книги / Физические основы прогнозирования долговечности конструкционных материалов
..pdfразличных методов: разрывные машины, установку для дина мического нагружения и установки для измерения скорости ультразвуковых волн. Это позволило варьировать время дефор мирования / от 10“5 до 103 с.
На рис. 8.20 показаны зависимости модуля Юнга Е от тем
пературы |
при |
фиксированных |
|
временах |
деформирования |
|||||||
t — const. Видно, |
что |
опытные |
точки |
' Е ГПа |
|
|
|
|
||||
укладываются на прямые линии, на |
|
|
|
|
||||||||
клон которых растет при увеличении |
5 |
|
|
|
|
|||||||
времени |
t. При |
экстраполяции |
пря |
|
|
|
|
|
||||
мые сходятся в точке Е0 на оси орди |
V |
|
|
|
|
|||||||
нат. |
Следовательно, |
при Т — 0, |
т. е. |
|
|
|
|
|||||
в отсутствии термических флуктуаций, |
|
|
|
|
|
|||||||
зависимость модуля Юнга от темпе |
|
|
|
|
|
|||||||
ратуры исчезает (если не учитывать |
|
|
|
|
|
|||||||
квантовых эффектов). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Как следует из данных, приведен |
|
|
|
|
|
|||||||
ных на рис. 8.21, величина тангенса |
|
|
|
|
|
|||||||
угла наклона прямых возрастает про |
|
|
|
|
|
|||||||
порционально In t. Таким образом, на |
|
|
|
|
|
|||||||
опыте зависимость модуля от времени |
1 |
|
|
|
|
|||||||
t и температуры имеет вид: |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
Е = Я0[1 — c(ln*-f d)]. |
(8.35а) |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
200 |
400 |
т,к |
||||
Экстраполируя |
прямые к |
Е = |
0, |
|
||||||||
Рис. |
8.20. |
Температурные |
||||||||||
машли, что от оси абсцисс отсекается |
зависимости |
модуля |
растя |
|||||||||
отрезок |
d = —In TOE. |
Записав |
эмпи |
жения ориентированного во |
||||||||
рическую постоянную с как с = |
kIW0y |
локна |
ПМС |
в разных |
вре |
|||||||
где |
к — постоянная |
Больцмана, |
а |
менах |
деформировапия |
U с: |
||||||
/ —6*10”®; 2 —1,710-’; |
|
3 — 1; |
||||||||||
W0— параметр, имеющий размерность |
|
|||||||||||
|
4 |
—45 |
|
|
энергии, получим окончательное урав нение, связывающее величину модуля Юнга Е с температурой
н временем нагружения t, совпадающие по виду с (8.37). Иссле дования показали, что величина тое = (10“12 -г- 10~14) с, т. е. совпадает с величиной т0 в формуле Журкова для времени до разрушения. Величина энергетического параметра W0 также совпала с энергией активации разрушения U0. Следовательно, эмпирическое уравнение (8.35а) действительно идентично вы веденному выше (8.35), причем релаксация модуля обусловлена ползучестью материала, уменьшающего величину развиваю щихся в нем напряжений, и контролируется термофлуктуационпыми процессами разрушения.
Термофлуктуационная природа релаксации модуля, как и прочности, должна проявляться в разбросе его значении. Опре деление модуля обычно проводят в режиме возрастающего на пряжения. Поэтому терхмофлуктуационный разброс модуля должен описываться такой же функцией, что и разброс прочно-
331
сти. |
Для |
проверки |
этого |
заключения измеряли модуль |
Юнга |
ряда |
ориентированных |
волокон полимеров, указанных |
|
в табл. 8.3. Образцы длиной |
15 см периодически 100—150 раз |
|||
растягивали |
на 1 % |
удлинения. По кривым о—г определяли |
Рис. 8.21. Зависимость dE/dT ~ b от In t для ориентированных воло кон полимеров:
1 — ПЛ1С; 2 — ПА -С
Рис. 8.22. Дифференциаль ные криьые распределения модуля Юнга капрона при 208 К (1) и 291 К (2)
значение модуля. Сравнение полученных значений показало, что не обнаруживается систематических тенденций изменения
|
|
|
|
|
|
|
Таблица 8.3 |
|
|
Разброс значений модуля Юнга волокон полимеров |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
Е (8.35а) |
|
Материал |
W • 10м, |
Т . К |
*77V. |
dEfdy, |
VРЕ> |
|
ГПа |
|
м* |
ГНа |
П1а |
П1а |
из гра |
из усред |
|||
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
фика |
нении |
|
Капрон |
3.3 |
208 |
0,09 |
0,09 |
0,1 |
7,16 |
7,17 |
|
3 .3 |
291 |
0,12 |
0,11 |
0,11 |
3,84 |
3,85 |
||
|
29 |
473 |
0,02 |
0,02 |
0,02 |
0,47 |
0,032 |
|
|
1,0 |
208 |
0,27 |
0,37 |
0,40 |
16,7 |
16,8 |
|
Лавсан |
1,0 |
291 |
0,39 |
0,40 |
0,33 |
11.4 |
11.4 |
|
|
3 ,9 |
473 |
0,17 |
0,13 |
0,15 |
1,2 |
1,2 |
|
Аримид-ВИ |
0,41 |
291 |
1,0 |
1.0 |
1.3 |
65 |
65 |
|
473 |
1,6 |
1,4 |
1.4 |
51 |
51 |
|||
|
|
|||||||
Вниивлон |
0,27 |
291 |
1,7 |
1,9 |
1,9 |
— |
— |
|
|
|
473 |
2,4 |
2,7 |
2,1 |
|
|
332
величины Е к росту (из-за ориентации) или уменьшению (из-за разрушения). Для каждой партии испытаний строили гисто граммы.
Из рис. 8.22 видно, что наблюдается разброс значений мо дуля относительно наиболее вероятного значения Ец (соответ ствующего максимуму «колокола» разброса), причем ширина
разброса |
АЕ |
|
растет |
с |
повышением |
|
|
|
|
|
|
|||||
температуры. |
Более |
явно |
это |
видно |
|
|
|
|
|
|
||||||
из последнего столбца табл. 8.3, в ко |
|
|
|
|
|
|
||||||||||
тором |
|
приведено значение |
дисперсии |
|
|
|
|
|
|
|||||||
DE. |
Этот |
результат |
|
противоречит |
|
|
|
|
|
|
||||||
предположению, что разброс значений |
|
|
|
|
|
|
||||||||||
модуля |
обусловлен |
технологическими |
|
|
|
|
|
|
||||||||
причинами. |
Если |
бы |
|
разброс |
был |
|
|
|
|
|
|
|||||
обусловлен ими, то с ростом темпе |
|
|
|
|
|
|
||||||||||
ратуры |
следовало |
ожидать |
уменьше |
|
|
|
|
|
|
|||||||
ния |
величины |
дисперсии вследствие |
Рис. |
8.23. |
Разброс |
мо |
||||||||||
возможной |
|
выборки |
несоосности |
дуля |
К |
Е |
капрона |
при |
||||||||
между зажимами. Была сделана про |
208 |
(/) |
и 291 |
К |
(2) |
|||||||||||
на вероятностной |
бумаге |
|||||||||||||||
верка: |
нельзя |
|
ли |
описать |
разброс |
двойного |
экспоненциаль |
|||||||||
подобно прочности |
(см. п. 7.3) |
стати |
ного распределения |
|||||||||||||
стикой |
тепловых |
флуктуаций, |
т. е. |
модуля |
[по аналогии |
|||||||||||
ожидалось, |
что |
функция распределения |
||||||||||||||
с выражением |
(7.34)] |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
Р (Е) = |
1 — exp [— exp (w (Е — Ем)/кГ)], |
|
(8.36) |
||||||||||
где х — параметр в формуле (8.1). |
|
|
Р(Е) — У, |
где |
||||||||||||
Из |
рисунка |
|
8.23 видно, |
что |
в координатах |
У = In In (1 —Р ( Е ) Г ' 9
опытные точки уложились на прямые линии в согласии с (8.36). В таком случае следует ожидать, что совпадут параметры kT/w,
dE/dY и yD £, Е^ и Е (8.35а). Из табл. 8.3 видно, что эти условия выполняются, т. е. разброс модуля объясняется стати стикой тепловых флуктуаций.
8.4.Релаксация внутренних напряжений
Внастоящее время в технике все более широкое распростра нение получают соединения металлов с полимерами, в част ности, антифрикционные полимерные покрытия. Анализ их проч
ностных свойств с позиций кинетического подхода проведен в гл. 9. Здесь мы ограничимся рассмотрением внутренних на пряжений и их релаксации, кинетика которых оказывает зна чительное влияние на свойства покрытий.
Исследованию внутренних напряжений в полимерных покры тиях посвящено значительное число работ. В первую очередь
333
это относится к декоративным и антикоррозийным покрытиям, для которых внутренние напряжения являются фактически единственным видом механической нагрузки. Причины возникно вения напряжении в полимерных покрытиях, характер их влия ния па долговечность полимерного слоя и некоторые способы снижения [275], можно считать достаточно хорошо изученными. Существуют теоретически обоснованные ;i общепринятые по ложения, раскрывающие механизм возникновения и релаксации напряжении. Однако большинство авторов проводило исследо вания применительно к композициям на основе смол холодного отверждения. В то же время все большее промышленное при менение находят антфикрикционные покрытия на основе термо пластов, технология создания которых имеет свою специфику. Она заключается в значительно более широком температурном диапазоне теплового воздействия на полимер, что определяет процесс формирования надмолекулярных структур, а следова тельно, и все физико-механические свойства полимера, включая модуль упругости, способность к протеканию релаксационных явлений, термический коэффициент расширения и т. д.
Кроме того, использование термопластов для антифрикцион ных целен связано со специальными режимами термообра ботки, которые направлены на повышение их износостойкости, снижения коэффициента трения. Одновременно эти технологи ческие процессы оказывают воздействие и на напряженное со стояние покрытий.
Кроме технологических факторов величина внутренних напряжении зависит от вида и количества используемого напол нителя. В первом приближении может быть сделано предполо жение о том, что введение наполнителя с более высоким моду лем упругости приводит к соответствующему изменению деформативпых свойств полимерной композиции в пропорциях, опре деляемых количеством наполнителя и его собственным модулем упругости. Однако процесс осложняется тем, что подавляющее число наполнителей обладает структурообразующей способ ностью, что сопровождается значительным изменением свойств самого полимера. Интенсивность этих изменений, зависящая не только от вида наполнителя и его количества, но также и от дисперсности, трудно поддается математическому описанию, хотя известны отдельные попытки в этом направлении [155].
Третьей группой факторов, определяющих внутренние напря жения в полимерном покрытии, являются условия эксплуатации узлов, в которых они используются. Влияние на напряженное состояние покрытие состава полимерной композиции, а также технологических режимов (температуры нанесения покрытия, скорости охлаждения, термообработки) легко установить экспе риментально.
К эксплуатационным факторам, способным изменить напря женное состояние полимерного покрытия, кроме нагрузки,
334
можно отнести воздействие влаги, маслоиасыщение и темпера турные колебания. Например, в узлах гидропривода покрытие подвергается маслонасыщеиию и тепловому воздействию в ин тервале, ограниченном с одной стороны самой низкой темпера турой окружающего воздуха (—50 °С), а с другой стороны максимально допустимой температурой рабочей жидкости +80 °С). В узлах гусеничной тележки температурный диапазон остается тем же, но здесь полимерное покрытие неизбежно подвергается воздействию влаги. В шарнирных узлах рабочего оборудования с их сравнительно невысокими скоростями темпе ратурный интервал значительно уже, но фактор влияния влаги сохраняется.
Для проведения экспериментальных исследований в лабора торных условиях были подготовлены образцы с различными по составу полимерными покрытиями. В качестве наполнителей были использованы мелкодисперсные порошки, приготовленные из материалов, известных как антифрикционные добавки: графит и дисульфид молибдена. Кроме того были исследованы также композиции, содержащие фторопласт-4Д, показавшие хорошие антифрикционные свойства при повышенных температурах. В ка честве основного материала использовался порошок полиамид ной смолы 11-54 (ТУ 6-05-1032—73). Изменение напряжений в покрытиях производились но методу «консольного образца». Образец представляет собой металлическую пластинку, на одну сторону которой нанесено полимерное покрытие. К образцам такого типа предъявляются определенные требования. В част ности, регламентируется толщина металлической подложки и даются рекомендации но длине и ширине образца. В соответ ствии с ними металлические подложки изготавливались из ли стовой стали толщиной 0,5 мм прямоугольной формы 10 X Ю0 мм. Наносимый на нее стоп полимера также не превышал 0,5 мм. При таких размерах жесткость образцов определялась практи чески только жесткостью стальной подложки.
На стадии предварительных исследований было установлено, что у различных образцов при одинаковых условиях обработки н толщине шжрыгня прогибы существенно отличались. Причина этого явления заключалась в том, что несмотря на принятые меры при колебаниях температуры дополнительные напряжения возникали и в самих подложках. Таким образом, в известном виде метод консольных образцов для изучения покрытий из термопластов требовал своей доработки. С этой целью был разработан и изготовлен прибор, позволяющий производить измерения с учетом напряжений, возникающих в самой под ложке. Прибор представлен на рис. 8.24. Он состоит из ка меры 1, снабженной нагревательным элементом 2. Для регули рования температуры предусмотрен реостат 3. Контроль темпе ратуры осуществляется с помощью термопары 4 л миллиампер метра 5. Внутри камеры установлена стойка 6 для крепления
3 3 5
образца 7. Сверху камера снабжена прозрачной крышкой 8. Отклонение консолыю закрепленного образца измеряется с помощью измерительного микроскопа 9. Образец с нанесен ным полимерным покрытием помещался в термокамеру и на гревался до температуры, при которой остаточные напряжения в покрытии практически полностью исчезали, что фиксирова
|
|
|
|
лось |
к |
моменту |
стабилиза |
||||
|
|
|
|
ции прогиба подложки. При |
|||||||
|
|
|
|
этом |
предварительно |
было |
|||||
|
|
|
|
установлено, |
что нагрев са |
||||||
|
|
|
|
мих |
|
металлических |
пласти |
||||
|
|
|
|
нок |
|
до |
температуры 473°К |
||||
|
|
|
|
не |
сопровождается |
возник |
|||||
|
|
|
|
новением в них собственных |
|||||||
|
|
|
|
напряжений. Положение об |
|||||||
|
|
|
|
разца в момент полной ре |
|||||||
|
|
|
|
лаксации напряжений в по |
|||||||
|
|
|
|
лимере |
принималось |
за |
|||||
|
|
|
|
исходное. После |
его фикси |
||||||
Рис. 8.24. Схема прибора для исследо |
рования образец |
охлаж |
|||||||||
вали я |
внутренних |
напряжений в |
поли |
дался. |
Для |
этого |
отклю |
||||
|
мерных |
покрытиях: |
|
чался |
нагревательный |
эле |
|||||
I —камера; 2 —нагревательный элемент; 3 — |
мент, снималась стеклянная |
||||||||||
реостат; |
4 —■термопара; .5—миллиамперметр; |
крышка. В камеру подава |
|||||||||
6 —стойка; 7 —исследуемый образец; 8 |
—про |
||||||||||
зрачная |
крышка; 9 |
—измерительный |
микро |
лась |
струя |
воздуха. |
Охла |
||||
|
|
скоп |
|
ждение |
образца |
происходи |
|||||
|
|
|
|
ло |
со |
средней |
скоростью |
0,16 град/с. Охлаждение проводилось до комнатной темпера
туры, |
затемпроводили повторное измерение |
отклонения |
кон |
соли. |
Разность между вторым и исходным |
положением |
об |
разца показывала величину отклонения за счет напряжений, возникающих в полимерном слое.
Используя данные, полученные при измерении, можно рас
считывать их величину по формуле |
|
|
|
|
||
|
с0 = h E f f i U (I + М) М + hE, (I + |
\/)/L2, |
(8.37) |
|||
где Еи Е2— модули упругости |
подложки |
н полимерного |
по |
|||
крытия; h — отклонение свободного |
конца |
образца; |
/ — тол |
|||
щина |
подложки; АI — толщина |
полимерного покрытия; |
L — |
|||
длина |
образца [11]. Первый член в |
(8.37) |
отражает |
напряже |
ния, оставшиеся в покрытии, а второй — их уменьшение за счет прогиба подложки. Если выполняется условие А/ <£С /, то второй член выражения (8.37) составляет мене 5 % от первого, поэтому в дальнейших расчетах он не учитывается.
На рис. 8.25 представлены графики зависимости внутрен них напряжений от количества б выделенных наполнителей. Наибольшее значение величина напряжений имеет место при добавлении 3 % дисульфида молибдена. При дальнейшем уве-
336
лпченни содержания этого наполнителя происходит снижение величины напряжений. Несколько меньшее влияние оказывает добавление фторопласта-4Д. Максимальное значение напряже
ний |
отмечается при |
содержании |
|
|
|
||||
его 10 % от веса полиамидной |
|
|
|
||||||
смолы. |
|
Графит |
незначительно |
|
|
|
|||
повышает величину напряжений. |
|
|
|
||||||
Это, |
очевидно, объясняется тем, |
|
|
|
|||||
что |
графит |
обладает меньшей |
|
|
|
||||
адгезией к покрытию, чем под |
|
|
|
||||||
ложка. Аналогичный |
эффект об |
|
|
|
|||||
наружен и для полиэфирных по |
|
|
|
||||||
крытий |
in i . |
|
|
напряже |
|
|
|
||
Для |
исследования |
|
|
|
|||||
ний при насыщении полимерного |
Рис. |
8.25. Влияние наполните |
|||||||
покрытия |
маслом образцы поме |
лей |
на величину |
внутренних |
|||||
напряжений в полиамндпом по |
|||||||||
щались |
в |
автотракторное масло |
|
крытии: |
|||||
АКп-10 (ГОСТ 1862—63). Вели |
1 фторопласт-4Д; |
2 — дисульфид |
|||||||
чина |
напряжений |
|
измерялась |
|
молибдена; 3 |
- графит |
|||
периодически через |
четыре часа. |
|
|
|
|||||
Испытания |
проводились при комнатной температуре. Их ре |
зультаты представлены на рис. 8.26. Из графиков видно, что маслоиасыщенпе покрытий во всех случаях снижает величину
напряжений в |
полиамидном покрытии. Наибольшее |
снижение |
|||||||||
6Мс> |
|
|
|
|
наблюдается в первые 6—8 ч |
||||||
I |
|
|
|
маслонасыщения. В последую |
|||||||
|
|
|
|
|
щие 10 ч изменение напряже |
||||||
ж -so |
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
ний |
незначительное, |
а через |
|||||
т |
j \ — |
|
|
|
25—30 ч они принимают по |
||||||
|
'Ь и . |
и=±-_ |
|
|
стоянное |
значение. |
Очевидно, |
||||
|
|
|
|
динамику |
процесса |
релакса |
|||||
|
|
4 |
12 |
.16 20- |
tu |
ции |
внутренних |
напряжений |
|||
Р и с . |
8.26. Изменение внутренних |
н а |
при погружении полиамидных |
||||||||
пряжении в полиамидных |
покрытиях |
покрытий |
в |
масло |
следует |
||||||
в |
процессе их |
маслонасыщения |
|
учитывать |
при |
их |
термообра |
||||
|
|
|
|
|
|
ботке |
в |
процессе |
нанесения. |
По данным опытов, сс оптимальная продолжительность при нор мальной температуре будет составлять 8 ч.
Изучение влияния влагонасыщеиия на изменение напряжен ного состояния полимерного покрытия проводилось по той же методике, и для маслонасыщения. Было изготовлено несколько партий образцов с полимерными покрытиями из разных по со ставу композиций. Сразу после нанесения был произведен за мер напряжений. Затем образцы помещались в резервуар с во дой, откуда они периодически (через час) вынимались для повторных замеров. Испытания проводились до полного водонасыщения полиамида, когда напряжения переставали изме няться, т. е. принимали постоянное стабильное значение. По
22 Заказ № 248 |
337 |
результатам этих экспериментов построены графики (рис. 8.27), из которых видно, что влага оказывает более существенное влияние на изменение внутренних напряжений, чем масло. Наи более интенсивное изменение напряжений наблюдалось в пер вые четыре часа пребывания образцов в воде, когда идет про цесс активного водонасыщения. Через определенное время почти у всех испытанных покрытий, за исключением компози ций, в состав которых входит фторопласт, обнаружены напря-
Рис. 8.27. Изменение внутренних напря |
Р и с . |
8.28. |
Зависимость |
внутрен |
||
жений в полиамидных покрытиях в про |
них |
напряжений от температуры: |
||||
цессе их влагонасыщения: |
1 —полиамидное покрытие с |
15 % гра |
||||
1 —15 г'0 |
фторопласт-4Д; 2 |
2G.5 % дисуль |
|
фита; |
2 —без наполнителя |
|
фида |
молибдена; 3 — без |
наполнителя |
|
|
|
|
жения с обратным знаком. В покрытии из полиамидной смолы П-54 без наполнителей они были отмечены уже через 6 ч.
Значительное влияние на изменение напряжений оказывает температурное воздействие. Исследование этого явления имеет особенно большое практическое значение, так как колебания температур в узлах трения, прежде всего в механизмах, рабо тающих на открытом воздухе, происходит неизбежно и в весьма широком диапазоне. Создание методик расчета прочности и долговечности антифрикционных покрытий требует не только его качественного, но и количественного описания. Для реше ния этой задачи необходимо было осуществить специальное исследование в интервале температур от —50 до +120°С. В экспериментах по изучению кинетики нарастания напряже ний образец закреплялся на специальной подставке в термо камере холодильной установки, которая закрывалась термо изоляционной крышкой со смотровым окном. Через него при достижении в камере заданной температуры и получасовой выдержке осуществлялось измерение свободного конца кон сольного образца. Значения напряжений при различной темпе ратуре в покрытиях из полиамидной смолы 11-54 без наполни телей л композиций па ее основе, содержащей 15 % графита, представлены на рис. 8.28.
11олученные экспериментальные зависимости внутренних напряжений в тонких полимерных покрытиях из полиамида
338
показывают, что величина напряжений существенно зависит от принимаемых наполнителей, температуры и таких эксплуата ционных факторов, как влаго- и маслонасыщение. При этом механическое поведение полимерных покрытий можно рассмат ривать как изменение во времени напряжений при заданной деформации. Процессы этого изменения при температурах, рекомендовапых для их применения: (—50)Ч-(+100)С, можно моделировать с помощью реологиче ской схемы, изображенной на рис. 8.29.
В модели учитываются упругие и вы сокоэластичные свойства данного по лимера, которые зависят от темпера туры и времени. Соответствующее феноменологическое описание про цесса релаксации напряжений при по стоянной деформации дается выраже нием:
о (0 = г (Ee-Et^ + Eih (8.38)
где t — время; т), Е, Е \— деформаци онные характеристики физико-механи ческих свойств полимера [61].
Выражение (8.38) удобнее пред ставить в виде:
а (/) = ое-(У//,l + |
о,, |
(8.38а) |
Рис. 8.29. |
Модель процесса |
||
где о = Ее> р = |
це. |
Из |
выражения |
релаксации |
напряжений в |
|
полимерных покрытиях |
||||||
(8.38а) видно, |
что |
при |
t > |
p/а на |
|
|
пряжения в полимере, подвергнутом постоянной деформации, примут постоянное значение оь обусловленное его высокоэла
стичными |
свойствами. С помощью выражения |
(8.38а) |
можно |
||
получить уравнения для определения а, р и oY: |
|
|
|
||
|
|
о(0) = а + а,; |
|
|
(8.39) |
|
el2/<1 = [а + |
а {t2) - а <0)]/[а + а (t.) - |
а (0)]; |
(8.40) |
|
|
р = |
0,/ln (а + о (/,) — а (0))/а, |
|
|
(8.41) |
где а(/]) |
и а(/2) — напряжения в моменты (\ |
и |
/2; о (0 )— на |
чальное значение напряжений. Применительно к данному экс перименту а(0) — значение остаточных напряжений в полиамид ном покрытии сразу после охлаждения образца. Таким образом, сделав измерение остаточных напряжений в начальный момент времени, а затем еще два раза через время tY и /2 можно с по мощью выражений (8.39) —(8.41) рассчитывать напряжения в любое время.
Коэффициент линейного расширения полиамида примерно иа порядок больше, чем у стали, поэтому связанное силами адгезии с металлической подложкой полимерное покрытие при
о ? * |
339 |
охлаждении подвергается растяжению. Величина относитель ной деформации полимера может быть рассчитана но следую щей формуле:
|
с = (Рп — |
Рст) (Г<> |
Т)9 |
(8 .4 2 ) |
где рп и рСт — коэффициенты |
термического |
расширения поли |
||
мера |
и стали; Го — температура, при |
которой происходит пол |
||
ная |
релаксация напряжений; |
Г — текущее |
значение темпера |
|
туры |
[275]. |
|
|
|
При известном модуле упругой деформации с помощью вы ражений (8.38), (8.42) можно рассчитать величину внутренних напряжений при любой температуре полимерного покрытия.
Например, согласно данным |
работы [65], у полиамидов |
суще |
ствует зависимость модуля упругости от температуры: |
|
|
Е = |
£ 1е6<г*-Г>, |
(8.43) |
где Е\ — модуль упругой деформации при 293 К; Г — текущее значение температуры; 6 — постоянный коэффициент. По дан ным работы [65], значение этого коэффициента для капролона и смолы П-68 равно 0,01. На основании исследований, прове денных в данной работе, для полиамидной смолы П-54 его зна чение определено равным 0,015.
Экспериментальные исследования показывают, что наиболее интенсивный процесс релаксации напряжений протекает в те чение первых 20—30 ч после нанесения покрытия. В этот же период они интенсивно изменяются в зависимости от влаго-, маслонасыщения и других факторов. Этот период по сравнению с продолжительностью всего периода службы узла тренид весьма мал. В дальнейшем остаточные напряжения стабилизи руются и могут быть рассчитаны как о„ = гЕ или, подставляя значения а и £ из выражений (8.42) и (8.43),
о„ = (рн - Рст) (Го - Г) |
< м . |
(8.44) |
Здесь Го — температура, при которой происходит релаксация напряжений. Принимая во внимание зависимости (8.38а) и (8.42), формулу (8.44) можно представить в виде:
он = о,еб <Г|~г>кнкм, |
(8.44а) |
где кп и км — коэффициенты, учитывающие влияние наполните лей и маслоиасыщение покрытий. Значение этих коэффициентов устанавливается экспериментальным путем для каждого кон кретного случая. Если величина 0\ установлена после полного маслонасыщения образца с введением в полимер наполнителя, то значения кп и км будут равными единице.
Экспериментально установленные зависимости величины остаточных напряжений от целого ряда эксплуатационных фак торов позволяют достаточно просто определить их в полиамид
340