книги / Трансформаторы в цепях согласования и сложение мощностей радиочастотных генераторов

Схема рис. П.1.2,а соответствует режиму возбуждения синфаз­ ных волн напряжения: провода линий 1, 2 возбуждаются синфаз­ ными источниками (генераторами) напряжения, соответственно Е12 и 17цн/2. Схема рис. П.1.2,6 соответствует режиму возбуждения про­ тивофазных волн напряжения: провода линий 1,2 возбуждаются противофазными источниками (генераторами) напряжения соответ­ ственно Е/2 и 1/цн/2.

синфазное возбуждение противофазное возбуждение

Токи и напряжения в схеме рис. П.1.2,а, в свою очередь, могут быть найдены путем наложения (суперпозиции) токов и напряже­ ний в схемах рис. П.1.3, а токи и напряжения в схеме рис. П.1.2,6 могут быть найдены наложением (суперпозицией) токов и напря­ жений в схемах рис. П. 1.4.

Токи в схемах рис. П.1.3 и П.1.4 находятся из простых соот­ ношений для короткозамкнутых на одном конце отрезков, с учетом принятых направлений для токов и напряжений на концах отрезков линий.

Для схем рис. П.1.3:

так как

| ^ « н/ 2

\ и ф

синфазное возбуждение

Рис. П.1.3

411

| % , / 2

,У*У2

Рис. П.1.4

Для схем рис. П.1.4:

Результирующий ток через нагрузку /«„ - ка~ / 'гос+1"гос +

+ 1 'гоп + 1 "гоп- Используя записанные выражения для составляющих тока /2о, находим:

то

Учитывая, что 1/Кн= 120К„, из последнего выражения находим

ЕЩ>2 (П.1.2) #Ьсозр<!(Ди+уИ'2218Р«)'

что совпадаете (1.5), (1.10).

Входной ток ТЛ: /„ = I + Г'\,с + Г]т + Г ип-

Используя выражения для составляющих тока 1\ь получаем:

Так как 1/зшр/?соз р^ =(1§р^+с1§Р^), то последнее выражение

легко преобразуется к (1.12).

Итак, результаты, получаемые с использованием режимов воз­ буждения синфазных и противофазных волн напряжения, полно­ стью совпадают с полученными на основании уравнений связанных линий.

Используя режимы возбуждения синфазных и противофазных волн напряжения в связанных линиях, токи и напряжения в прово­ дах 1, 2 ТЛ можно также найти из схем рис. П.1.2 на основании уравнений одиночной длинной линии (см., например, [3, кн.1, п. 4.5, ф-лы (4.149)]), применяя их к каждому проводу.

Так, для схемы рис. П.1.2,я на основании уравнений длинной линии, учитывая принятые на схеме направления токов и напряже­ ний, будем иметь:

1\Сс = Лос 008Р^+^Т7Г~8тР^ 5

С/д

= 720с ° оз + } Г — 8Ш р ^ ;

^с2

^2гс = ^у-созр^ + у/гос^й 8'п = 7 •

Из (*), (**) находим:

Как видно из последних выражений, синфазные составляющие токов /юс, /госсвязаны соотношением: /юс//гос = 2с2/2С|.

Нетрудно убедиться, что точно так же соотносятся токи /[Гс, /ггеНапряжения при этом одинаковы по величине и совпадают по фазе.

Для схемы рис. П.1.2, б на основании уравнений длинной ли­

нии:

1\(п = / 1 0 п С О 5 р ^ - / ^ ^ 5 ш р / ? ;

ксп = 720п003Р^+/Т^-8'П Р^ ;

Из (***)#(****) находим:

у2п2зтр<? у2п21ёРг‘

ПРЕДСТАВЛЕНИЕ ТОКОВ В ПРОВОДАХ ФАЗОИНВЕРТИРУЮЩЕГО ТЛ С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ ЕГО ЭКВИВАЛЕНТНОЙ СХЕМЫ

Как показано в приложении 1, токи в проводах 1, 2 фазоинвер­ тирующего ТЛ могут быть представлены в виде суперпозиции син­ фазных и противофазных составляющих. Используя эквивалент­ ную схему фазоинвертирующего ТЛ (см. рис. 1.5), токи в проводах можно представить с выделением в них составляющих, соответст­ вующих продольным индуктивностям 1Прь ^пр2>шунтирующим со­ ответственно источник сигнала Е и нагрузку 7?н.

Для рассмотрения представим эквивалентную схему фазоин­ вертирующего ТЛ, как на рис. П.2.1, где отражен факт противофазности входного Е и выходного С/Л|| напряжений (см. [3, кн. 2, п. 4.16.2, с. 286]).

Подобная схема приведена на рис. 1.14,а