книги из ГПНТБ / Дроздовский Б.А. Влияние трещин на механические свойства конструкционных сталей
.pdfМетоды оценки сопротивления отрыву |
63 |
Влияние запаса энергии на характер разрушения приобретает существенное значение главным образом в том случае, если значительно меняется жесткость нагружающей системы [84], а также когда сопоставляются ипытания образцов, существенно различающихся по размеру [46, 49]. Этот большой и относитель но новый вопрос заслуживает отдельного изложения и в настоя щей работе почти не рассматривается. Все приводимые ниже ис пытания проводили при малых изменениях запаса упругой энер гии системы.
В последнее время было предложено и опробовано большое число методов оценки чувствительности материалов к хрупкому разрушению, которые можно разбить на четыре группы:
1)методы оценки сопротивления отрыву;
2)методы оценки склонности к хладноломкости:
3)методы оценки чувствительности к надрезу;
4)оценка свойств материала при наличии или после возник новения трещины.
Ниже кратко излагается сущность этих методов.
1. МЕТОДЫ ОЦЕНКИ СОПРОТИВЛЕНИЯ ОТРЫВУ
Схемы А. Ф. Иоффе [85] и П. Людвика [86] и последующее их развитие — представления об отрыве и срезе — дают простое схематическое представление о механизме разрушения. Обычно считают, что сопротивление отрыву неизменно (или меняется слабо), при изменении температуры испытания, тогда как со противление срезу и сопротивление пластической деформации существенно повышаются с понижением температуры.
Считается также, что предупреждение пластической деформа ции любым способом (созданием объемного напряженного со стояния, повышением скорости или понижением температуры) способствует переходу к разрушению путем отрыва и, следова тельно, способствует оценке сопротивления отрыву при испыта ниях. Отсюда вытекает, что если известно сопротивление разру шению в условиях такого «запрещения» пластической деформа ции, а также предел текучести материала, то можно для данно го напряженного состояния определить характер разрушения и оценить наибольшее нормальное напряжение, при котором ма териал разрушится. Эта простая схема разрушения и лежит в основе различных, предложенных за последние 20—30 лет, мето дов определения сопротивления отрыву. Основные из этих мето дов перечислены в табл. 7.
Большинство методов оценки сопротивления отрыву основано на осевом растяжении образцов, так как под отрывом понима ется практически одновременное но всему поперечному сечению (или по части его) разделение образца на две половины после
6^Основные методы оценки склонности металлов к хрупкому разрушению
|
|
|
Т а б л и ц а 7 |
Основные методы, предлагавшиеся для оцепки сопротивления отрыву |
|||
Автор |
Сущность метода |
Типичные результаты |
|
А. Ф. Иоффе |
Осевое растяжение |
гладких |
11езависимость разрушающего |
и др. [85] |
образцов при различных тем |
напряжения гладких образцов |
|
|
пературах (обычно понижен |
каменной соли от температуры |
|
|
ных) |
|
при хрупком разрушении |
Н. Н. Дави- |
|
|
То же, для металлов (в мак- |
денков[87] |
|
|
рохрупкой области) |
В. Кунце |
Осевое растяжение |
надрезан |
Линейная зависимость разру |
[88]ных образцов с переменным шающего напряжения от угла
|
углом надреза и экстраполя |
выточки при постоянной глу |
||||||
|
цией на нулевой радиус и ну |
бине |
и |
от |
глубины |
выточки |
||
|
левой угол |
при постоянном угле. |
Эта зави |
|||||
|
|
симость |
сохраняется |
только |
||||
|
|
для материалов, нечувствитель |
||||||
|
|
ных к надрезу. Для материа |
||||||
|
|
лов, |
чувствительных к надрезу, |
|||||
|
|
определение сопротивления |
от |
|||||
|
|
рыву этим методам неприемле |
||||||
|
|
мо. |
Показано |
существенное |
||||
|
|
повышение |
сопротивления |
от |
||||
|
|
рыву от наклепа |
|
|
||||
М. Гензамер |
Осевое растяжение при ком |
Увеличение |
размеров частиц |
[89]натной температуре образцов, цементита и снижение темпе надрезанных кольцевой уста ратуры отпуска при неизмен
|
лостной трешиной |
|
ной твердости (за счет увели |
|
|
|
|
|
чения выдержки) снижают со |
|
|
|
|
противление отрыву |
В. С. Смир |
Поперечная прокатка. Кри |
Данных по испытанию раз |
||
нов [90] |
терием |
сопротивления |
отрыву |
личных материалов не приве |
|
является |
величина |
обжатия, |
дено |
|
при которой вскрывается по |
|
||
|
лость |
|
|
|
Г. В. Ужик |
Осевое растяжение |
при ком |
Влияние температуры отпу |
[91]натной температуре гладкого и ска на сопротивление отрыву.
надрезанного образцов с опре |
Наивысшее сопротивление от |
||
делением |
предела текучести |
рыву имеет сталь после закалки |
|
гладкого и разрушающего на |
и низкого отпуска. |
Несколько |
|
пряжения |
надрезанного образ |
ниже после закалки с высоким |
|
ца. |
|
отпуском и еще более ни’кое — |
|
|
|
в нормализованном |
состоянии |
|
Методы оценки сопротивления отрыву |
65 |
|
|
|
Продолжение табл. |
7 |
Автор |
Сущность метода |
Типичные результаты |
|
Ю. И. Ли То же, с последовательным хачев [92] измерением диаметра в надрезе в процессе деформации и по строением кривых зависимости деформации в надрезе от на
грузки
А. Л. Нем- |
Тонкая пластинка (диск) ис |
Удалось почтя" хрупко раз |
чинский |
пытуемого материала привари |
рушить мрьк.о? железо при |
[93]вается между торцами двух комнатной температуре, его
Н. |
Бреде и |
цилиндрических тяг |
из более |
сопротивление отрыву при +20° |
|||||
твердого материала, чем испы |
равно 86 кг/ммг |
|
|
||||||
X. Шварц- |
туемый; |
сваренный |
образец |
|
|
|
|||
барт |
[94] |
испытывается при |
комнатной |
|
|
|
|||
|
|
|
температуре |
на растяжение до |
|
|
|
||
|
|
|
разрушения |
|
|
|
|
|
|
Ж. |
Риейн- |
Откол с тыльной стороны от |
Отожженная сталь с 0,32% С |
||||||
харт |
[95] |
взрыва |
у |
лицевой |
сторону |
и отожженная медь дают при |
|||
|
|
|
плиты. Напряжения определя |
мерно одинаковое |
сопротивле |
||||
|
|
|
ются по скорости отскакивания |
ние отрыву (»300 |
кг1мм2) |
||||
|
|
|
пластинки, прикладываемой пе |
|
|
|
|||
|
|
|
ред взрывом к тыльной стороне |
|
|
|
|||
Я. Б. Фрид |
Изгиб дисков (в основном |
Медленно охлажденная после |
|||||||
ман1 |
|
поперечных) опертых по конту |
отпуска сталь 30X1СА пока |
||||||
И. М. Ройтру, при температуре жидкого |
зывает вдвое меньшее сопро |
||||||||
ман [96] |
азота |
|
|
|
тивление отрыву, чем быстро |
||||
|
|
|
|
|
|
|
охлажденная (ударная вязкость |
||
|
|
|
|
|
|
|
в шесть раз меньше) |
|
|
1 |
Этот-. метод применялся для испытания хладноломкости, т. е. для оценки |
критичес |
|||||||
кой температуры [97]. |
|
|
|
|
|
|
|||
достижения критического напряжения — сопротивления |
отрыву. |
В случае неоднородного напряженного состояния обычно счита ется, что разрушение элементарного объема определяет собой максимальное напряжение, которое может выдерживать мате риал. Однако как указывалось ранее, возникновение начальных трещин часто, даже у очень макрохрупких материалов, происхо дит при нагрузках, значительно меньших максимальной, иными словами максимальная^нагрузка соответствует определенной
5 Зак. 1780
66 Основные методы оценки склонности металлов к хрупкому разрушению
стадии развития уже образовавшейся трещины Необходимым условием определения сопротивления отрыву считается умень шение до малых значений пластической деформации в месте и в момент разрушения.
Поскольку экспериментально доказано, что излом металлов даже при макрохрупком разрушении почти всегда имеет ту или иную степень пластической деформации, то признание какой-то величины макродеформации в качестве условного допуска хруп кого .разрушения (например, t = 3 -4-5%, как это делается при определении сопротивления отрыву испытанием гладких образ цов в жидком азоте) трудно обосновать.
Применение для разрушения образца осевого растяжения создает затруднения при определении сопротивления отрыву. При наличии некоторой пластической деформации перед разру шением и при достаточно точной центровке усилия можно добить ся относительно стабильных величин разрушающей нагрузки. Однако пока не будет устранена пластическая деформация, нель зя считать, что измеряется действительно хрупкая прочность (со противление отрыву), а не сопротивление разрушению после не которой, хотя бы и весьма малой, пластической деформации, тем более, что в микрообъемах она может быть весьма сущест венной. Полностью же хрупкие образцы, испытываемые на осе вое растяжение, как правило, не дают стабильных значений раз рушающей нагрузки, так как начавшееся хрупкое разрушение в первый же момент превращает растяжение из осевого во внецентренное и при этом с переменным от образца к образцу эксцен триситетом, поскольку разрушение может начаться как из од ного, так и из нескольких центров одновременно.
Кроме того, строго осевое растяжение встречается в услови ях действительной работы крайне редко. Чаше всего случаи хруп кого разрушения в практике возникают при наличии или участии изгибающей нагрузки. Этим, по нашему мнению, объясняется от сутствие широкого практического применения для оценки склон ности металлов к хрупкому разрушению методов, перечисленных в табл. 7, так как оценка материала с помощью этих методов не
достаточно подтверждается практикой |
эксплуатации |
деталей. |
||||
Одним из примеров подобного несоответствия может |
служить |
|||||
сопоставление |
двух материалов |
[91] |
низкоотпущенной |
стали |
||
n n v r - / - а |
- |
сопротивление отрыву |
— |
= |
393 |
|
ЗОХГСА, имеющей отношение-------- ---------------—— |
— = |
|||||
|
|
пределу |
текучести |
сг^ |
|
15о |
= 2,5, и стали 40Х после закалки и отпуска 500°, для которой1
1 Например, при испытании кусков угля, просверленных в центре и на груженных гидравлическим давлением (создаваемым в просверленном отвер стии), это давление продолжает возрастать, пока трещина не достигнет зна чительной глубины, после чего наступает лавинная стадия разрушения [711.
Методы оценки сопротивления отрыву |
67 |
108
Некоторое преимущество второй стали по величине отноше
ния —- сопровождается существенным превышением абсолют ов
ных величин Ra и as у первой стали. Неясно, какой стали отдать
предпочтение, хотя из практики применения этих сталей видно, что вторая обеспечивает значительно меньшую опасность хруп кого разрушения, чем первая.
Было также показано [98], что величина R а не дает возмож
ности выявить опасную отпускную хрупкость при медленном ох лаждении после отпуска стали ЗОХГСА при одинаковых преде лах текучести и прочности для медленно и быстро охлажденных образцов. Из различных методов, приведенных в табл. 7, наибо лее систематические опыты проведены с двумя: осевое растяже ние гладких образцов при пониженных температурах (А. Ф. Иоф фе, Н. Н. Давиденков) и осевое растяжение надрезанных образ цов при —)—20° (В. Кунце, Г. В. Ужик, Ю. И. Лихачев).
Метод определения сопротивления отрыву путем осевого рас тяжения надрезанных образцов при +20° [88, 91] применим толь ко для малопластических металлов (типа нормализованных ста лей с 0,7—1,2% С, закаленных и низкоотпущенных сталей), для которых деформация действительно мала в соответствии со сде ланными допущениями. Как показано недавно [99], причиной раз вития в надрезанных образцах больших пластических деформа ций является проникновение пластически деформированного объ ема к оси образца (по обе стороны от наименьшего сечения в над резе) с образованием замкнутой пластической области, имею щей внутреннее упругое ядро.
Приближенное решение для больших пластических деформа ций [100] позволяет с помощью экстраполяции оценить сопротив ление отрыву при трехосном неоднородном растяжении или за каленных и высокоотпущенных среднеуглеродистых конструк ционных сталей.
Для очень пластичных материалов (например, малоуглеро дистых сталей с 0,1—0,2% С), у которых сопротивление отрыву значительно превышает предел текучести, начальные трещины имеют характер «среза» и можно оценить лишь нижний предел величины сопротивления отрыву. Подобные методы (разрыв надрезанного образца) можно применять и при пониженных температурах [92].
Приведенные примеры относятся к определению сопротивле ния отрыву на надрезанном образце при комнатной температуре. Несколько более близкие к практике результаты дает испыта-
5*
68 Основные методы оценки склонности металлов к хрупкому разрушению
ние гладких образцов при низких температурах. Этим методом отчетливо выявляется охрупчивающее действие медленного ох лаждения при отпуске некоторых закаленных сталей, а также различие в величине зерна феррита малоуглеродистой стали. Тем не менее и этот метод не позволяет обнаружить резкого воз растания склонности к хрупкому разрушениюпри повышении прочности (при переходе к отпуску при пониженных температу рах) конструкционных сталей, хотя именно эта склонность и яв ляется одним из основных препятствий для дальнейшего повыше ния предела прочности деталей машиностроения. Сопротивление отрыву высокопрочных материалов, как правило1 выше, чем у средне- и низкопрочных, материалов. Склонность к хрупкому раз рушению, как хорошсйиЗвестно из практики, у первых:также вы ше. Так, сопротивление втрыву, определенное при осевом растя жении гладкого образца из стали ШХ15, после закалки и низко го отпуска равно 265 кг/мм2 [101], а для армко-железа (при
—196°) со средним размером зерна равно 70 кг/мм2 [34]. Между тем из этих двух материалов первый более склонен к хрупкому разрушению в процессе эксплуатации конструкций при комнат ной температуре.
Как уже упоминалось, в практике службы деталей случаи нагружения, близкие к осевому растяжению гладких образцов, очень редки. Гораздо чаще встречается асимметрическое нагру жение осевой силой, являющееся, как известно, сочетанием рас тяжения (или сжатия) и изгиба. Локальная неравномерность по ля напряжений часто создается технологическими-или эксплуа тационными трещинами, а также конструктивными концентра торами (переходы сечения, выточки, отверстия и т. п.). Возника ет вопрос, в какой степени возможно применять сопротивление отрыву, определяемое при практически одновременном разру шении по некоторому сечению (рис. 23), т. е.-при отсутствии градиента напряжений (во всем образце или в том элементарном объеме, разрушение которого служит для определения сопротив ления отрыву), для оценки склонности к хрупкому разрушению при наличии резкой неравномерности напряженного состояния и развитии трещины во времени от точки к точке (рис. 24). Об разец, служащий лабораторной моделью при оценке склонности к хрупкому разрушению, видимо, должен существенно отличать ся от образца, служащего для оценки сопротивления пластичес кой деформации, так кай- в последнем случае предполагается одновременное сопротивление внешнему усилию по всему испы туемому сечению.
Хрупкое .разрушение, именно .вследствие малой возможности перераспределения напряжений, осуществляется значительно более локально-,-у-чем пластическая деформация (даже -малая) в гладком образцёг4^ак уже указывалось в предыдущей главе, не
Методы оценки сопротивления отрыву |
69 |
начальное разрушение (которое еще трудно окончательно от нести к одной из двух приведенных на рис. 23 и 24 схем) опреде ляет максимальную нагрузку, на основе которой подсчитывается сопротивление отрыву, а некоторая определенная «критическая» стадия развития трещины, по схеме рис. 24. Начальная же ста дия разрушения обычно сопровождается повышением рузрушающей нагрузки, вероятно за счет влияния продолжающейся пластической деформации.
Рис. 23. Схема разрушения эле |
Рис. 24. Схема реального |
ментарного объема или образ |
хрупкого разрушения — |
ца, положенная в основу опре |
постепенное распростра |
деления’сопротивления отрыву |
нение хрупкой трещины |
и не учитывающая развитая |
|
разруиййИя "во времени"' |
|
а — тело до разрушения; 6Стело разрушилось
Наблюдающееся при низкотемпературном испытании гладких образцов повышение номинального разрушающего напряжения при уменьшении размера зерна феррита может быть связано с увеличением поверхности границ зерен, которая препятствует развитию хрупкого разрушения [102]. Однако это единственно известное нам правдоподобное объяснение как раз и заставляет считать, что величина нагрузки на образец (или пропорцио нальное ей среднее условное напряжение) продолжает возра стать и после возникновения трещины в образце. Таким образом, в самом объяснении механизма влияния величины зерна на раз рушающую нагрузку при хрупком разрушении уже использовано предположение о развитии трещины от точки к точке и о возник новении трещины при нагрузках, меньших максимальной.
Различие в протекании процесса разрушения между мелко- и крупнозернистым железом, очевидно, заключается в том, что две эти структуры оказывают (за счет различной поверхности
7D Основные методы оценки склонности металлов к хрупкому разрушению
границ зерен в единице объема), различное торможение лавин ному распространению трещины при хрупком разрушении, когда путь трещины мало искажается пластической деформацией. Ины ми словами переход от стабильной к нестабильной стадии насту пает позже у мелкозернистых структур. Такое влияние величины зерна естественно проявляется для гладкого образца из пластич ного железа только при достаточно низких температурах. В том же случае, когда материал не охрупчен действием низкой темпе ратуры во всем объеме, основное тормозящее влияние распрост ранению трещины оказывают уже не границы зерен, а сдвиги при пластической деформации.
Сопротивление отрыву, определенное тем или иным способом, на лабораторном образце нельзя считать константой материала также ввиду влияния на процесс разрушения запаса упругой энергии.
Как указано в гл. I, сопротивление разрушению вообще, а хрупкому в особенности, снижается с увеличением упругой энер гии системы (податливости машины, размеров и формы образца). Поэтому сопротивление разрушению, определяемое при данном запасе упругой энергии системы может измениться при использо вании материала в системе с другим запасом упругой энергии.
Таким образом обычно определяемое «сопротивление отрыву», по нашему мнению, не есть константа материала, определяющая предельное сопротивление материала хрупкому разрушению, а является лишь условным напряжением, соответствующим пере ходу к нестабильному макрохрупкому разрушению, что харак теризует лишь образец и данные условия нагружения. Основным же свойством, которое должно определять склонность к хрупко му разрушению материала должна являться способность матери ала сопротивляться распространению трещины. Вышеприведен ные соображения объясняют широкое развитие в последнее вре мя методов оценки сопротивления хрупкому разрушению при преднамеренно создаваемом резконеравномерном напряженном состоянии. Эти методы рассмотрены ниже.
2. МЕТОДЫ ОЦЕНКИ ХЛАДНОЛОМКОСТИ
Хладноломкостью материала называют склонность к увели чению хрупкости при понижении температуры. Иногда при оцен ке хладноломкости применяют растяжение гладких или надре занных образцов, испытание на изгиб дисков, опертых по конту ру, или испытание статическим изгибом гладких или надрезан ных образцов. Однако наиболее распространенным способом оценки хладноломкости является испытание надрезанных образ
цов на ударный изгиб при различных температурах. |
разработан |
|
Этот способ испытаний особенно |
широко |
|
Н. Н. Давиденковым и его учениками [55, |
87] (Ф. Ф. |
Витмаиом, |