ponomorenko
.pdfНАУЧНО-ИНФОРМАЦИОННЫЙ ЦЕНТР САНКТ-ПЕТЕРБУРГСКОГО ГОСУДАРСТВЕННОГО ТЕХНОЛОГИЧЕСКОГО УНИВЕРСИТЕТА РАСТИТЕЛЬНЫХ ПОЛИМЕРОВ
|
|
2 |
|
2 |
|
|
1 2 |
|
|
1 |
2 |
(2.81) |
||
Y = |
G |
|
+ B |
|
= |
|
|
|
+ |
|
|
−ωC |
, |
|
|
|
|
ωL |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
R |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
ϕ = arctg |
B |
. |
|
|
|
(2.82) |
|||||
|
|
|
G |
|
|
|
Если цепь носит индуктивный характер ( BL > BC ), то B>0, φ>0 и комплексная проводимость Y = Ye− jϕ = G − jB ; если же цепь носит емкостной характер ( BL < BC ), то B<0, φ<0 и Y = Ye jϕ = G + jB .
Рис.2.26. Треугольники проводимостей в комплексной плоскости для случаев В>0 и B<0
Ток |
• |
• |
• |
является активной составляющей тока |
• |
, а сумма |
|
I R =U G = I a |
I |
||||||
комплексных токов |
• |
• • |
определяет реактивную составляющую тока. |
||||
I L + I C = I p |
Следовательно, комплексное действующее значение общего тока равно сумме этих составляющих:
• |
• • |
(2.83) |
I |
= I a + I p , |
а действующие значения общего, активного и реактивного токов в соответствии с законом Ома равны:
I =UY, Ia =UG, I p =UB.
Треугольники проводимостей и векторные диаграммы для индуктивного (φ>0, B>0) и емкостного (φ<0, B<0) характера цепи приведены соответственно на рис.2.26, 2.27 (для ψu = 0 ).
80
НАУЧНО-ИНФОРМАЦИОННЫЙ ЦЕНТР САНКТ-ПЕТЕРБУРГСКОГО ГОСУДАРСТВЕННОГО ТЕХНОЛОГИЧЕСКОГО УНИВЕРСИТЕТА РАСТИТЕЛЬНЫХ ПОЛИМЕРОВ
а) |
б) |
Рис.2.28. Векторные диаграммы для параллельного соединения R, L, C при
B>0 (a) и при B<0 (б)
|
• |
|
совпадает |
по |
фазе |
с |
напряжением |
• |
• |
отстает |
от |
||||
|
Ток I R |
U |
, ток I L |
||||||||||||
напряжения |
на |
900, а |
ток |
• |
опережает напряжение на |
900. |
Вектор |
||||||||
I C |
|||||||||||||||
реактивного тока |
• |
определяется геометрической суммой векторов |
• |
• |
|||||||||||
I p |
I L и |
I C . |
|||||||||||||
При индуктивном характере цепи (B>0) |
• |
• |
реактивный ток |
• |
|||||||||||
ток I L > I C , |
I p |
||||||||||||||
отстает на 900 |
|
|
|
|
• |
|
• |
|
|
|
|
|
|
||
от напряжения (I p |
= − jU B) . При емкостном характере цепи |
||||||||||||||
(B<0) |
ток |
• |
• |
|
реактивный ток |
• |
опережает |
напряжение |
на |
900 |
|||||
I C |
> I L , |
I p |
|||||||||||||
• |
• |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(I p = |
jU B) . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Из диаграммы видно, что действующее значение общего тока равно:
I = I a2 + I p2 . |
(2.84) |
2.18. Преобразование последовательного соединения активного и реактивного элементов в эквивалентное параллельное
При анализе и расчете электрических цепей может оказаться целесообразной замена последовательного соединения активного и реактивного элементов эквивалентным параллельным соединением. Для этого необходимо определить соотношения между параметрами этих цепей.
Предположим, что задана цепь с последовательным соединением резистивного и индуктивного элементов (рис.2.28,а). Векторная диаграмма
напряжений и тока цепи изображена на рис.2.29. Общее напряжение |
• |
||
U |
|||
опережает ток |
• |
• |
на |
I |
на угол φ. Опустив перпендикуляр из конца вектора U |
||
|
|
81 |
|
НАУЧНО-ИНФОРМАЦИОННЫЙ ЦЕНТР САНКТ-ПЕТЕРБУРГСКОГО ГОСУДАРСТВЕННОГО ТЕХНОЛОГИЧЕСКОГО УНИВЕРСИТЕТА РАСТИТЕЛЬНЫХ ПОЛИМЕРОВ
линию вектора тока |
• |
, получим активную |
• |
• |
• |
• |
|
I |
U a =U R |
и реактивнуюU p =U L |
|||||
|
|
• |
• • • |
|
|
|
|
составляющие напряжения U |
(U =U a +U p ). |
|
|
|
|
а) |
б) |
Рис.2.28. Эквивалентные схемы при последовательном и параллельном соединении элементов
Комплексное сопротивление последовательной цепи и комплексная проводимость эквивалентной параллельной цепи соответственно равны:
Y = |
1 |
= |
1 |
|
Z |
R + jX L |
|||
|
|
Z = R + jX L ,
= |
R − jX L |
|
|
= |
|
R − jX L |
= |
R |
− j |
|
X L |
|
= |
|||
(R + jX L )(R − jX L ) |
R2 + X L2 |
R2 + X L2 |
R2 |
+ X L2 |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
= |
R |
− j |
X L |
|
= G − jBL , |
|
|
|
|
(2.85) |
|||||
|
Z 2 |
Z 2 |
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где Z = R2 + X L2 – полное сопротивление последовательной цепи,
G = R |
2 , |
BL = X L |
2 – активная и реактивная проводимости |
Z |
|
Z |
|
эквивалентной параллельной цепи, которые зависят от активного и реактивного сопротивлений цепи.
Рис.2.29. Векторная диаграмма напряжений и токов для эквивалентных схем
82
НАУЧНО-ИНФОРМАЦИОННЫЙ ЦЕНТР САНКТ-ПЕТЕРБУРГСКОГО ГОСУДАРСТВЕННОГО ТЕХНОЛОГИЧЕСКОГО УНИВЕРСИТЕТА РАСТИТЕЛЬНЫХ ПОЛИМЕРОВ
Таким образом, можно заменить последовательное соединение элементов с сопротивлениями R и XL эквивалентным параллельным
соединением с активной G = R |
2 |
|
и реактивной BL = X L |
2 проводимостями |
||||||||||||
|
|
|
|
Z |
|
|
|
|
|
|
|
|
Z |
• |
|
• |
(рис.2.28,б). В этом случае при неизменном напряжении |
|
|||||||||||||||
U общий ток I в |
||||||||||||||||
схеме (рис.2.28,б) |
будет равен току в схеме (рис.2.28,а). В эквивалентной |
|||||||||||||||
параллельной схеме ток |
• |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
активную |
• |
• |
|||
I имеет две составляющие: |
I a |
= GU и |
||||||||||||||
реактивную |
• |
• |
На |
векторной |
диаграмме |
(рис.2.29) |
их |
можно |
||||||||
I p = − jBL U . |
||||||||||||||||
определить, |
опустив перпендикуляр из |
конца |
вектора |
• |
на |
вектор |
||||||||||
тока I |
||||||||||||||||
|
|
|
• |
= |
• |
• |
|
|
|
|
|
|
|
|||
напряжения. Таким образом, I |
I a |
+ I p . |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
Эквивалентные сопротивления элементов, соединенных параллельно, |
||||||||||||||||
определяются следующими выражениями: |
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
RЭ |
= |
1 |
|
= |
Z 2 |
, |
X Э = |
1 |
= Z 2 . |
|
|
(2.86) |
|
|
|
|
G |
|
ВL |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
R |
|
X L |
|
|
|
При переходе от параллельного соединения с активной и реактивной проводимостями к эквивалентному последовательному соединению элементов с активным и реактивным сопротивлениями (от рис.2.28,б к рис.2.28,а) следует пользоваться следующими выражениями, полученными из формулы (2.85):
R = GZ 2 = G |
2 = G |
(G |
2 |
2 |
X L = BL Z 2 = BL |
2 |
2 |
(2.87) |
Y |
|
|
+ BL ); |
(G |
|
+ BL ), |
|
где Y = G2 + BL2 – полная проводимость цепи.
Соотношения G = 1R , B = 1 X справедливы только в случае, когда элементы R, L или C рассматриваются в отдельности.
2.19. Комплексный (символический) метод анализа и расчета цепей синусоидального тока
При представлении синусоидальных величин комплексными значениями (комплексными действующими или комплексными амплитудными значениями) законы Ома для резистивных, индуктивных и емкостных элементов, первый и второй законы Кирхгофа записываются в виде алгебраических, а не дифференциальных уравнений, составленных для мгновенных значений. Следовательно, все расчетные методы, методы преобразования схем, рассмотренные в цепях постоянного тока, применимы для цепей синусоидального тока, но уравнения должны быть записаны в комплексной форме.
83
НАУЧНО-ИНФОРМАЦИОННЫЙ ЦЕНТР САНКТ-ПЕТЕРБУРГСКОГО ГОСУДАРСТВЕННОГО ТЕХНОЛОГИЧЕСКОГО УНИВЕРСИТЕТА РАСТИТЕЛЬНЫХ ПОЛИМЕРОВ
Метод называют также символическим потому, что синусоидальные токи, напряжения и ЭДС заменяют их комплексными изображениями или символами.
При расчете цепей синусоидального тока комплексным методом можно выделить следующие этапы:
1)синусоидальные ЭДС (напряжения) и (или) токи источников энергии, заданные мгновенными значениями (в тригонометрической форме), нужно представить комплексными значениями (обычно комплексными действующими значениями);
2)определить комплексные сопротивления (проводимости) для индуктивных и емкостных элементов;
3)составить комплексную схему цепи с учетом комплексных источников энергии и комплексных сопротивлений (проводимостей);
4)выбрать направления комплексных токов во всех ветвях схемы, указав их стрелками (направления напряжений на пассивных элементах совпадают с направлениями токов);
5) в зависимости от схемы и поставленной задачи |
оценить |
|||
целесообразность |
преобразования |
участков |
схемы, |
выбрать |
соответствующий расчетный метод (расчет по законам Кирхгофа, метод контурных токов, метод узловых потенциалов, метод наложения, метод эквивалентного генератора) и составить систему соответствующих уравнений в комплексной форме;
6)решить полученную систему уравнений, т.е. определить комплексные значения токов и необходимых напряжений;
7)по найденным значениям комплексных токов и напряжений определить их действующие и мгновенные значения (при необходимости).
Целесообразно расчет схем сопровождать построением векторных диаграмм токов и напряжений, которые являются графической иллюстрацией законов Кирхгофа в комплексной форме.
При последовательном соединении приемников с комплексными
сопротивлениями Z1, Z 2 ,...Z n эквивалентное комплексное |
сопротивление |
|
цепи равно: |
|
|
|
Z Э = Z1 +Z 2 +...+Z n = R + jX , |
|
n |
n |
|
где R = ∑Rк , |
X = ∑X к , причем комплексные |
индуктивные и |
к=1 |
к=1 |
|
емкостные сопротивления имеют разные знаки.
Пример 1
Для схемы (рис.2.30) определить эквивалентное сопротивление и ток.
84
НАУЧНО-ИНФОРМАЦИОННЫЙ ЦЕНТР САНКТ-ПЕТЕРБУРГСКОГО ГОСУДАРСТВЕННОГО ТЕХНОЛОГИЧЕСКОГО УНИВЕРСИТЕТА РАСТИТЕЛЬНЫХ ПОЛИМЕРОВ
Рис.2.30. Последовательное соединение элементов в цепи синусоидального тока
Эквивалентное сопротивление цепи равно:
Z |
Э |
= R |
|
|
+ jωL + R |
|
+ jωL |
|
|
+ R − j |
|
1 |
− j |
1 |
= |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
1 |
|
1 |
2 |
|
|
2 |
|
3 |
|
ωC3 |
ωC4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
= R + R |
|
+ R + j(ωL + |
ωL |
|
− |
1 |
− |
1 |
) = R + R |
|
+ R + j(X |
L1 |
+ X |
L2 |
− X |
C3 |
− X |
C 4 |
) = |
||||||||||
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
1 |
|
2 |
3 |
|
1 |
|
|
2 |
|
ωC3 |
|
ωC4 |
1 |
|
2 |
3 |
|
|
|
|
|||||||
= R + jX . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
• |
• |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ток в цепи: |
=U . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
I |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
Z Э |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Напряжения на соответствующих элементах схемы (рис.2.30) определяются по закону Ома в комплексной форме.
При последовательном соединении индуктивностей (емкостей) эквивалентная индуктивность в цепи возрастает, а эквивалентная емкость уменьшается:
LЭ = L1 + L2 , |
1 |
= |
1 |
+ |
1 |
, откуда CЭ = |
C3C4 |
. |
CЭ |
|
|
|
|||||
|
|
C3 |
C4 |
C3 +C4 |
Пример 2
Определить эквивалентную проводимость цепи для схемы (рис.2.31).
Рис.2.31. Схема с параллельным соединением проводимостей
Эквивалентная проводимость равна
85
НАУЧНО-ИНФОРМАЦИОННЫЙ ЦЕНТР САНКТ-ПЕТЕРБУРГСКОГО ГОСУДАРСТВЕННОГО ТЕХНОЛОГИЧЕСКОГО УНИВЕРСИТЕТА РАСТИТЕЛЬНЫХ ПОЛИМЕРОВ
Y Э = G1 +G2 − jBL1 + jBC 2 = G1 +G2 − j(BL1 − BC 2 ) = G − jB,
где G=G1+G2, B=BL1-BC2.
При параллельном соединении индуктивных проводимостей BL1 и BL2 эквивалентная индуктивная проводимость цепи возрастает:
ω1LЭ = ω1L1 + ω1L2 ,
следовательно, при параллельном соединении индуктивностей эквивалентная индуктивность цепи уменьшается:
1 |
= |
1 |
+ |
1 |
, |
откуда LЭ = |
L1L2 |
. |
L |
L |
L |
|
|||||
|
|
|
|
L + L |
||||
Э |
|
1 |
|
2 |
|
|
1 2 |
|
При параллельном соединении емкостных проводимостей BС1 и BС2 эквивалентная емкостная проводимость цепи возрастает:
ωCЭ =ωC1 +ωC2 ,
следовательно, при параллельном соединении емкостей С1 и С2 эквивалентная емкость увеличивается:
CЭ = C1 +C2 .
В случае двух параллельных ветвей с комплексными сопротивлениями Z1 и Z 2 (рис.2.32) эквивалентное комплексное сопротивление цепи равно
Z Э = Z1Z2 (Z1 + Z2 ).
Рис.2.32. Схема с параллельным соединением комплексных сопротивлений
86
НАУЧНО-ИНФОРМАЦИОННЫЙ ЦЕНТР САНКТ-ПЕТЕРБУРГСКОГО ГОСУДАРСТВЕННОГО ТЕХНОЛОГИЧЕСКОГО УНИВЕРСИТЕТА РАСТИТЕЛЬНЫХ ПОЛИМЕРОВ
Общий ток цепи равен
• |
• |
|
|
=U |
, |
||
I |
|||
|
|
ZЭ |
а токи в параллельных ветвях определяются следующими выражениями:
• |
• |
Z 2 (Z1 + Z 2 ); |
• |
• |
Z1 (Z1 + Z 2 ). |
I1 |
= I |
I 2 |
= I |
Пример 3
Впоследовательно-параллельной схеме заданы синусоидальное
напряжение на входе u =Um sin(ωt +ψu ) , активные и реактивные сопротивления (рис.2.33). Требуется определить токи в ветвях.
Рис.2.33. Последовательно-параллельная схема
Определим комплексное действующее напряжение, являющееся изображением синусоидального напряжения:
|
|
|
• |
|
|
|
|
|
U =Ue jψu , |
|
|
где U =Um |
. |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
Определим эквивалентное сопротивление схемы: |
|
||||
Z Э = R1 + jX1 |
+ |
(R2 + jX 2 )(R3 − jX 3 ) |
= RЭ + jXЭ = ZЭe jϕ , |
|
|
|
|
||||
|
|
|
R2 + jX 2 + R3 − jX 3 |
|
|
где ZЭ = RЭ2 + X Э2 |
– |
полное сопротивление цепи; ϕ = arctg XЭ |
– |
||
аргумент комплексного сопротивления. |
R Э |
||||
|
|||||
Общий ток: |
|
|
|
|
|
|
|
|
87 |
|
|
НАУЧНО-ИНФОРМАЦИОННЫЙ ЦЕНТР САНКТ-ПЕТЕРБУРГСКОГО ГОСУДАРСТВЕННОГО ТЕХНОЛОГИЧЕСКОГО УНИВЕРСИТЕТА РАСТИТЕЛЬНЫХ ПОЛИМЕРОВ
|
|
• |
|
Ue jψu |
|
|
|
• |
|
U |
|
= Ie |
jψ |
|
|
I |
= |
|
= |
ZЭe jϕ |
|
i . |
|
Z Э |
|
Токи в ветвях:
• |
• |
R3 − jX 3 |
|
• |
• |
• |
I 1 |
= I |
|
, |
I 2 |
= I |
− I 1 . |
R2 + jX 2 + R3 − jX 3 |
Токи в ветвях можно определить другим способом, рассчитав предварительно напряжение на параллельных ветвях:
|
|
(R + jX |
|
)(R − jX |
|
|
) |
|
|
|
|
• |
|
|
|
|
• |
|
|
|
• |
• |
2 |
3 |
|
• |
|
|
U12 |
|
• |
|
|
U12 |
|
|
|||||
U12 |
= I |
2 |
|
3 |
|
, |
I1 |
= |
|
|
|
, I 2 |
= |
|
|
|
. |
|||
R + jX |
|
|
|
|
|
R |
+ jX |
|
R |
− jX |
|
|||||||||
|
|
2 |
+ R − jX |
3 |
|
|
|
2 |
|
|
3 |
|
||||||||
|
|
2 |
3 |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
3 |
|
|
Пример 4
Для схемы (рис.2.34) записать уравнения, необходимые для расчета токов в ветвях разными методами.
Рис.2.34. Схема с несколькими источниками энергии
Расчет токов по законам Кирхгофа
Определим число уравнений по первому и второму законам Кирхгофа:
n −1 = 2 −1 =1; m −n +1 = 3 −2 +1 = 2.
Запишем уравнение по первому закону Кирхгофа для верхнего узла и уравнение по второму закону Кирхгофа для контуров, направления обхода которых показаны стрелками:
88
НАУЧНО-ИНФОРМАЦИОННЫЙ ЦЕНТР САНКТ-ПЕТЕРБУРГСКОГО ГОСУДАРСТВЕННОГО ТЕХНОЛОГИЧЕСКОГО УНИВЕРСИТЕТА РАСТИТЕЛЬНЫХ ПОЛИМЕРОВ
|
• |
• |
• |
= 0; |
|
|
|
|
|
|
I1 |
+ I 2 |
−I 3 |
|
|
3 |
= E1; |
||
(R + jωL ) I |
1 +(R − j |
1 ) I |
|||||||
|
• |
|
|
|
|
|
• |
|
• |
1 |
1 |
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
ωC3 |
|
|
3 |
= E2 . |
|||
(R + jωL ) I |
2 + (R − j |
1 ) I |
|||||||
|
• |
|
|
|
|
|
• |
|
• |
2 |
2 |
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
ωC |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
|
Из системы уравнений определяются комплексные действующие токи:
• |
= I1e jψi1 ; |
• |
= I2e jψi 2 ; |
• |
= I3e jψi 3 . |
I 1 |
I 2 |
I 3 |
При необходимости можно определить мгновенные значения токов в ветвях:
i1 = 2I1 sin(ωt +ψi1 ); i2 = 2I2 sin(ωt +ψi2 ); i3 = 2I3 sin(ωt +ψi3 ).
Для проверки правильности расчета токов необходимо составить баланс активных и реактивных мощностей:
• |
|
* |
|
|
• |
|
* |
|
|
|
|
|
|
e− jψi1 ) + Re(E |
e jψe 2 |
I |
e− jψi 2 ) = |
|
|
|||||||
Re(E1 |
I 1 ) + Re(E 2 I 2 ) = Re(E e jψe1 I |
|
|
|
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
1 |
|
|
|
|
|
2 |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
= E I |
1 |
cosϕ |
1 |
+ E |
I |
2 |
cosϕ |
2 |
= R I 2 |
+ R |
I 2 + R I 2 ; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
1 |
|
|
2 |
|
|
1 |
1 |
|
|
2 |
2 |
|
3 |
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
• * |
|
|
|
• |
* |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
sin ϕ |
|
= X |
I 2 + X |
|
I 2 |
− X |
|
I 2 |
, |
||
Im(E1 I1) + Im(E2 |
I 2 ) = E I sin ϕ + E I |
2 |
2 |
L2 |
C3 |
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
1 1 |
1 |
|
2 |
|
|
|
L1 1 |
|
2 |
|
3 |
|
||||||
где ϕ1 =ψe1 −ψi1, |
ϕ2 |
=ψe2 −ψi2. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Расчет токов методом контурных токов
Запишем уравнения по второму закону Кирхгофа для контурных токов
• |
и |
• |
: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
I11 |
I 22 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
(R + jωL + R − j |
|
|
1 ) I |
11 +(R − j |
|
1 ) I |
22 |
= E |
1 ; |
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
• |
|
|
|
|
|
• |
|
|
• |
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
1 |
3 |
|
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
ωC3 |
|
|
ωC3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
(R + jωL + R − j |
|
|
1 ) I |
22 +(R − j |
1 ) I |
11 |
= E 2 . |
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
• |
|
|
|
|
|
|
• |
|
• |
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
2 |
3 |
|
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
ωC3 |
|
|
|
ωC3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
Из этих уравнений определяются контурные токи |
• |
, |
• |
, а затем |
|||||||||||||||||
|
|
I11 |
I 22 |
||||||||||||||||||||
рассчитываются токи в ветвях: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
• |
• |
• |
= |
• |
• |
• |
|
• |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
I1 |
= I11; I 2 |
I 22 ; I 3 |
= I 11 + I 22 . |
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
89 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|