- •Глава I. Основные понятия и законы физической оптики
- •§1.1. Оптическое излучение - электромагнитные волны
- •§1.2. Основные законы оптики.
- •§1.3. Интерференция и дифракция.
- •Глава II. Основные понятия и законы геометрической оптики,
- •§2.1. Основные понятия геометрической оптики.
- •§ 2.2. Правила знаков
- •§ 2.3. Сферические и плоские преломляющие и
- •§ 2.4 Кардинальные точки, главные и фокальные
- •§ 2.5. Графическое построение изображений
- •§ 2.6. Основные формулы для сопряжённых точек
- •§ 2.4 Кардинальные точки, главные и фокальные
- •§ 2.5. Графическое построение изображений
- •§ 2.6. Основные формулы для сопряжённых точек
- •§ 2.7 Ограничения пучков лучей в оптических системах
- •§ 2.8. Аберрации оптических систем
- •Глава III. Типовые оптические детали оптических систем
- •§ 3.1. Линзы
- •§ 3.2. Плоскопараллельные пластинки, зеркала, клинья, призмы
- •§ 3.3. Волоконные элементы
- •Материалы, применяемые для изготовления оптических деталей.
§ 2.5. Графическое построение изображений
Если известно положение главных точек системы и положение фокусов относительно их, то графическим построением можно найти изображение точки, отрезка и плоскости.
По положению главных точек строятся главные плоскости. Из точки А проводится луч АМ1 , составляющий произвольный угол с оптической осью. Через передний фокус F проводится линия FB, перпендикулярная оптической оси. Из точки В проводится луч ВМ2 , параллельный оптической оси, до пересечения с главной плоскостью в точке М2 . Луч М2 ‘В ‘ сопряженный с лучом ВМ2 должен пройти через задний фокус системы F’. Для нахождения луча, сопряженного с лучом ВМ1 , из точки М1’ проводится луч М1’А’ параллельный лучу М2’ В2’ . Точка пересечения луча М1 ‘А‘ с оптической осью А’ будет являться изображением точки А.
Построение изображений, не лежащих на оптической оси.
Рис. 2.7.
Из крайней точки предмета В, расположенной вне оптической оси, проводят два луча: ВМ1 параллельный оптической оси и ВМ2 проходящий через передний фокус системы. После преломления в системе луч М1’В’ должен пройти через задний фокус системы, а луч М2’В’ параллельно оптической оси. Точка пересечения этих двух лучей В’ будет являться изображением точки В.
Проведя через точку В’ прямую, перпендикулярную оптической оси, получим точку пересечения этой прямой с осью А’, которая является изображением точки А и следовательно отрезок А’В’ будет являться изображением отрезка АВ.
§ 2.6. Основные формулы для сопряжённых точек
Положение предмета и изображения аналитически определяется относительно фокусов системы и относительно главных точек. Определим положение точек А и А’ через отрезки FА и F’A’(отрезки от точек до фокусов отсчитываются от фокусов системы). Согласно правилам знаков FA= -z , a F’A’= -z. (рис. 2.7.)
Из прямоугольных треугольников ABF и FHM2 и треугольников M1FH и FAB можно записать:
, (2.14)
. (2.15)
Приравнивая правые части выражений 2.14 и 2.15, получим:
(2.16)
Выражение (2.16) носит название формулы Ньютона и устанавливает зависимость между расстояниями от переднего фокуса до предмета и от заднего фокуса до изображения.
Определим положение точек А и А’ через расстояния от главных точек системы Н и Н’. Из рис. 2.7 следует:
, (2.17)
откуда:
, . (2.18)
Подставим 2.18 в 2.16:
, (2.19)
(2.20)
Поделим обе части уравнения 2.20 на и получим:
. (2.21)
. (2.9)
или
. (2.10)
. (2.11)
Формула 2.10 показывает, что произведение при преломлении сохраняет свою величину, называемую нулевым инвариантом Аббе. Соотношение 2.10 обычно записывают в виде:
. (2.12)
Формула 2.12 позволяет отыскать положение точки если известно положение точкии.
Формулу 2.12 можно применить и к сферическому зеркалу, т.е. к случаю отражения, если положить . Тогда имеем:
. (2.13)