- •Факультет «Специальное машиностроение»
- •1.2. Классификация средств поражения
- •1.3. Взрывательные устройства
- •Лекция 2
- •Часть 2. Основы теории взрыва
- •2.1. Взрыв и его формы
- •2.2. Стадии взрыва
- •2.3. Формы взрывного превращения. Объемный (гомогенный) взрыв
- •Лекция 3
- •2.4. Самораспространяющееся взрывное превращение (свп) . Горение
- •2.5. Детонация
- •2.6. Условия, определяющие возможность химического взрыва
- •Лекция 4
- •Часть 3. Взрывчатые вещества и пороха
- •3.1. Классификация вв по составу
- •3.2. Классификация вв по их использованию
- •3.3. Группа I: инициирующие вв (ивв)
- •3.4. Группа II: бризантные вв
- •Лекция 5
- •3.5. Группа III: метательные вв (пороха)
- •3.6. Группа IV: пиротехнические составы (пс)
- •3.7. Методы снаряжения
- •Лекция 6
- •Часть 4. Чувствительность взрывчатых веществ
- •4.1. Общие замечания о чувствительности
- •4.2. Чувствительность к нагреву (тепловому воздействию)
- •4.3. Чувствительность к механическому воздействию
- •4.4. Чувствительность к ударно-волновому нагружению
- •4.5. Чувствительность к электрическому импульсу
- •4.6. Факторы, влияющие на чувствительность вв
- •Лекция 7
- •Часть 5. Элементы теории ударных волн
- •5.1. Общие замечания об ударных волнах
- •5.2. Уравнения состояния
- •5.3. Соотношения на фронте ударной волны
- •5.4. Ув в идеальном газе с постоянной теплоемкостью
- •Лекция 8
- •5.5. Сильные и слабые ударные волны
- •5.6. Основные свойства ударных волн
- •5.7. Давление за фронтом отраженной ударной волны
- •5.8. Геометрическая интерпретация закономерностей ударно-волнового сжатия
- •5.9. Многократное ударно-волновое сжатие
- •5.10. Параметры на фронте ув
- •5.11. Важные замечания по ударным волнам в газах
- •5.12. Ударные волны в конденсированных средах
- •Лекция 9
- •Часть 6. Детонация
- •6.1. Общие замечания о детонации
- •6.2. Гидродинамическая теория детонации (модель знд)
- •6.3. Распространение детонации в конденсированных вв
- •6.4. Зависимость скорости детонации зарядов вв от их плотности
- •6.5. Зависимость скорости детонации зарядов вв от их диаметра
- •Лекция 10
- •Часть 7. Действие взрыва
- •7.1. Начальные параметры
- •7.2. Зависимость давления нагружения при контактном взрыве от ориентации детонационной волны
- •7.3. Поле взрыва заряда вв. «Мгновенная детонация»
- •7.4. Общие понятия о фугасном и бризантном действии
- •Лекция 11
- •7.5. Пробивное действие взрыва (разновидность бризантного действия)
- •7.6. Метательное действие взрыва
- •7.7. Определение направления метания пластины (подход Тейлора)
- •Лекция 12
- •Часть 8. Фугасное действие
- •8.1. Взрыв заряда вв в воздухе
- •8.2. Законы подобия ударных волн
- •8.3. Динамический и квазистатический характер нагружения объектов при воздействии ударных волн
- •8.4. Взрыв снаряда вв в грунте
- •Лекция 13
- •Часть 9. Осколочное действие
- •9.1. Метание оболочек
- •9.2. Разрушение оболочек осколочных сп (естественное или нерегулируемое разрушение)
- •9.3. Внешняя баллистика осколка
- •9.4. Уязвимость цели к осколочному действию
- •9.5. Характеристика эффективности действия осколочных сп по площадным целям
6.3. Распространение детонации в конденсированных вв
Для политропных ПД с уравнением состояния уравнение детонационной адиабаты имеет вид
.
Для конденсированных высокоплотных ВВ (для них) и
.
Совместно с условием касания прямой Рэлея с детонационной адиабатой (условие Чепмена-Жуге) (здесь индексы 2 равны индексам н), можно получить следующие соотношения для параметров детонации:
;;;.
Оценим параметры для A-IX-1 у которого ,.
,,.
;.
6.4. Зависимость скорости детонации зарядов вв от их плотности
ВВ |
, |
|
ТНТ |
5010 |
3225 |
ТЭН |
5500 |
3950 |
Гексоген |
6080 |
3950 |
Тетрил |
5600 |
3225 |
В среднем при увеличении плотности на скорость детонации увеличивается на.
Слева представлен график для военных ВВ.
Предположим, что (эксперимент)
.
Справа показан график для промышленных ВВ (амиачноселитренных). Крестом на нем обозначен обрыв детонации (переуплотнение ВВ)
6.5. Зависимость скорости детонации зарядов вв от их диаметра
Из опыта изучения детонационных процессов следует, что скорость детонации зависит от диаметра.
Наименьший диаметр цилиндрического заряда ВВ, в котором еще возможно распространение детонации, называется критическим.
При детонация не распространяется.
По мере увеличения dскорость детонации возрастает и припрактически не изменяется (достигает идеального значения).
Рассмотрим вопросы связанные с существованием и определением критического диаметра.
Согласно теории Ю.Б.Харитона, существование критического диаметра определяется наличием волн разгрузки, которые проникают в зону химической реакции и ослабляют фронт детонационной волны.
Согласно этой теории . Оценим этот диаметр. Для этого примеми. При этих значениях будем иметь. Это не согласуется со многими экспериментальными данными.
Как было показано дальнейшими исследованиями, истинная причина существования критического диаметра заключается в искривлении фронта детонационной волны (все меньше энергии на единицу площадь с уменьшением диаметра).
При :, где- ширина ЗХР.
-
ВВ
ТНТ
0,85
5…12
ТГ 40/60
1,71
4,3
ТНТ литой
1,58…1,6
15…25
ТНТ прессованный
1,6
3…5
А-IX-1
1,65
1…2
Азид свинца
3,8
0,01
ТНТ жидкий ()
1,47
81
При размещении заряда ВВ в металлической оболочке критический диаметр уменьшается в 5…10 раз.
При решении абсолютного большинства задач, относящихся к действию взрыва и функционированию СП наличием ЗХР пренебрегают, т.к. ее ширина мала (для большинства ВВ) и она практически не влияет на действие взрыва.
Лекция 10
Часть 7. Действие взрыва
7.1. Начальные параметры
В результате детонационного превращения образуются сильно сжатые продукты детонации, которые начинают расширяться с высокой скоростью. Взрыв практически всегда происходит в среде (воздух, вода, грунт, металл и т.п.).
Продукты детонации исполняют роль поршня и формируют в окружающей среде ударную волну. В самих же продуктах детонации образуется либо отраженная волна разрежения, либо отраженная ударная волна в зависимости от соотношения сжимаемости продуктов детонации и среды.
Параметры УВ возникающие в начальный момент в окружающей заряд среде называются начальными параметрами. Их определяют в p-u плоскости с использованием динамических (pI = pII) и кинематических (uI = uII)условий.
Уравнение ударной адиабаты повторного сжатия ПД
Уравнение изоэнтропы разгрузки ПД
Уравнения ударных адиабат нагружаемой среды