10.Закон сохранения энергии.

Закон сохр.энергии – результат обобщения многих экспериментальных данных-в системе тел,между кот. Действуют только консервативные силы, полная механическая энергия не изменяется со временем.

Изменение полной механической энергии(потенцалная+кинетическая) при переходе из одного состояния в другое равно работе, совершенной при этом внешними неконсервативными силами.d(T+П)=0,откуда Т+П=Е=const, т.е. полная механ. Энергия системы сохраняется постоянной.Могут происходить превращения кинетической энергии в потенциальную так,что полная останется неизменной.Этот закон отражает не только количественное сохранение энергии,но и качественную сторону взаимного превращения различных форм движения друг в друга; он справедлив как для систем макроскопичесих тел,так и для микротел.Физическая сущность: энергия никогда не исчезает и не появляется вновь,она лишь превращается из одного вида в другой.

8. Работа силы. Свойства работы в постоянном силовом поле.

Работой A, совершаемой постоянной силой называется физическая величина, равная произведению модулей силы и перемещения, умноженному на косинус угла α между векторами силыи перемещения

Работа силы есть скалярная физическая величина, равная произведению: - силы; - перемещения; и - косинуса угла между направлением действия силы и перемещением.

A = Fs cos α

Чтобы количественно характеризовать процесс обмена энергией между взаимодействующими телами, в механике вводится понятие работы силы. Если тело движется прямолинейно и на него действует постоянная сила F, которая составляет некоторый угол с направление перемещения, то работа силы равна произведению проекции силы F’ на направление перемещения (F’=F cos a),умноженной на перемещение точки приложение силы: A=F’s=Fs cos a ,но для общ.случая используется - работа силы на участке траектории от точки 1 до 2 равна алгебраической сумме элементарных работ на отдельных бесконечно малых участках пути - A= {{{ F ds cos a= {{{ F’ ds.

Элементарной работой силы F на перемещении dr называется ее скалярная величина dA=F dr=F cos a ds=F’ ds, где а-угол между вект. F и dr; ds=|dr| - элементарный путь; F’-проекция вектора F на вектор dr.

13. Момент импульса. Закон сохранения момента импульса.

Момент импульса (кинетический момент, угловой момент, орбитальный момент, момент количества движения) характеризует количество вращательного движения. Величина, зависящая от того, сколько массы вращается, как она распределена относительно оси вращения и с какой скоростью происходит вращение. Замечание: момент импульса относительно точки - это псевдовектор, а момент импульса относительно оси - скалярная величина.

Следует учесть, что вращение здесь понимается в широком смысле, не только как регулярное вращение вокруг оси. Например, даже при прямолиненом движении тела мимо произвольной воображаемой точки, оно также обладает моментом импульса. Наибольшую роль момент импульса играет при описании собственно вращательного движения.

Определение:

Момент импульса L частицы относительно некоторого начала отсчета определяется векторным произведением ее радиус-вектора и импульса:

где r – радиус вектор частицы относительно выбранного начала отсчета, p – импульс частицы.

В системе СИ момент импульса измеряется в единицах джоуль-секунда; Дж·с.

Из определения момента импульса следует его аддитивность. Так, для системы частиц

Закон сохранения момента импульса (закон сохранения углового момента) - векторная сумма всех моментов импульса относительно любой оси для замкнутой системы остается постоянной. В соответствии с этим, момент импульса замкнутой системы относительно любой неподвижной точки не изменяется со временем.

Закон сохранения момента импульса есть проявление изотропности пространства.