- •Тема: Сложение гармонических колебаний
- •Тема: Уравнения Максвелла
- •Тема: Распределения Максвелла и Больцмана
- •Тема: Средняя энергия молекул
- •Тема: Кинематика поступательного и вращательного движения
- •Тема: Интерференция и дифракция света
- •Тема: Поляризация и дисперсия света
- •Тема: Тепловое излучение. Фотоэффект
- •Тема: Распределения Максвелла и Больцмана
- •Тема: Динамика поступательного движения
- •Тема: Волны. Уравнение волны
- •Тема: Распределения Максвелла и Больцмана
- •Тема: Электрические и магнитные свойства вещества
- •Тема: Магнитостатика
- •Тема: Распределения Максвелла и Больцмана
- •Тема: Элементы специальной теории относительности
- •Тема: Законы сохранения в механике
- •Тема: Эффект Комптона. Световое давление
- •Тема: Интерференция и дифракция света
- •Тема: Поляризация и дисперсия света
- •Тема: Средняя энергия молекул
- •Тема: Законы сохранения в механике
- •Тема: Элементы специальной теории относительности
- •Тема: Распределения Максвелла и Больцмана
- •Тема: Первое начало термодинамики. Работа при изопроцессах
- •Тема: Работа. Энергия
- •Тема: Поляризация и дисперсия света
- •Тема: Интерференция и дифракция света
- •Тема: Магнитостатика
- •Тема: Средняя энергия молекул
- •Тема: Второе начало термодинамики. Энтропия
- •Тема: Законы сохранения в механике
- •Тема: Сложение гармонических колебаний
- •Тема: Энергия волны. Перенос энергии волной
- •Тема: Элементы специальной теории относительности
- •Тема: Распределения Максвелла и Больцмана
- •Тема: Средняя энергия молекул
- •Тема: Тепловое излучение. Фотоэффект
- •Тема: Явление электромагнитной индукции
- •Тема: Электростатическое поле в вакууме
- •Тема: Уравнения Максвелла
- •Тема: Сложение гармонических колебаний
- •Тема: Поляризация и дисперсия света
- •Тема: Сложение гармонических колебаний
- •Тема: Энергия волны. Перенос энергии волной
- •Тема: Кинематика поступательного и вращательного движения
- •Тема: Энергия волны. Перенос энергии волной
- •Тема: Эффект Комптона. Световое давление
- •Тема: Интерференция и дифракция света
- •Тема: Волны. Уравнение волны
- •Тема: Свободные и вынужденные колебания
- •Тема: Сложение гармонических колебаний
- •Тема: Средняя энергия молекул
- •Тема: Распределения Максвелла и Больцмана
- •Тема: Спектр атома водорода. Правило отбора
- •Тема: Ядерные реакции
- •Тема: Явление электромагнитной индукции
- •Тема: Электрические и магнитные свойства вещества
- •Тема: Интерференция и дифракция света
- •Тема: Интерференция и дифракция света
- •Тема: Интерференция и дифракция света
- •Тема: Второе начало термодинамики. Энтропия
- •Тема: Фундаментальные взаимодействия
- •Тема: Уравнения Максвелла
- •Тема: Интерференция и дифракция света
- •Тема: Ядро. Элементарные частицы
- •Тема: Законы сохранения в механике
- •Тема: Законы сохранения в механике
- •Тема: Первое начало термодинамики. Работа при изопроцессах
- •Тема: Ядро. Элементарные частицы
- •Тема: Фундаментальные взаимодействия
- •Тема: Динамика поступательного движения
- •Тема: Работа. Энергия
- •Тема: Дуализм свойств микрочастиц. Соотношение неопределенностей Гейзенберга
- •Тема: Второе начало термодинамики. Энтропия
- •Тема: Электрические и магнитные свойства вещества
Тема: Интерференция и дифракция света
Начало формы
Конец формы
На узкую щель шириной падает нормально плоская световая волна с длиной волны На рисунке схематически представлена зависимость интенсивности света от синуса угла дифракции. Тогда отношение равно …
|
5 | |
Решение: Условие минимумов для дифракции на щели имеет вид , где – ширина щели, – угол дифракции, – порядок минимума, – длина световой волны. Из рисунка для минимума первого порядка , а из условия минимумов . Таким образом, Тогда искомое отношение
ЗАДАНИЕ N 2 сообщить об ошибке Тема: Эффект Комптона. Световое давление
Начало формы
Конец формы
Лазер на рубине излучает в импульсе длительностью энергию в виде почти параллельного пучка с площадью сечения . Если коэффициент отражения поверхности 0,8, давление света на площадку, расположенную перпендикулярно пучку, равно ____ мПа.
|
150 | |
Решение: Давление, производимое светом при нормальном падении, определяется по формуле: , где энергетическая освещенность поверхности, равная энергии, падающей на единицу площади поверхности в единицу времени; скорость света; коэффициент отражения. Энергетическая освещенность поверхности равна , где – энергия излучения в импульсе, – длительность импульса, – площадь сечения пучка. Тогда
ЗАДАНИЕ N 3 сообщить об ошибке Тема: Тепловое излучение. Фотоэффект
Начало формы
Конец формы
Наблюдается явление внешнего фотоэффекта. При этом с уменьшением длины волны падающего света …
|
|
|
увеличивается величина задерживающей разности потенциалов |
|
|
|
уменьшается кинетическая энергия электронов |
|
|
|
увеличивается красная граница фотоэффекта |
|
|
|
уменьшается энергия фотонов |
ЗАДАНИЕ N 4 сообщить об ошибке Тема: Поляризация и дисперсия света
Начало формы
Конец формы
Угол преломления луча в жидкости равен Если известно, что отраженный луч полностью поляризован, то показатель преломления жидкости равен …
|
|
|
1,73 |
|
|
|
1,33 |
|
|
|
0,58 |
|
|
|
1,52 |
ЗАДАНИЕ N 5 сообщить об ошибке Тема: Законы сохранения в ядерных реакциях
Начало формы
Конец формы
Взаимодействие -мезона с протоном в водородной пузырьковой камере идет по схеме Если спин -мезона , то характеристиками ламбда-гиперона будут …
|
|
|
; |
|
|
|
; |
|
|
|
; |
|
|
|
; |
ЗАДАНИЕ N 6 сообщить об ошибке Тема: Ядерные реакции
Начало формы
Конец формы
Через интервал времени, равный двум периодам полураспада, останется ____ % нераспавшихся радиоактивных ядер.
|
|
|
25 |
|
|
|
50 |
|
|
|
75 |
|
|
|
0 |
ЗАДАНИЕ N 7 сообщить об ошибке Тема: Фундаментальные взаимодействия
Начало формы
Конец формы
Установите соответствие между радиусами (в м) фундаментальных взаимодействий и их видами. 1. 2.
1 |
|
|
слабое |
2 |
|
|
сильное |
|
|
|
гравитационное |
|
|
|
электромагнитное |
ЗАДАНИЕ N 8 сообщить об ошибке Тема: Ядро. Элементарные частицы
Начало формы
Конец формы
Для энергии связи ядра не справедливым является утверждение, что …
|
|
|
энергия связи ядра может быть как положительной, так и отрицательной величиной |
|
|
|
энергией связи ядра называется минимальная энергия, необходимая для расщепления ядра на составляющие его нуклоны |
|
|
|
удельная энергия связи ядра – это энергия связи, приходящаяся на один нуклон |
|
|
|
, где – дефект массы, равный разности суммы масс нуклонов, составляющих ядро, и массы ядра |
ЗАДАНИЕ N 9 сообщить об ошибке Тема: Явление электромагнитной индукции
Начало формы
Конец формы
На рисунке представлена зависимость ЭДС индукции в контуре от времени. Магнитный поток сквозь площадку, ограниченную контуром, увеличивается со временем по закону (а, b, c – постоянные) в интервале …
|
|
|
В |
|
|
|
С |
|
|
|
А |
|
|
|
D |
|
|
|
Е |
Решение: В соответствии с законом Фарадея для электромагнитной индукции электродвижущая сила индукции в замкнутом проводящем контуре численно равна и противоположна по знаку скорости изменения магнитного потока сквозь поверхность, ограниченную этим контуром: . Следовательно, если магнитный поток увеличивается со временем по закону , то ЭДС индукции будет убывать со временем по линейному закону, что имеет место в интервале В.
ЗАДАНИЕ N 10 сообщить об ошибке Тема: Магнитостатика
Начало формы
Конец формы
Рамка с током с магнитным дипольным моментом , направление которого указано на рисунке, находится в однородном магнитном поле: Момент сил, действующих на магнитный диполь, направлен …
|
|
|
перпендикулярно плоскости рисунка к нам |
|
|
|
перпендикулярно плоскости рисунка от нас |
|
|
|
по направлению вектора магнитной индукции |
|
|
|
противоположно вектору магнитной индукции |
Решение: На контур с током в однородном магнитном поле действует вращающий момент сил , стремящийся расположить контур таким образом, чтобы вектор его магнитного момента был сонаправлен с вектором магнитной индукции поля. Используя определение векторного произведения, находим, что момент сил направлен перпендикулярно плоскости рисунка к нам.
ЗАДАНИЕ N 11 сообщить об ошибке Тема: Электростатическое поле в вакууме
Начало формы
Конец формы
На рисунках представлены графики зависимости напряженности поля для различных распределений заряда: График зависимости для шара радиуса R, равномерно заряженного по объему, показан на рисунке …
|
1 | |
Решение: Напряженность поля шара, равномерно заряженного по объему, внутри шара (при ) растет линейно с расстоянием r от его центра, а вне шара (при ) убывает с расстоянием r по такому же закону, как для точечного заряда. Таким образом, график зависимости для шара радиуса R, равномерно заряженного по объему, показан на рисунке 1.
ЗАДАНИЕ N 12 сообщить об ошибке Тема: Законы постоянного тока
Начало формы
Конец формы
Напряжение на концах медного провода диаметром d и длиной l равно . Если взять медный провод диаметром d, но длиной 2l и увеличить напряжение в 4 раза, то среднее время дрейфа электронов от одного конца проводника до другого …
|
|
|
не изменится |
|
|
|
увеличится в 4 раза |
|
|
|
увеличится в 2 раза |
|
|
|
уменьшится в 4 раза |
Решение: Время, которое требуется в среднем для того, чтобы электроны продрейфовали на расстояние l, определяется соотношением , где – средняя скорость упорядоченного движения (дрейфа) электронов. Формула, связывающая силу тока со средней скоростью упорядоченного движения носителей тока, имеет вид , где q0 – заряд носителей, в данном случае – электронов, n – их концентрация, S – площадь поперечного сечения проводника. С учетом закона Ома для участка цепи и формулы для сопротивления проводника получаем выражение для средней скорости направленного движения электронов , из которого следует, что не зависит от диаметра провода. Тогда время дрейфа . Таким образом, если взять медный провод диаметром d, но длиной 2l и увеличить напряжение в 4 раза, то среднее время дрейфа электронов от одного конца проводника до другого не изменится.
ЗАДАНИЕ N 13 сообщить об ошибке Тема: Электрические и магнитные свойства вещества
Начало формы
Конец формы
Верным для неполярных диэлектриков является утверждение …
|
|
|
Диэлектрическая проницаемость неполярных газообразных диэлектриков зависит от поляризуемости атома (молекулы), зависящей только от объема атома (молекулы) и от их концентрации |
|
|
|
Диэлектрическая восприимчивость неполярных диэлектриков обратно пропорциональна температуре |
|
|
|
Диэлектрическая восприимчивость неполярных диэлектриков прямо пропорциональна напряженности внешнего электрического поля |
|
|
|
Диэлектрическая проницаемость неполярных диэлектриков |
Решение: Диэлектрическая проницаемость где – диэлектрическая восприимчивость, которая вместе с электрической постоянной является коэффициентом пропорциональности между поляризованностью (вектором поляризации) и напряженностью электрического поля : Для неполярных диэлектриков характерна электронная (деформационная) поляризация: во внешнем электрическом поле происходит деформация электронных оболочек атомов и молекул, в результате которой молекула приобретает индуцированный (наведенный) электрический дипольный момент , пропорциональный напряженности внешнего поля . Здесь – поляризуемость атома (молекулы), зависящая только от объема атома (молекулы). Тепловое движение неполярных молекул никак не влияет на возникновение у них индуцированных дипольных моментов: векторы всегда совпадают по направлению с вектором , а поляризуемость не зависит от температуры. Поэтому диэлектрическая восприимчивость, а следовательно, и диэлектрическая проницаемость не зависят от температуры при условии, что концентрация атомов (молекул) остается постоянной. Поскольку поляризованность имеет смысл дипольного момента единицы объема, а следовательно, и зависят от концентрации атомов (молекул) и от поляризуемости атома (молекулы). Так как поляризованность (вектор поляризации) совпадает по направлению с вектором напряженности электрического поля, следовательно
ЗАДАНИЕ N 14 сообщить об ошибке Тема: Уравнения Максвелла
Начало формы
Конец формы
Уравнения Максвелла являются основными законами классической макроскопической электродинамики, сформулированными на основе обобщения важнейших законов электростатики и электромагнетизма. Эти уравнения в интегральной форме имеют вид: 1). ; 2). ; 3). ; 4). 0. Четвертое уравнение Максвелла является обобщением …
|
|
|
теоремы Остроградского – Гаусса для магнитного поля |
|
|
|
закона электромагнитной индукции |
|
|
|
закона полного тока в среде |
|
|
|
теоремы Остроградского – Гаусса для электростатического поля в среде |
Решение: Четвертое уравнение Максвелла является обобщением теоремы Остроградского – Гаусса для магнитного поля. Максвелл предположил, что она справедлива для любого магнитного поля (в вакууме или в среде, стационарного и переменного).
ЗАДАНИЕ N 15 сообщить об ошибке Тема: Распределения Максвелла и Больцмана
Начало формы
Конец формы
На рисунке представлен график функции распределения молекул идеального газа по скоростям (распределение Максвелла), где – доля молекул, скорости которых заключены в интервале скоростей от до в расчете на единицу этого интервала: Для этой функции верными являются утверждения …
|
|
|
положение максимума кривой зависит не только от температуры, но и от природы газа (его молярной массы) |
|
|
|
при увеличении числа молекул площадь под кривой не изменяется |
|
|
|
с ростом температуры газа значение максимума функции увеличивается |
|
|
|
для газа с бόльшей молярной массой (при той же температуре) максимум функции расположен в области бόльших скоростей |
Решение: Из определения функции распределения Максвелла следует, что выражение определяет долю молекул, скорости которых заключены в интервале скоростей от до (на графике это – площадь заштрихованной полоски). Тогда площадь под кривой равна и не изменяется при изменении температуры и числа молекул газа. Из формулы наиболее вероятной скорости (при которой функция максимальна) следует, что прямо пропорциональна и обратно пропорциональна , где и – температура и молярная масса газа соответственно.
ЗАДАНИЕ N 16 сообщить об ошибке Тема: Первое начало термодинамики. Работа при изопроцессах
Начало формы
Конец формы
Идеальному трехатомному газу (с нелинейными молекулами) в изобарном процессе подведено количество теплоты . При этом на работу расширения расходуется ________% подводимого количества теплоты. (Считать связь атомов в молекуле жесткой.)
|
25 | |
Решение: Согласно первому началу термодинамики, , где – количество теплоты, полученное газом, – приращение его внутренней энергии, – работа, совершенная газом. Изменение внутренней энергии . Работа газа при изобарном процессе . Тогда . Доля количества теплоты, расходуемого на работу расширения, составит . Для трехатомного газа с жесткой связью атомов в молекуле . Следовательно, .
ЗАДАНИЕ N 17 сообщить об ошибке Тема: Второе начало термодинамики. Энтропия
Начало формы
Конец формы
На рисунке схематически изображен цикл Карно в координатах : Уменьшение энтропии имеет место на участке …
|
|
|
3–4 |
|
|
|
1–2 |
|
|
|
2–3 |
|
|
|
4–1 |
Решение: Цикл Карно состоит из двух изотерм и двух адиабат (изотермического расширения 1–2, адиабатного расширения 2–3, изотермического сжатия 3–4 и адиабатного сжатия 4–1). Энтропия определяется соотношением , где – количество теплоты, сообщаемое системе. В адиабатном процессе энтропия не изменяется, так как адиабатный процесс протекает без теплообмена с окружающей средой. Для изотермического процесса согласно первому началу термодинамики . При сжатии работа газа отрицательна. Следовательно, при изотермическом сжатии рабочее тело отдает теплоту. Поэтому при изотермическом сжатии , то есть уменьшение энтропии имеет место на участке 3–4.
ЗАДАНИЕ N 18 сообщить об ошибке Тема: Средняя энергия молекул
Начало формы
Конец формы
В соответствии с законом равномерного распределения энергии по степеням свободы средняя кинетическая энергия молекулы идеального газа при температуре T равна: . Здесь , где , и – число степеней свободы поступательного, вращательного и колебательного движений молекулы соответственно. Для водорода ( ) число i равно …
|
|
|
7 |
|
|
|
5 |
|
|
|
3 |
|
|
|
6 |
Решение: Для статистической системы в состоянии термодинамического равновесия на каждую поступательную и вращательную степени свободы приходится в среднем кинетическая энергия, равная , а на каждую колебательную степень – . Средняя кинетическая энергия молекулы равна: . Здесь – сумма числа поступательных, вращательных и удвоенного числа колебательных степеней свободы молекулы: , где – число степеней свободы поступательного движения, равное 3; – число степеней свободы вращательного движения, которое может быть равно 0, 2, 3; – число степеней свободы колебательного движения, минимальное количество которых равно 1. Для водорода ( ) (двухатомной молекулы) , и . Следовательно,
ЗАДАНИЕ N 19 сообщить об ошибке Тема: Волны. Уравнение волны
Начало формы
Конец формы
На рисунке представлена мгновенная фотография электрической составляющей электромагнитной волны, переходящей из среды 1 в среду 2 перпендикулярно границе раздела сред АВ. Отношение скорости света в среде 2 к его скорости в среде 1 равно …
|
|
|
1,5 |
|
|
|
0,67 |
|
|
|
1,7 |
|
|
|
0,59 |
Решение: Скорость распространения волны связана с ее длиной и частотой соотношением: , где длина волны, – частота. Частота при переходе через границу двух сред не изменяется, длину волны можно найти из приведенного рисунка: , . Тогда .
ЗАДАНИЕ N 20 сообщить об ошибке Тема: Энергия волны. Перенос энергии волной
Начало формы
Конец формы
Плотность потока энергии, переносимой волной в упругой среде плотностью , увеличилась в 16 раз при неизменной скорости и частоте волны. При этом амплитуда волны возросла в _____ раз(а).
|
4 |
ЗАДАНИЕ N 21 сообщить об ошибке Тема: Сложение гармонических колебаний
Начало формы
Конец формы
Сопротивление, катушка индуктивности и конденсатор соединены последовательно и включены в цепь переменного тока, изменяющегося по закону (А). На рисунке схематически представлена фазовая диаграмма падений напряжения на указанных элементах. Амплитудные значения напряжений соответственно равны: на сопротивлении ; на катушке индуктивности ; на конденсаторе Установите соответствие между сопротивлением и его численным значением. 1. Полное сопротивление 2. Активное сопротивление 3. Реактивное сопротивление
1 |
|
|
|
2 |
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
Решение: Для решения используется метод векторных диаграмм. Длина вектора равна амплитудному значению напряжения, а угол, который вектор составляет с осью ОХ, равен разности фаз колебаний напряжения на соответствующем элементе и силы тока в цепи. Амплитудное значение полного напряжения равно . Величина Полное сопротивление цепи связано с амплитудными значениями тока и напряжения законом Ома: . Амплитудное значение силы тока, как это следует из закона его изменения, равно . Тогда Активное сопротивление Полное сопротивление цепи равно: , где реактивное сопротивление; индуктивное и емкостное сопротивления соответственно. Отсюда
ЗАДАНИЕ N 22 сообщить об ошибке Тема: Свободные и вынужденные колебания
Начало формы
Конец формы
Тело совершает колебания по закону . Время релаксации (в ) равно …
|
4 | |
Решение: Время релаксации – это время, в течение которого амплитуда колебаний уменьшается в (~ 2,7 – основание натурального логарифма) раз. Время релаксации связано с коэффициентом затухания: . Коэффициент затухания , поскольку закон, по которому происходят затухающие колебания, имеет вид: . Таким образом, время релаксации .
ЗАДАНИЕ N 23 сообщить об ошибке Тема: Динамика поступательного движения
Начало формы
Конец формы
Импульс материальной точки изменяется по закону (кг·м/с). Модуль силы (в Н), действующей на точку в момент времени t = 1 c, равен …
|
5 | |
Решение: Согласно второму закону Ньютона скорость изменения импульса материальной точки равна действующей на нее силе: . Тогда зависимость силы от времени имеет вид . Модуль силы , и в момент времени t = 1 c
ЗАДАНИЕ N 24 сообщить об ошибке Тема: Элементы специальной теории относительности
Начало формы
Конец формы
Частица движется со скоростью 0,8 с (с – скорость света в вакууме). Тогда ее масса по сравнению с массой покоя ______%.
|
|
|
увеличится на 40 |
|
|
|
уменьшится на 40 |
|
|
|
увеличится на 20 |
|
|
|
уменьшится на 20 |
ЗАДАНИЕ N 25 сообщить об ошибке Тема: Кинематика поступательного и вращательного движения
Начало формы
Конец формы
Диск равномерно вращается вокруг вертикальной оси в направлении, указанном на рисунке белой стрелкой. В некоторый момент времени к ободу диска была приложена сила, направленная по касательной. До остановки диска правильно изображает направление угловой скорости вектор …
|
|
|
4 |
|
|
|
1 |
|
|
|
2 |
|
|
|
3 |
ЗАДАНИЕ N 26 сообщить об ошибке Тема: Законы сохранения в механике
Начало формы
Конец формы
Человек, стоящий в центре вращающейся скамьи Жуковского, держит в руках длинный шест. Если он повернет шест из вертикального положения в горизонтальное, то …
|
|
|
угловая скорость скамьи и кинетическая энергия уменьшатся |
|
|
|
угловая скорость скамьи уменьшится, кинетическая энергия увеличится |
|
|
|
угловая скорость скамьи увеличится, кинетическая энергия уменьшится |
|
|
|
угловая скорость скамьи и кинетическая энергия увеличатся |
Решение: Согласно закону сохранения момента импульса . Здесь J – момент инерции человека с шестом и скамьи относительно оси вращения, – угловая скорость его вращения вокруг этой оси. Тогда . Поскольку при повороте шеста из вертикального положения в горизонтальное момент инерции системы увеличивается, то угловая скорость вращения уменьшается. Кинетическая энергия тела, вращающегося вокруг неподвижной оси, равна: . Тогда . Таким образом, кинетическая энергия системы уменьшится.
ЗАДАНИЕ N 27 сообщить об ошибке Тема: Динамика вращательного движения
Начало формы
Конец формы
Рассматриваются три тела: диск, тонкостенная труба и сплошной шар; причем массы m и радиусы R шара и оснований диска и трубы одинаковы. Верным для моментов инерции рассматриваемых тел относительно указанных осей является соотношение …
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Решение: Момент инерции сплошного однородного кругового цилиндра (диска) массы m и радиуса R относительно его оси . Момент инерции диска относительно указанной оси вычисляется с использованием теоремы Штейнера: . Момент инерции тонкостенного кругового цилиндра массы m и радиуса R относительно его оси , момент инерции шара массы m и радиуса R . Таким образом, правильным соотношением для моментов инерции рассматриваемых тел относительно указанных осей является соотношение .
ЗАДАНИЕ N 28 сообщить об ошибке Тема: Работа. Энергия
Начало формы
Конец формы
Потенциальная энергия частицы в некотором силовом поле задана функцией . Работа потенциальной силы (в Дж) по перемещению частицы из точки В (1, 1, 1) в точку С (2, 2, 2) равна … (Функция и координаты точек заданы в единицах СИ.)
|
3 | |
Решение: Работа потенциальной силой совершается за счет убыли потенциальной энергии частицы: . Тогда
ЗАДАНИЕ N 29 сообщить об ошибке Тема: Спектр атома водорода. Правило отбора
Начало формы
Конец формы
Главное квантовое число n определяет …
|
|
|
энергию стационарного состояния электрона в атоме |
|
|
|
орбитальный механический момент электрона в атоме |
|
|
|
собственный механический момент электрона в атоме |
|
|
|
проекцию орбитального момента импульса электрона на заданное направление |
ЗАДАНИЕ N 30 сообщить об ошибке Тема: Дуализм свойств микрочастиц. Соотношение неопределенностей Гейзенберга
Начало формы
Конец формы
Отношение длин волн де Бройля для молекул водорода и кислорода, соответствующих их наиболее вероятным скоростям при одной и той же температуре, равно …
|
|
|
4 |
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
Решение: Длина волны де Бройля определяется формулой где – постоянная Планка, и – масса и скорость частицы. Наиболее вероятная скорость молекулы Здесь k – постоянная Больцмана, R – универсальная газовая постоянная, – молярная масса газа. Тогда
ЗАДАНИЕ N 31 сообщить об ошибке Тема: Уравнения Шредингера (общие свойства)
Начало формы
Конец формы
Стационарное уравнение Шредингера описывает движение свободной частицы, если потенциальная энергия имеет вид …
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Решение: Стационарное уравнение Шредингера в общем случае имеет вид Здесь – потенциальная энергия частицы. Свободной называется частица, не подверженная действию силовых полей. Это означает, что В этом случае приведенное уравнение Шредингера описывает движение свободной частицы.
ЗАДАНИЕ N 32 сообщить об ошибке Тема: Уравнение Шредингера (конкретные ситуации)
Начало формы
Конец формы
На рисунках схематически представлены графики распределения плотности вероятности обнаружения электрона по ширине одномерного потенциального ящика с бесконечно высокими стенками для состояний с различными значениями главного квантового числа n. В состоянии с n = 3 вероятность обнаружить электрон в интервале от до равна …
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Решение: Вероятность обнаружить микрочастицу в интервале (a, b) для состояния, характеризуемого определенной -функцией, равна . Из графика зависимости от х эта вероятность находится как отношение площади под кривой в интервале (a, b) к площади под кривой во всем интервале существования , то есть в интервале (0, l). При этом состояниям с различными значениями главного квантового числа n соответствуют разные кривые зависимости : n = 1 соответствует график под номером 1, n = 2 – график под номером 2 и т.д. Тогда в состоянии с вероятность обнаружить электрон в интервале от до равна .
19