![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •Содержание
- •Силы, действующие в жидкости. Давление
- •Основные физические свойства жидкостей и газов
- •Плотность и удельный вес
- •Вязкость
- •Сжимаемость
- •Температурное расширение
- •Раздел 1. Основы гидростатики
- •Тема 1.1 Основы гидростатики
- •Способы измерения давления
- •Сила давления на плоскую стенку
- •Сила давления на криволинейные стенки. Плавание тел
- •Относительный покой жидкости
- •Тема 1.2 Основы гидродинамики Основные понятия и определения
- •Расход. Уравнение расхода
- •Уравнение Бернулли для струйки идеальной жидкости
- •Уравнение Бернулли для потока реальной жидкости
- •Экспериментальная (графическая) иллюстрация уравнения Бернулли
- •Основы гидродинамического подобия
- •Режимы течения жидкости
- •Течение капельной жидкости с кавитацией
- •Тема 1.3 Гидравлические машины. Общие сведения о гидросистемах
- •Гидромашины, их общая классификация и основные параметры.
- •Объемный гидропривод, принцип действия и основные понятия
- •Струйные насосы
- •Центробежные насосы
- •Коэффициенты полезного действия центробежного насоса
- •Шестеренные насосы Гидравлические машины шестеренного типа
- •Пластинчатые насосы и гидромоторы
- •Раздел 2.
- •Работа расширения или сжатия газа
- •Термодинамические процессы: изохорный, изобарный, изотермический, адиабатный, политропный
- •Адиабатный процесс
- •Политропный процесс
- •Тема 2.2 Термодинамические циклы, использование в промышленных установках.
- •Дизельные
- •Газовые
- •Газодизельные
- •Роторно-поршневой
- •Двухступенчатая холодильная машина
- •Тема 2.3 Основные элементы пневматических систем
- •Принципы построения пневмосистем
- •Раздел 3 Элементы гидравлического и пневматического привода. Комбинированные системы.
- •Список используемой литературы
Сила давления на плоскую стенку
До сих пор рассматривались давления, действующие в жидкости. Однако более важное практическое значение имеют силы, возникающие от действия жидкости на различные стенки.
При определении силы, действующей со стороны жидкости на плоскую стенку, рассмотрим общий случай, когда стенка наклонена к горизонту под углом α, а на свободную поверхность жидкости действует давление p0(рис 2.4)
В этом случае использовать зависимость (1.1) для определения силы F не представляется возможным, так как давление изменяется по высоте стенки и неизвестно, какое его значение следует использовать для вычислений. В соответствии с основным законом гидростатики (2.1) эпюра распределения давления по высоте носит линейный характер и его значение нарастает с увеличением глубины (см. рис. 2.4).
Для определения силы Fвокруг произвольно выбранной точки В на глубине h выделим бесконечно малую площадку dS. На эту площадку будет действовать бесконечно малая сила dF. В пределах выбранной бесконечно малой площадки давление р можно считать постоянным. Тогда силу dF найдем с использованием (1.1):
dF = pdS.
Полную силу F, действующую на наклонную стенку, определим как сумму бесконечно малых сил dF, т. е. проинтегрируем выражение для dF по площади
F
= .
При интегрировании давление р вычислим по основному закону гидростатики, т.е. (2.1) подставим в формулу для определения силы:
F = ∫(p0 + hpg)dS.
s
Далее проведем необходимые преобразования, после которых получим
F
= (po
+
Pg)S,
где hс — глубина расположения центра тяжести площади стенки.
Анализ математического выражения, записанного в скобках, позволяет сделать вывод, что это давление в центре тяжести площади стенки находится в точке С на рис. 2.4. Действительно, в соответствии с (2.1)
=
+ hcpg
После математических преобразований окончательно получим
Рис.
2.4. Схема для определения силы давления
на плоскую стенку
Зависимость (2.4) позволяет сделать вывод, что сила, действующая со стороны жидкости на любую плоскую стенку, всегда равна произведению давления в центре тяжести площади этой стенки и ее площади.
Точка приложения силы F называется центром давления (точка D на рис. 2.4). В большинстве случаев он лежит ниже центра тяжести стенки С. В частном случае, когда давление на свободной поверхности pQ существенно больше, чем hcpg, можно считать, что центр давления D совпадает с центром тяжести С.
Определение положения центра давления иногда может быть достаточно затруднительным. При прямоугольной форме наклонной стенки он совпадает с геометрическим центром тяжести плоской эпюры распределения давлений (точка С' на рис. 2.4).
Ранее было отмечено, что смещение центра давления относительно центра тяжести вызвано нарастанием давления по глубине hpg. В машиностроительных гидросистемах обычно действуют достаточно высокие давления при относительно небольших изменениях высот h. Поэтому в большинстве случаев точку приложения силы, действующей со стороны жидкости, считают совпадающей с центром тяжести стенки.