9278
.pdf10
При движении материальной точки ее координаты с течением времени изменяются. В общем случае ее движение определяется тремя скалярными уравнениями:
x = x (t), |
|
|
(1.1) |
y = y (t), |
|
|
|
z = z (t ), |
|
эквивалентными векторному уравнению: |
|
= ( ). |
(1.2) |
Число независимых координат, полностью определяющих положение точки в пространстве, называется числом степеней свободы. Если материальная точка движется в пространстве, то, как уже было сказано, она обладает тремя степенями свободы (координаты х, у и z), если по некоторой поверхности, то двумя степенями свободы, если по кривой, то одной степенью свободы.
Исключая t в уравнениях (1.1) и (1.2), получим уравнение траектории движения материальной точки. Траектория движения материальной точки — линия, описываемая этой точкой в пространстве. В зависимости от формы траектории движение может быть прямолинейным или криволинейным.
Рассмотрим движение материальной точки вдоль произвольной траектории (рис. 2). Отсчет времени начнем с момента, когда точка находилась в положении А. Длина участка траектории АВ, пройденного материальной точкой с момента начала
отсчета |
времени, называется |
длиной |
пути s и |
является |
скалярной |
функцией |
||
времени: |
s |
= s(t). Вектор |
= − , |
проведенный из начального положения |
||||
движущейся |
точки в положение ее |
в |
данный |
момент |
времени, |
называется |
перемещением.
Естественно, что при прямолинейном движении вектор перемещения совпадает с соответствующим участком траектории и модуль перемещения | | равен пройденному пути s.
11
§ 2. Скорость
Для характеристики движения материальной точки вводится векторная величина – скорость, которая определяет как быстроту движения, так и его направление в данный момент времени. Пусть материальная точка движется по
какой-либо криволинейной траектории так, что в момент времени t ей соответствует |
||||||||||||
радиус-вектор |
(рис. 3). В течение небольшого промежутка времени |
t |
точка |
|||||||||
пройдет путь s и получит элементарное перемещение |
. |
|
|
|
|
|
|
|||||
Величина |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
R |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
υR = |
r |
|
|
|
|
|
(2.1) |
|
|
|
|
|
|
t |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
называется средней скоростью движения за |
|||||||||
|
V |
|
время |
t. |
Направление |
|
средней |
скорости |
||||
A |
sB |
<V> |
совпадает |
с направлением |
. Если в |
(2.1) |
||||||
|
R |
|
перейти к пределу при |
|
→ 0, то получим |
|||||||
R0 |
|
|
выражение для мгновенной скорости : |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
R |
|
R |
|
|
|
|
|
|
|
R |
= lim |
r |
= |
dr |
|
|
|
|
|
Рис. 3 |
|
|
|
υ |
|
|
. |
|
|
||
|
|
|
|
t |
dt |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
r |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
→0 |
|
|
|
|
Мгновенная скорость есть векторная величина, равная первой производной радиуса-вектора движущейся точки по времени. Так как секущая в пределе совпадает с касательной, то вектор скорости υ направлен по касательной к
траектории в сторону движения (рис. 3). |
|
|
|
|
|
|
будет приближаться к | |, поэтому |
|||||||
По мере уменьшения t путь |
R все большеR |
|||||||||||||
|
|
s |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r |
|
| |
r | |
|
|
s = |
ds |
|
|||||
υ =|υR |= |
lim |
= lim |
|
= lim |
. |
|||||||||
|
|
|
|
|
||||||||||
|
r →0 |
t |
r |
→0 |
t |
r →0 |
t dt |
|||||||
Таким образом, числовое значение мгновенной скорости равно первой |
||||||||||||||
производной пути по времени: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
υ = lim |
s = |
ds |
. |
|
(2.2) |
||||||||
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
r→0 |
t |
|
dt |
|
|
|
|
|
|
12 |
В |
случае |
неравномерного движения, когда числовое значение |
мгновенной скорости с течением времени изменяется, пользуются скалярной величиной <υ> – средней скоростью неравномерного движения на данном участке:
υ = s .
Из рис. 3 вытекает, что < > > | < >t |, так как s > | | и только в случае
прямолинейного движения
∆ = |∆|.
Если выражение ds = υdt (см. формулу (2.2)) проинтегрировать по времени в
пределах от t до t + t, то найдем длину пути, пройденного точкой за время |
t: |
t + t |
|
s = υ dt . |
(2.3) |
t
В случае равномерного движения, когда числовое значение мгновенной скорости постоянно, выражение (2.3) примет вид
t +Δt
s =υ dt =υ t .
t
Путь, пройденный точкой за промежуток времени от t1 до t2, дается интегралом
t2
s = υ(t) dt .
t1
§3. Ускорение и его составляющие
Вслучае неравномерного движения важно знать, как быстро изменяется скорость с течением времени. Физической величиной, характеризующей быстроту изменения скорости по модулю и направлению, является ускорение.
Пусть вектор V задает скорость точки А в момент времени t. За время t движущаяся точка перешла в положение В и приобрела скорость, отличную от V как по модулю,
так и направлению, равную = + . Перенесем вектор в точку А и найдем
(рис. 4).
|
|
|
|
13 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Средним ускорением |
неравномерного |
||||||||
|
|
|
движения в интервале от t до t + |
t называется |
|||||||||
|
|
|
векторная |
величина, |
равная |
отношению |
|||||||
|
|
|
изменения скорости |
к |
интервалу времени t |
: |
|||||||
|
|
|
R |
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
R |
υ |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
a = |
t |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(ускорением) |
|||
|
|
|
Мгновенным |
ускорением |
|||||||||
|
|
|
материальной точки в момент времени t будет |
||||||||||
|
|
|
предел среднего ускорения: |
|
|
|
|
||||||
|
|
R |
R |
|
υR |
dυR |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
a |
= lim a |
= lim |
= |
|
|
(3.1) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
t→0 |
t →0 |
t |
dt |
|
|
|
|
|
|
|
Таким образом, ускорение |
есть |
векторная величина, равная первой |
|||||||||||
производной скорости по времени. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Разложим вектор |
на две составляющие. Для этого из точки А (см. рис. 4) по |
||||||||||||
направлению скорости v отложим вектор AD, по модулю равный . Очевидно, что |
|||||||||||||
вектор CD, равный |
, представляет собой изменение скорости по модулю за время |
||||||||||||
t: υτ = υ1 - υ. Вторая же составляющая вектора |
- |
характеризует изменение |
|||||||||||
скорости за время |
t по направлению. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Предел отношения υτ , |
являющийся производной от скорости по времени, |
||||||||||||
|
|
t |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
определяет быстроту изменения скорости в данный момент времени t и является
тангенциальной составляющей ускорения aτ:
a = lim |
υτ |
= lim |
υ = |
dυ |
. |
(3.2) |
||
|
||||||||
τ |
t →0 |
t |
t →0 |
t |
dt |
|
||
|
|
|||||||
Определим вторую составляющую ускорения. Допустим, что точка В |
||||||||
достаточно близка к точке А, |
поэтому |
s |
можно |
считать дугой окружности |
некоторого радиуса r, мало отличающейся от хорды АВ. Тогда из подобия треугольников АОВ и EAD следует υn/АВ = υ1/r, но так как АВ = υ t, то
υn =υυ1 . t к
В пределе при t → 0, → .
Поскольку → , угол |
|
14 |
|
|
EAD стремится к нулю, а так как треугольник |
||||
EAD равнобедренный, то угол |
ADE |
между и |
, стремится к прямому. |
|
Следовательно, при t → 0 векторы |
и |
оказываются взаимно перпендикулярными. |
||
Так как вектор скорости направлен по касательной к траектории, то вектор |
, |
перпендикулярный скорости, будет направлен к центру круга ее кривизны. Вторая составляющая ускорения, равная
an |
= lim |
υn = υ2 |
, |
(3.3) |
|
|
t →0 |
t |
r |
|
|
называется нормальной составляющей ускорения и направлена по нормали к траектории к центру ее кривизны (поэтому ее называют также
центростремительным ускорением).
|
|
|
R |
|
dυR |
R |
R |
|
|
|
|
|
|
a |
= |
|
|
= aτ + an |
|
(3.4) |
|
|
V |
|
dt |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Aτ |
|
Итак, тангенциальная составляющая ускорения |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
характеризует |
быстроту |
изменения |
скорости по |
|||||
|
|
A |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
модулю (направлена по касательной к траектории), а |
||||||||
|
AN |
нормальная |
составляющая |
ускорения |
характеризует |
|||||
|
|
|||||||||
|
|
быстроту |
изменения |
скорости по |
направлению |
|||||
|
Рис. 5 |
(направлена к центру кривизны траектории). С учетом |
||||||||
|
|
|||||||||
|
|
тангенциальной |
|
и |
|
нормальной |
составляющих |
ускорения движение можно классифицировать следующим образом:
1)аτ = 0, аn = 0 — прямолинейное равномерное движение;
2)аτ = а = const, an = 0 — прямолинейное равнопеременное движение. При таком виде движения
aτ = a = υ = υ2 −υ1 . t t2 −t1
Если начальный момент времени t1 = 0, а начальная скорость υ1 = υ0, то, обозначив t2 = t и υ2 = υ, получим a = (υ – υ0)/t, откуда
υ = υ0 + at.
15
Проинтегрировав эту формулу в пределах от нуля до произвольного момента времени t, получим формулу для пройденного пути в случае равнопеременного движения:
tt
s = υ dt = (υ0 + at)dt = υ0 t + at 2 / 2 ;
00
3)аτ = f(t), аn = 0 — прямолинейное движение с переменным ускорением;
4)аτ = 0, аn= const. При аτ = 0 скорость по модулю не изменяется, а изменяется по направлению. Из формулы аn= υ2/r следует, что радиус кривизны должен быть постоянным. Следовательно, имеем дело с равномерным движением по окружности;
5)аτ =0, аn = f(t) — равномерное криволинейное движение;
6)аτ =const, аn ≠ 0 — криволинейное равнопеременное движение;
7)аτ = f(t), аn ≠ 0 — криволинейное движение с переменным ускорением.
§4. Угловая скорость и угловое ускорение
В случае движения материальной точки по окружности по аналогии с линейными скоростью и ускорением вводятся угловая скорость и угловое
ускорение.
s
Пусть точка движется по окружности радиуса R (рис. 6). Ее положение через малый промежуток времени зададим углом . Угловой скоростью называется векторная
величина, равная первой производной угла поворота тела по времени:
R |
ϕ |
dϕ |
|
R |
R |
ω = lim |
|
= |
|
. |
(4.1) |
|
|
||||
t →0 t |
|
dt |
|
Направление вектора угловой скорости задается правилом винта: вектор угловой скорости совпадает по направлению с поступательным движением острия винта, головка которого вращается в направлении движения точки по окружности (рис. 7). Размерность угловой скорости [ω] =Т -1, а ее единица — радиан в секунду
(рад/с).
16
ω
Линейная скорость точки (см. рис. 6)
|
|
|
υ = lim |
s = lim |
R ϕ |
= R lim |
ϕ = |
ds |
= Rω , |
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
t→0 |
t t →0 t |
t →0 |
t dt |
||||
0 R |
V |
т. е. |
|
|
υ=ωR. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Если ω = const, то вращение равномерное и его |
||||||||
Рис. 7 |
|
можно |
характеризовать периодом вращения Т — |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
временем, за которое точка совершает один полный |
||||||||
|
|
оборот, |
т. е. поворачивается на угол 2π. Так как |
|||||||
промежутку времени |
t = Т соответствует |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
φ = 2π, то |
|
|
|
|
|||
|
|
|
ω=2π/Т. |
|
|
|
|
Число полных оборотов, совершаемых телом при равномерном его движении
по окружности, в единицу времени называется частотой вращения: |
|
|||
ν = 1/Т= ω/(2π), |
|
|||
откуда |
|
ω = 2πν. |
|
|
Угловым ускорением называется векторная величина, равная первой |
||||
производной угловой скорости по времени: |
|
|||
|
|
R |
|
|
βR |
= |
dω |
. |
(4.2) |
|
dt
Из этой формулы следует, что вектор углового ускорения направлен по оси вращения в сторону вектора элементарного приращения угловой скорости. При ускоренном движении вектор параллелен вектору (рис. 8), при замедленном антипараллелен (рис. 9).
Рис.8. Рис.9.
Тангенциальная составляющая ускорения
17
a = |
dυ |
, υ =ωR |
и a = |
d (ωR) |
= R |
dω |
= Rβ . |
|
|
|
|||||
τ |
dt |
|
τ |
dt |
|
dt |
|
|
|
|
|
|
Нормальная составляющая ускорения
an |
= υ2 |
= ω2 R2 |
= ω2 R . |
|
R |
R |
|
Таким образом, связь между линейными (длина пути s, пройденного точкой по дуге окружности радиуса R, линейная скорость υ, тангенциальное ускорение aτ нормальное ускорение аn) и угловыми величинами (угол поворота φ, угловая скорость
ω, угловое ускорение β) выражается следующими формулами:
s = Rφ, υ = Rω, aτ = Rβ, an = ω2R.
В случае равнопеременного движения точки по окружности (β = const)
ω = ω0 + βt, |
φ = ω0t + βt2/2, |
где ω0 — начальная угловая скорость. |
|
Задача 1. Уравнение движения материальной точки вдоль оси имеет вид: = ++ , где А=2 м, В=1 м/с, С=- 0,5 м/с3. Найти координату х, скорость υx и ускорение аx точки в момент времени t=2с.
Дано: |
|
|
Решение: |
|
|
= + + |
|
|
Координату х найдем, подставив в уравнение движения |
||
А=2 м |
|
|
числовые значения коэффициентов А, В и С и времени t: |
|
|
В=1 м/с |
|
|
|
x = (2 + 1·2 - 0,5·23) = 0. |
|
С=- 0,5 м/с3 |
|
|
Мгновенная скорость относительно оси х есть первая |
||
|
|
|
производная от координаты по времени: |
|
|
x, υx аx = ? |
|
||||
|
|
|
= + 3!. |
= 6 . |
|
|
|
||||
Ускорение точки найдем, взяв первую производную от скорости по времени: |
|||||
Найдем значения скорости и ускорения в в момент времени t = 2с: |
|
||||
υx = (1 – 3·0,5·22) = - 5 м/с, |
ax = 6(- 0,5)·2 = - 6 м/с2. |
|
|||
Ответ: x=0 м, υx = - 5 м/с, ax = - 6 м/с2. |
|
|
18
Задача 2. Тело бросили вертикально вниз с некоторой начальной скоростью 10 м/с. Тело упало на землю через 5 с. Определить высоту падения тела и его начальную скоростью. Скорость тела в конце падения 75 м/с. Сопротивление воздуха пренебрежимо мало.
Дано:
= 75 м/с= 5 (
h, υ0 = ?
Решение:
Сделаем рисунок. Направим ось OY. Запишем уравнения кинематики для пути и
скорости: |
= + *+!,, |
|
= + - . |
Выразим из второго уравнения начальную скорость и найдем её значение:
= − - = 75 − 5 ∙ 9,81 ≈ 26 м/с.
Подставим полученное значение начальной скорости в уравнение для пути:
= + |
*+ |
, |
= 26 ∙ 5 + |
5,6 ∙!7 |
= 7,4 |
м. |
! |
|
! |
|
|||
Ответ: ≈ 26 м/с, = 7,4 м. |
|
|
|
|
|
|
Задача 3. Тело вращается вокруг неподвижной оси по закону, выражаемому формулой: ϕ(t ) = 35 + t + 4t 2 . Определить величину полного ускорения точки,
находящейся на расстоянии 20 см от оси вращения для момента времени t = 2 с от начала движения.
Дано: |
Решение: |
|
|
|
|
|
ϕ(t ) = 35 + t + 4t 2 |
Выражение для полного ускорения может быть записано |
|||||
t = 2 с |
через нормальную и тангенциальную компоненты в виде: |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
R = 2 0 см = 0 ,2 м . |
|
|
|
a = |
(aτ )2 + (an )2 |
, |
|
гдеa = R ×ε |
|
|
|
||
а = ? |
и a |
n |
= ω2 R . |
|||
|
τ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
19 |
||
Для |
нахождения |
нормальной составляющей ускорения, вычислим |
||
угловую скорость: |
ω(t ) = |
dϕ |
=1 + 8t рад/с. |
|
|
||||
|
|
|
dt |
Для нахождения тангенциальной составляющей ускорения, вычислим угловое ускорение:
ε (t )= dω =8 рад/с2, dt
т.е. получаем постоянное значение углового ускорения. |
|
|
||||||
В момент времени t = 2 c : |
|
|
|
ω(2)=1+ 8× 2 =17 рад/с. |
||||
Нормальная составляющая ускорения: |
|
a = ω2 R =172 × 0, 2 = 57,8 |
м/с2. |
|||||
|
|
|
|
|
n |
|
|
|
Тангенциальная составляющая ускорения: |
a = R×ε =0,2×8 =1,6 |
м/с2. |
||||||
|
|
|
|
|
τ |
|
|
|
Таким образом, полное ускорение: |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
≈ 57,8 м/с2. |
|
|
||
a = |
(a )2 + (a |
)2 |
= |
(1,6)2 |
+ (57,8)2 |
|
|
|
|
τ |
n |
|
|
|
|
|
Ответ: а=57,8 м/с2.
Задачи для самостоятельного решения
1.Велосипедист проехал первую половину времени своего движения со скоростью
18км/ч, а вторую половину времени – со скоростью 24 км/ч. Вычислить среднюю скорость велосипедиста.
2.Трамвай отошел от остановки с ускорением 0,2 м/с2. Достигнув скорости 36 км/ч, он в течение 2 мин двигался равномерно, а затем, затормозив, равнозамедленно прошел до следующей остановки путь 100 м. Определить среднюю путевую скорость трамвая на участке между остановками.
3.Тело, пущенное по наклонной плоскости вверх от ее основания со скоростью 1,5 м/с, возвратилось в туже точку со скоростью 1 м/с, двигаясь вверх и вниз с постоянными ускорениями. Найти среднюю скорость за все время движения.
4.Поезд, двигаясь равнозамедленно, в течение 60 с уменьшает свою скорость от 40 км/ч до 28 км/ч. Найти ускорение поезда и расстояние S, пройденное им за время торможения.