- •Линейные электрические цепи постоянного тока
- •Содержание
- •1Основные законы и методы преобразования линейных электрических цепей постоянного тока
- •1.1Основные понятия и определения
- •1.2Закон Ома для участка линейной электрической цепи постоянного тока
- •1.3Идеальные и реальные источники электрической энергии. Закон Ома для полной цепи
- •1.4Последовательное и параллельное соединение проводников (потребителей)
- •1.5Законы Кирхгофа
- •1.6Эквивалентные преобразования в линейных электрических цепях
- •1.7Перенос источников энергии через узел
1.4Последовательное и параллельное соединение проводников (потребителей)
На практике проводники в электрических цепях могут соединяться последовательно и параллельно. При последовательном соединении проводников (потребителей) конец первого проводника (потребителя) соединяется с началом второго и т.д. (см. рисунок 1 .9)
Рисунок 1.9 – Последовательное соединение трех потребителей
При этом сила тока одинакова во всех проводниках:
, (1.12)
а напряжение на концах всей цепи равно сумме напряжений на всех последовательно включенных проводниках:
(1.13)
Например, для трех последовательно включенных проводников 1, 2, 3 (см. рисунок 1 .9) с электрическими сопротивлениями , и получим .
По закону Ома для участка цепи , , и , где – полное сопротивление участка цепи из последовательно включенных проводников. Поэтому . Таким образом, .
При последовательном соединении проводников их общее электрическое сопротивление равно сумме электрических сопротивлений всех проводников, т.е.
(1.14)
При параллельном соединении проводников (потребителей) их начала и концы имеют общие точки подключения к источнику энергии (см. рисунок 1 .10).
Рисунок 1.10 – Параллельное соединение трех потребителей
При этом напряжение на всех проводниках одинаково:
, (1.15)
а сила тока в неразветвленной цепи равна сумме сил токов во всех параллельно включенных проводниках:
(1.16)
Для трех параллельно включенных проводников 1, 2, 3 (см. рисунок 1 .10) сопротивлениями , и на основании закона Ома для участка цепи запишем
, , .
Обозначив общее сопротивление участка электрической цепи из трех параллельно включенных проводников через , для силы тока в неразветвленной цепи получим
.
Так как , то
.
При параллельном соединении проводников величина, обратная общему сопротивлению цепи, равна сумме величин, обратных сопротивлениям всех параллельно включенных проводников:
(1.17)
Иногда, чтобы показать, что сопротивление состоит из параллельно соединенных резисторов прибегают к записи вида
Параллельный способ включения широко применяется для подключения ламп электрического освещения и бытовых электроприборов к электрической сети.
Определенный интерес представляет собой случай нахождения тока ветви в схеме, изображенной на рисунке 1 .11.
Рисунок 1.11 – Параллельное соединение двух потребителей
Пусть известны ток в неразветвленной части схемы и сопротивления и . Требуется найти токи в ветвях. Так как и соединены параллельно, то , где – напряжение между точками и , , – напряжения соответственно на резисторах и . Кроме того, . С другой стороны, и . Таким образом, и , откуда, разделив обе части равенства на в первом выражении и на – во втором, получим:
Для того чтобы найти «собственный» ток (то есть ток через рассматриваемую ветвь) необходимо ток в неразветвленной части цепи умножить на «чужое» сопротивление (то есть сопротивление параллельной ветви) и разделить на сумму «своего» и «чужого» сопротивлений.