- •6. Преобразование случайных процессов в нелинейных радиотехнических цепях
- •6.1. Безынерционное нелинейное преобразование
- •6.2. Распределение процесса на выходе безынерционной цепи с кусочно-линейной характеристикой
- •6.3. Функциональное преобразование векторных случайных процессов
- •6.4. Узкополосные случайные процессы
- •6.5. Статистические характеристики огибающей и фазы случайных процессов
- •6.6. Статистические характеристики огибающей суммы гармонического сигнала и узкополосного шума
- •6.7. Линейное и квадратичное детектирование смеси нормального случайного процесса и гармонического сигнала
6.5. Статистические характеристики огибающей и фазы случайных процессов
Синфазную и квадратурную составляющие можно представить в виде:
Вычислим корреляционную функцию :
Подставим выражения для и , получим:
Аналогично
Взаимная корреляционная функция
.
Дисперсии синфазной и квадратурной составляющих равны дисперсии исходного процесса:
Для того чтобы найти двумерную плотность вероятности огибающей и фазы случайного процесса , воспользуемся двумерной ПРВ квадратурной и синфазной составляющих. Будем полагать, что исходный процесс - нормальный, тогда и - также нормальны и независимы. Их совместная ПРВ в этом случае равна произведению одномерных плотностей вероятности:
Для того чтобы найти искомую ПРВ , совершим замену:
Якобиан преобразования (см. выражение(6.1))
Учитывая, что A2+B2=U2, получаем искомую двухмерную плотность
Проинтегрировав по U, получив ПРВ начальной фазы:
Таким образом, распределение случайной фазы равномерное на отрезке [0, 2 ].
Поскольку в выражении для нет зависимости от угла, то
Плотность распределения огибающей нормального случайного процесса носит название закона Рэлея (рис. 6.6).
Матожидание
Рис.
6.6. Плотность распределения вероя-
тности огибающей нормального
случайного процесса
Найдем совместную ПРВ огибающей и нормальной фазы для нормального случайного процесса в два момента времени t и . Пусть x1=A(t1), x2=A(t2), y1=B(t1), y2=B(t2) и f4(x1), x2 y1, y2 - совместное распределение и в два момента времени t и :
(6.2)
Полагаем, что случайные величины х и y (как синфазная и квадратурная составляющая) независимы, а функции корреляции для х и y равны:
С помощью замены перейдем к огибающей и начальной фазе:
Якобиан преобразования
После преобразований, получим:
Для того чтобы найти двумерную ПРВ огибающей, проинтегрируем четырехмерную ПРВ по фазам и :
Учитывая, что модифицированная функция Бесселя нулевого порядка
получаем:
Определив двухмерную плотность распределения огибающей, можно легко найти корреляционную функцию огибающей:
Матожидания огибающей уже вычислено, поэтому его квадрат равен , среднее значение произведения
Раскладываем в ряд по многочленам Лагерра и после интегрирования получаем:
(6.3)
Разделив выражение (6.3) на дисперсию, получим нормированную корреляционную функцию
6.6. Статистические характеристики огибающей суммы гармонического сигнала и узкополосного шума
Пусть на входе радиотехнического устройства присутствует сумма узкополосного нормального шума и детерминированного гармонического сигнала :
Очевидно, что
Плотность распределения вероятностей синфазной и квадратурной составляющих
Переходя к новым переменным, получаем (якобиан преобразования равен U):
(6.4)
Чтобы получить одномерную ПРВ огибающей U, надо проинтегрировать выражение для по фазе:
(6.5)
Рис. 6.7. Плотность
распределения вероятности
огибающей
суммы гармонического сигнала
и
нормального шума
При отсутствии детерминированного гармонического сигнала, т.е. при из выражения (6.5) получим закон Рэлея. При больших значениях ПРВ огибающей стремится к нормальной:
с дисперсией, равной , и матожиданием .
Одномерное распределение фазы можно получить проинтегрировав выражение (6.4) по U:
После интегрирования получим:
Рис. 6.8. Плотность
распределения вероятности
фазы
суммы гармонического сигнала
и
нормального узкополосного шума
,
где - интеграл вероятности. Плотность вероятности фазы показана на рис. 6.8.
При больших соотношениях сигнал/шум - распределение фаз стремится к нормальному с дисперсией :
при >>1.
Несколько сложнее получить соотношение для мгновенной частоты. Для этого необходимо получить для суммы гармонического сигнала и шума выражение, аналогичное формуле (6.2). Затем, вспомнив, что частота - это производная от фазы, можно получить четырехмерную плотность для огибающей, фазы и их производных:
здесь
Одномерная ПРВ производной от фазы
После интегрирования формула приобретет вид:
(6.6)
где
Рис. 6.9. Плотность
распределения вероятности мгновенной
частоты суммы гармонического
сигнала
и нормального узкополосного шума
Здесь - мгновенная частота.
На рис. 6.9 показана зависимость (6.6) для разных отношений сигнал/шум.
При большом сигнале ПРВ стремится к нормальной с дисперсией .