- •1. Фотоэффект
- •Законы вфэ Столетова:
- •Уравнение Эйнштейна для вфэ.
- •Эффект Комптона.
- •2. Закономерности в атомных спектрах.
- •Постулаты Бора.
- •3. Волновые св-ва вещества, гипотеза де Бройля.
- •Экспериментальное подтверждение гипотезы.
- •Статистическое толкование волн де Бройля.
- •Соотношение неопределенностей Гейзенберга.
- •Уравнение Шредингера.
- •4. Многоэлектронный атом. Распред-е электр. По энерг.Уровням. Принцип Паули. Псхэ.
- •Принцип Паули.
- •Распределение электронов по слоям.
- •Периодическая система элементов д.И.Менделеева.
- •Теория атома водорода по Бору.
- •Мкч в бесконечно глубокой потенц-ой яме.
- •5 Вопрос Модель атома по Резерфорду.
- •5 Вопрос Энергия связи ядра. Деффект масс.
- •Модели атомного ядра.
- •6. Радиоактивность. Природа α, β, γ распадов. Закон радиоакт-го распада. Период полураспада. Активность радиоакт-го вещества.
- •Закон р/акт распада.
- •7 Вопрос элементарные частицы и фундаментальные взаимодействия.
- •8. Тепловое излучение.
- •Закон Стефана-Больцмана.
- •Квантовая гипотеза Планка. Формула Планка.
- •9. Твердые тела.
- •Зонная теория. Энергетические уровни.
- •Заполнение зон электронами. Проводники, диэлектрики полупроводники.
- •10. Полупроводники.
Соотношение неопределенностей Гейзенберга.
Для микрочастицы из-за наличия волновых свойств, не все физич-е величины характер-ие движ-ие микрочастицы могут быть одновременно измерены точно (например, корд-ты и проекции на эти оси-коорд. не могут определить).
Докажем, что наличие у электрона волновых свойств приводит к этому; пусть нам известно положение микрочастицы движущейся вдоль оси Х с точностью до ∆х; учтем наличие волн-х св-в у частицы, тогда частицы-это волна де Бройля и
след-но - амплитуда
х волн-ой функции
х х+∆х не равна нулю, лишь
на промежутке ∆х.
таким образом, волновая функция такой частицы может быть в виде волнового пакета соответствующего набору волн-ых векторов ∆kx.
Волновой пакет - волн-я функция движущейся частицы, возможная локализация которой в каждый момент времени ограничена некоторой небольшой областью координат. Для ВП известно соотношение: ∆х ∆kx ≥1 (6); для 3-мерного ВП:
∆y ∆ky ≥1 , ∆z ∆kz ≥1;
p=ħ k → проекция импульса: px= ħ kx ; py=ħ ky pz=ħ kz → ∆ px=ħ ∆kx (7). Выражение ∆kx,y,z из (7) и подставляем в (6):
∆х ∆px ≥ ħ соотношение неопределенностей
∆y ∆py ≥ ħ } (8) Гейзенберга для корд-ты и
∆z ∆pz ≥ ħ проекции имп-са на эту ось коорд.
Из (8) → невозможно одновременно точно измерить корд-ты микрочастицы и проекции импульса на эту же ось координат; ∆х , ∆у , ∆z точности определения координаты частицы; px,y,z точности определения проекции импульса.
Уравнение Шредингера.
Уравн-е Шред-ра – основное уравнение квантовой механики. Квант-я механика – теория устанавливающая способописания и законы движ-я микрочастицы и их систем, а также связь величин характериз-х микроч-цу системы с физич-ми велич-ми, непосредственно измеренные на опыте.
m ( d2x / dt2) = Fx (1)
наличие волновых свойств микрочастицы не позволяет использовать ур-ие (1). Ур-ие движ-ия микрочастицы было предложено Шред-ом в 1926г. ψ = ψ(x,y,z,t)-(ВФ)→ уравнение движ-ия микрочастицы должно быть относительно этой функции → уравнение должно быть волновым, т.к. с его помощью мы должны объяснить эксперименты по дифракции микрочастицы.
Временное урвнение Шредингера:(2) – основное уравн-е нерелятивистской квантовой механики, т.е справедливо для любой частицы движ-ся со скоростью << скорости света.
4. Многоэлектронный атом. Распред-е электр. По энерг.Уровням. Принцип Паули. Псхэ.
Для многэл-го атома Епот каждого электрона складывается из 2-х компонент: Епот притяжения его к ядру и Епот отталкивания от остальных электронов.
1-ая комп-та: Ui = (- Ze2 / 4Пε0ri);
2-ая комп-та: Ui = (- e2/ 4Пε0rik);
наличие ik не позволяет получить точного решения уравнения Шредингера→используют методы приближ-го решения(Например, метод самосогласованного поля).
Движение электрона в самосогл-ом поле образованное ядром и остальными электронами можно рассмотреть как движ-ие в водородоподобном атоме. Однако, в мн/эл атоме вырождение по энергиям снимается за счет влияния магнитных полей соседних электронов и каждое состояние будет иметь свое значение энергии.