- •Одесский национальный университет имени и. И. Мечникова Кафедра экспериментальной физики атомная физика
- •Часть III
- •Содержание
- •Лабораторная работа № 1 Изучение спектров двухатомных молекул. Определение энергии диссоциации молекул j2
- •1. Колебательные спектры
- •2. Вращательные спектры
- •3. Электронные спектры молекул
- •4. Электронно-колебательный спектр
- •5. Электронно-вращательные переходы
- •6. Описание установки
- •7. Выполнение эксперимента
- •8. Обработка результатов. Задание
- •Литература
- •Контрольные вопросы
- •Лабораторная работа № 2 Исследование спектров излучения атомов натрия
- •1. Модель излучающего электрона
- •2. Экспериментальная часть. Обработка результатов измерений
- •Контрольные вопросы
- •Лабораторная работа № 3 Исследование дублета натрия
- •1. Затруднения теории Бора и Шредингера. Спин электрона
- •2. Дублетный характер спектров щелочных металлов
- •3. Расчет длин волн линий резонансного дублета натрия
- •4. Интенсивность спектральных линий
- •5. Экспериментальная часть. Обработка результатов измерений
- •Контрольные вопросы
Контрольные вопросы
Почему оптические спектры атомов щелочных металлов связаны с изменением энергии лишь одного электрона?
Объясните поправки к главному квантовому числу в формуле для термов атомов щелочных металлов.
Какие правила отбора определяют возможные переходы в спектре атомов натрия?
Чем объясняется сходство спектров атомов натрия и спектров водородоподобных атомов?
Почему минимальное значение главного квантового числа, используемого при описании спектров атомов натрия, равно трем?
Почему линии главной и резкой серий представляют собой дублеты, а линии диффузной серии - триплеты?
Для каких состояний электрона в атоме натрия влияние поправок к энергии на квантовый дефект будет наименьшим? Почему?
Лабораторная работа № 3 Исследование дублета натрия
1. Затруднения теории Бора и Шредингера. Спин электрона
В своё время теория Бора смогла объяснить довольно большое количество необъяснимых на то время с точки зрения классической физики экспериментальных фактов. Породив собой такие разделы физики как квантовая механика и атомная физика она начала испытывать существенные трудности в связи с развитием этих наук и дальнейшим исследованием природы и поведения микромира. Одним из таких серьёзных затруднений является попытка объяснить дублетный характер спектров щелочных металлов и более сложный, так называемый мультиплетный характер остальных элементов. Этого не позволяла сделать ни теория Бора, ни теория Шредингера, которая, в свою очередь, была логическим и математически-последовательным обобщением теории Бора. Оказалось, что для того чтобы объяснить мультиплетный характер различных атомов, требуется адаптировать уравнение Шредингера к основным принципам релятивиской физики. Что и было сделано позже Полем Дираком, который впервые записал волновое уравнение с учётом релятивиских поправок (уравнение Дирака). Из этого уравнения, как и в своё время из уравнения Шредингера, вытекало много удивительных фактов, которые рано или поздно подтвердились на экспериментах. В данном случае нам интересен только один из таких фактов - появление у электрона спинового механического момента.
Если решить уравнение Дирака, то у электрона появляется собственный механический момент, характеризующий только его самого (как оказалось позднее, спиновым механическим моментом может обладать не только электрон, но и другие элементарные частицы). Спиновое квантовое число квантует собственный механический момент количества движения и собственный магнитный момент электрона. Его называют спиновым квантовым числом электрона или просто спин (от англ. spin - вращение).
2. Дублетный характер спектров щелочных металлов
Гипотеза об электронном спине позволяет объяснить дублетный характер спектров щелочных металлов. Формально дублетный характер линий щелочных металлов может быть объяснён, если предположить, что все термы этих элементов двойные за исключением. S-термов. Такое расщепление термов вытекает из гипотезы о наличии у электрона спинового момента. В атомах щелочных металлов, благодаря возмущению орбиты валентного электрона в поле атомного остатка, каждой паре квантовых чисел п, l (п - главное квантовое число, l - орбитальное квантовое число) соответствует определённый энергетический уровень. По теории Бора этой паре квантовых чисел п, l соответствует орбита валентного электрона определённых размеров и формы. Двигаясь по этой орбите, электрон обладает орбитальным механическим и магнитным моментами, т.е. возбуждает магнитное поле (магнитный момент атомного остатка в силу его высокой симметрии равен нулю). Принимая гипотезу о собственном моменте электрона, необходимо учесть возможные ориентации спинового момента относительно орбитального момента . Так как электрон, наряду с механическим моментом , обладает связанным с ним собственным магнитным моментом μ0, то при движении возникает добавочная энергия ΔW', зависящая от относительной ориентации моментов и . Собственный момент электрона может ориентироваться относительно орбитального момента только двумя способами. Этим двум возможным ориентациям соответствуют два значения добавочной энергии ΔW', и, следовательно, расщепление каждого терма на два.
Гипотеза о наличии собственного магнитного момента у электрона объясняет и так называемую тонкую структуру линий водорода и сходных с ним ионов. Эта структура аналогична дублетной структуре линий щелочных металлов, но только значительно уже. Гипотеза о собственном магнитном моменте электрона объясняет аномалии в значениях магнитных моментов атомов и расщепление спектральных линий в магнитном поле более чем на три компонента.