- •№ 15. Боковое электрическое зондирование: его назначение, решаемые задачи. Типы кривых бокового электрического зондирования.
- •. Схема измерения трёхэлектродным экранированным зондом.
- •№ 22. Метод микрозондирования: физические основы, устройство скважинного прибора, решаемые задачи.
- •№ 29. Радиометрия скважин: классификация методов, специфические особенности и область применения.
- •№ 25. Гамма-метод: физические основы, принцип измерений в скважине, область применения.
- •№ 19. Газоразрядные и сцинтилляционные счетчики: устройство, принцип действия, применяемые типы, характеристики.
- •№ 21. Гамма-гамма метод: физические основы, применяемые модификации, принцип измерения в скважинах, область применения.
- •№ 33. Нейтронные методы радиометрии скважин: физические основы, применяемые модификации, принцип измерения в скважине, область применения.
- •№ 9. Акустические методы исследования скважины. Физические основы методов. Распространение упругих волн в скважине.
- •№ 53. Метод естественного теплового поля: определение геотермического градиента; факторы, влияющие на величину геотермического градиента.
- •№ 44. Геохимические методы исследования скважин: физические основы методов, решаемые задачи.
- •№ 4. Газометрия скважин: физические основы метода, технология проведения работ на скважине.
- •№ 17. Каверномер: устройство, электрическая схема, изображение результатов исследования скважин.
- •№ 47. Инклинометр: устройство, электрическая схема, изображение результатов исследования скважин.
- •№ 11. Профилеметрия скважин: типы профилемеров, изображение результатов измерений, решаемые задачи.
- •№ 50. Назначение и решаемые задачи станциями гтк.
- •№ 8. Литологическое расчленение разреза по данным гис.
- •№ 13. Выделение терригенных коллекторов в разрезе скважин.
- •№ 39. Вычисление коэффициента нефтегазонасыщения.
- •№ 42. Геофизические методы определения высоты подъема цемента и качества цементирования скважин: их сущность, достоинства и ограничения, истолкование результатов измерений.
- •№ 49. Геофизические методы исследования эксплуатационных скважин: их сущность и назначение.
- •№ 40. Вычисление пористости горных пород по данным радиометрии и акустического метода исследования скважин.
- •Определение коэффициента пористости по данным акустического метода
- •№ 54. Контроль за изменением положения контактов газ-нефть-вода в эксплуатационных скважинах: физические основы и необходимые условия применения.
- •№ 6. Стационарные источники нейтронов.
- •№ 45. Метод меченых атомов: применяемые модификации, физические основы, методика применения, область применения.
- •№ 2. Комплексные гис в процессе бурения. Станции гти.
- •30. Компонентный анализ при газометрии скважин. Принцип действия и устройство хроматографа.
- •№ 32. Геофизические методы определения пористости горных пород.
- •№ 28. Физ.Основы акустических методов.
№ 28. Физ.Основы акустических методов.
Акустические (АК):
Метод естественных акустических полей (выделение газоотдающих интервалов путём регистрации шумов при поступлении газа в скважину; определение характера проходимых пород по спектру колебания бурового инструмента).
Метод искусственных акустических полей (изучение скорости распространения и затухания).
Физические основы акустического метода. В среде могут возникать волны двух типов — продольные Р и поперечные S. Поперечные волны возникают и распространяются лишь в твердых телах. Скорости распространения волн зависят от плотности и упругих свойств среды (модулей Юнга и сдвига). Скорость VS в 1,5 — 2 раза ниже VP. Интервальное время Δt = 1/VP.
Величины VP и VS для рыхлых горных пород существенно зависят от глубины залегания и от эффективного напряжения σ-р, т. е. разности горного σ и гидростатического р давлений. Скорость распространения волн в породе уменьшается, а интервальное время увеличивается с ростом коэффициента пористости kП. Во многих случаях зависимость Δt от kП близка к прямолинейной: Δt = ΔtТВ(1 - kП) + ΔtЖkП = ΔtТВ + kП(ΔtЖ - ΔtТВ) - уравнение среднего времени. Скорость волн зависит не только от минерального состава пород и их насыщения, но и от литологических особенностей пород, их глинистости, эффективного напряжения, степени сцементированности породы и других факторов.
При удалении от излучателя энергия волн и амплитуда колебаний уменьшаются вследствие расхождения, а также из-за процессов поглощения энергии, рассеяния на микронеоднородностях горной породы. Уменьшение энергии Е и амплитуды А плоской волны происходит по законам: A=A0·e-αr, E=E0·e-2αr.
При распространении волн в системе скважина-пласт закон ослабления имеет вид E=E0·e-2αr/rn. Коэффициент затухания α увеличивается с ростом коэффициента пористости горных пород, с ростом их глинистости и особенно трещиноватости. αРВ<αРН<αРГ, αSВ<αSН<αSГ.
П ростейший двухэлементный зонд акустического метода содержит излучатель упругих колебаний И и приемник колебаний П. Расстояние L между ними называется длиной зонда. Для уменьшения влияния скважины и перекоса прибора в скважине применяют трех- и четырехэлементные зонды. Расстояние S между одноименными элементами трехэлементного зонда называют базой (определяет вертикальную разрешающую способность метода). Зонды обозначают последовательностью букв И и П (излучатель и приемник), между которыми проставляют расстояния в метрах. Для акустического метода, как и для электрического, справедлив принцип взаимности.
При проведении акустических исследований наблюдаются упругие волны: прямая гидроволна Р0, отраженная волна Р0Р0, преломленные продольная P0P1P0 и поперечная P0S1P0 (0-среда – скважина, 1-среда - породы). Кроме того, могут наблюдаться поверхностные волны, распространяющиеся по стенке скважины, волны, отраженные от границ пластов, трещин и т. д. Преломленные волны — основной объект изучения. Они образуются, если угол падения волны на стенку скважины превышает некоторое критическое значение. Поэтому для наблюдения таких волн необходимо, чтобы длина зонда также превышала некоторое критическое значение. Проще всего определяются при AM время поступления и амплитуда волны (по ним судят о скорости и коэффициенте затухания волн в породе), приходящей к приемнику первой (первое вступление волн). Наибольшая скорость распространения - преломленная продольная волна P0P1P0.
В обсаженной скважине волновая картина еще больше усложняется. В частности, дополнительно возникает волна сжатия (St – Лейнба-Стоунли), распространяющаяся по обсадной колонне. Ее амплитуда зависит от степени сцепления колонны с цементным камнем. Чем лучше сцепление, тем легче энергия волны рассеивается в окружающую среду и тем ниже амплитуда колонной волны. Это явление используют в акустических приборах для определения качества цементирования.
Измерение времен и амплитуд отраженных волн позволяет исследовать внутреннюю поверхность обсадной колонны (положение муфт, перфорационных отверстий, дефектов колонны). Аппаратура акустического каротажа на отраженных волнах («акустический телевизор», АК-сканер) позволяет получать растровое отображение стенки скважины или обсадной колонны по интенсивности отраженных высокочастотных упругих импульсов.
№ 37. Скважинный электротермометр: устройство, электрическая схема.
Н аиболее часто для непрерывных измерений температуры в скважинах используют электрические термометры сопротивления. Их чувствительными элементами обычно являются резисторы, изготовленные из материала с большим температурным коэффициентом β, т. е. заметно изменяющие свое электрическое сопротивление R при изменении температуры.
В интервале температур до 200 — 300 °С β = const и зависимость R(T) практически линейна: R = R0[1 + β(T - T0)], где R0 = R (Т=Т0). В чувствительных элементах скважинных термометров обычно используют медную проволоку, обладающую достаточно высоким температурным коэффициентом (β = 4,45 · 10 -3 К-1).
Чувствительные элементы (жгутики медной проволоки, термисторы и т. п.) помещают для их механической защиты в металлические трубки, обеспечив, естественно, электрическую изоляцию их друг от друга. Конструкция термометров предусматривает свободное омывание этих трубок средой, заполняющей скважину. О температуре в скважине судят по величине электрического сопротивления чувствительного элемента, а для её измерения используют мостики сопротивления, электронные RC-генераторы и др.
В получивших широкое распространение термометрах типа ТЭГ, рассчитанных на работу с одножильным кабелем, измерительная схема содержит электронный RС-генератор, период колебаний которого пропорционален сопротивлению чувствительного элемента из медной проволоки (RT), входящего в его колебательный контур.
Период колебаний генератора линейно зависит от RT а значит, и от температуры окружающей среды. Вырабатываемый генератором Г переменный сигнал передается на поверхность по одножильному кабелю и выделяется на резисторе Rб, выполняющем роль нагрузки генератора Г, а частота этого сигнала измеряется частотомером Ч. Образующееся на выходе периодомера постоянное напряжение, пропорциональное частоте сигнала и температуре среды, подается на прибор визуального наблюдения ИП и на регистрирующий прибор РП. Выпрямитель питает скважинный прибор постоянным током.
Преимущество ТЭГ и аналогичных ему приборов с преобразованием измеряемой температуры в частотно-модулируемый сигнал — их помехоустойчивость: практически отсутствие влияния утечек, изменений параметров кабеля и других факторов. Если термометр, находившийся в среде с температурой ТН, перенести в среду с температурой Т, температура чувствительного элемента (а следовательно, показания термометра) приближается к Т не мгновенно, а постепенно. Скорость этого приближения зависит от конструкции термометра, тепловых свойств конструкционных материалов и окружающей среды. Это явление называют тепловой инерцией термометра.