3. Переход от дифференциального сечение рассеяния в единицу телесного угла dw в с.Ц.М. К дифференциальному сечению рассеяния в единицу телесного угла dW в л.С.К.

следует из равенства потоков рассеянных частиц в с.ц.м. и л.с.к. Представив dw = sincdcdj и dW = sinqdqdj, получим следующее соотношение

Ч тобы получить отношение sincdc/sinqdq возьмем дифференциал от cosc

Окончательно связь между дифференциальными сечениями рассеяния в л.с.к. и с.ц.м. имеет вид

при g > 1 имеем два угла рассеяния c, соответственно, два значения ds(c)/dw, которым соответствуют знаки + и –. При g < 1 имеем один угол рассеяния c и одно значение ds(c)/dw, которому соответствует знак +.

.

4. Основные особенности дифференциального сечения упругого рассеяния в кулоновском потенциале в системе центра масс.

Одному значению прицельного параметра r в общем случае соответствуют два значения r_min.

Это Резерфордовское дифференциальное сечение рассеяния

в кулоновском потенциале. Оно не зависит от знаков зарядов взаимодействующих частиц.

для g << 1 можно использовать приближенное выражение

5. Дифференциальное сечение передачи энергии в упругом соударении иона с атомом образца для кулоновского потенциала взаимодействия

Дифференциальное сечение рассеяния как функция переданной энергии E₂ частице m₂ , т.е. ds(E₂)/dE₂.

и з которых

Подставим полученные выражения в Резерфордовское дифференциальное сечение рассеяния

окончательно

При упругом рассеянии в кулоновском потенциале наиболее вероятны

• малые углы рассеяния

• столкновения с малой передачей энергии

6. Дифференциальное сечение передачи энергии в неупругих соударениях иона с атомом образца для кулоновского потенциала взаимодействия