- •Кинематика упругого соударения в лабораторной системе координат
- •Связь углов рассеяния в системе центра инерции с углами рассеяния в лабораторной системе координат
- •Переход от дифференциального сечение рассеяния в единицу телесного угла dw в с.Ц.М. К дифференциальному сечению рассеяния в единицу телесного угла dW в л.С.К.
- •Основные особенности дифференциального сечения упругого рассеяния в кулоновском потенциале в системе центра масс.
- •Дифференциальное сечение передачи энергии в упругом соударении иона с атомом образца для кулоновского потенциала взаимодействия
- •Дифференциальное сечение передачи энергии в неупругих соударениях иона с атомом образца для кулоновского потенциала взаимодействия
- •Экранированный кулоновский потенциал взаимодействия ускоренных ионов с атомами образца и границы его применимости
- •Дифференциальное (Линдхардовское) сечение передачи энергии ионом атому образца для экранированного кулоновского потенциала взаимодействия
- •Понятие тормнозной способности и удельных потерь энергии при движении иона в твердом теле
- •Тормозная способность и удельные потери энергии иона в упругих соударениях с атомами образца для кулоновского потенциала взаимодействия
- •Тормозная способность и удельные потери энергии иона в неупругих соударениях с атомами образца для кулоновского потенциала взаимодействия
- •Ядерная тормозная способность для экранированного кулоновского потенциала взаимодействия
- •Тормозная способность и удельные потери энергии для ионного пучка в многоэлементном образце
- •Распределение имплантированных ионов по длинам пробега
- •Основные характеристики распыленного потока атомов образца при облучении ионным пучком
- •Коэффициент распыления образца ионным пучком
- •Расчет скорости ионного травления
- •Основные закономерности электрон-электронной эмиссии
- •Удельные потери энергии ускоренных электронов при движении в образце
- •Сечение ударной ионизации атомов образца электронным пучком
- •Сечение фотоэффекта и его связь с линейным коэффициентом поглощения рентгеновского излучения
- •Вероятность рентгеновской флуоресценции и Оже-переходов
- •Расчет массового коэффициента поглощения для полиатомных образцов
- •Расчет пробега ускоренных электронов в образце
- •Термоэлектронные эмиттеры
- •Автоэлектронные эмиттеры
- •Принцип действия и основные элементы конструкции электронной пушки
- •Принцип действия и основные элементы конструкции ионного источника с холодным катодом (Пеннинга)
- •Принцип действия и основные элементы конструкции ионного источника типа дуаплазмотрон
- •Разделение ионных пучков по массам в магнитном поле
- •Понятие разрешения по массам магнитного масс-анализатора
Вероятность рентгеновской флуоресценции и Оже-переходов
. Выход рентгеновской флуоресценции - вероятность заполнения вакансий в той или иной оболочке или подоболочке при переходе, сопровождаемом выходом ХРИ.
Сумма вероятностей выхода рентгеновской флуоресценции и Оже-электронов равна единице.
Зависимости вероятности выхода рентгеновской флуорес-ценции (вероятность фотоэффекта) от атомного номера для К-оболочки и для L-оболочки (усредненная по трем под-оболочкам).
для элементов с малым атомным номером преобладают Оже-переходы, для более тяжелых элементов преобладающим механизмом является рентгеновская флуоресценция.
Расчет массового коэффициента поглощения для полиатомных образцов
В справочниках обычно приводятся значения массового коэффициента поглощения m/r, где r – плотность поглотителя, единица измерения m/r – см2/г.
m = (m/r)×r.
Использование массового коэффициента поглощения позволяет рассчитать m/r для соединения, состоящего из различных элементов по известным значениям (m/r)i каждого из элементов, входящего в состав соединения.
Пусть – полное сечение (по всем оболочкам и подоболочкам) фотоэффекта на атоме i-го компонента соединения. Тогда линейный коэффициент поглощения в соединении может быть записан как
где ni и Mi – атомная концентрация и атомная масса i-го компонента в соединении, n0i – атомная концентрация моноэлементного образца, состоящего только из i-го компонента, m0 – атомная единица массы.
Произведение в круглых скобках равно линейному коэффициенту поглощения i-го компонента; произведение, стоящее в знаменателе, представляет собой плотность i-го компонента, поэтому линейный коэффициент поглощения может быть представлен в виде
Плотность соединения можно представить в виде
и массовый коэффициент поглощения записать как
Если стехиометрический состав соединения известен, то известны и относительные концентрации каждого i-го компонента Сi.
Так как Сi = ni/n, то окончательно, массовый коэффициент поглощения соединения имеет вид:
Иногда массовый коэффициент поглощения записывают через весовые доли Рi i-го компонента соединения
Зависимость массового коэффициента поглощения в никеле от длины волны рентгеновского излучения.
Расчет пробега ускоренных электронов в образце
формула Бете
В рамках приближения непрерывного торможения
т раекторный пробег
Обычно для вычисления траекторного пробега используют безразмерные переменные
С использованием этих переменных удельные потери энергии можно записать в виде
а также в виде
Сравнив эти два выражения, получим
dε/dr = –lnε/ε
Поэтому безразмерный пробег может быть рассчитан следующим образом
г де
При ε ® 0 (соответственно Е ® 0) формула Бете неприменима, поэтому интегрировать надо от ε* > 1. Если сделать замену переменной х = ε2, то
безразмерный пробег
где li – интегральный логарифм.