- •34. . Для того чтобы от тепловой машины можно было получать полезную работу, необходимо выполнить следующие. Условия:
- •1. Необходимо иметь рабочее тело- это тело, посредством которого осуществляется взаимное превращение теплоты в работу.
- •2. Необходимо наличие по меньшей мере 2-х источников теплоты с разными температурами- нагревателя и холодильника.
- •37. Эксергия з т с.
- •38. .Эксергия отс.
- •47. Показатели термод свойства лопаточного компрессора.
30. pv=RT-газ подчиняющийся этому уравнению называется в ТД идеальным газом. (Ур.Клаперона)
или
Таким образом зависимости, выражающие изменение параметров газа в политропном процессе, определяются введенной нами величиной n,
эта величина наз. показателем политропы и для каждого процесса постоянна, т.к.
а мы рассматриваем процессы в предположении, что теплоёмкости постоянны.
31.В атмосферном воздухе всегда есть влага в виде водяного пара. Смесь сухого воздуха с водяным паром называется влажным воздухом. Водяной пар в воздухе может быть в насыщенном или перегретом состоянии. Давление влажного воздуха определяется в виде суммы парциальных и давлений воздуха и водяного пара.
Абсолютной влажностью воздуха называется
масса пара, содержащееся в 1 влажного
воздуха. Под относительной влажностью воздуха понимают отношение действительной абсолют. влажности ненасыщенного воздух к максимально возможной абсолютн. влажн.
воздуха при тойже температуре
32. В атмосферном воздухе всегда есть влага в виде водяного пара. Смесь сухого воздуха с водяным паром называется влажным воздухом. Водяной пар в воздухе может быть в насыщенном или перегретом состоянии. Давление влажного воздуха определяется в виде суммы парциальных и давлений воздуха и водяного пара.
Влагосодержание величина отношения массы пара, содержащегося во влажном воздухе, к массе сухого воздуха
-изобарная теплоёмкость.
Энтальпия влажного воздуха определяется как
энтальпия газовой смеси, состоящей из 1 кг сухого воздуха и d кг водяного пара
где -это
энтальпия сухого воздуха.
33. Для того чтобы от тепловой машины можно было получать полезную работу, необходимо выполнить следующие. условия:
1. Необходимо иметь рабочее тело- это тело, посредством которого осуществляется взаимное превращение теплоты в работу.
2. Необходимо наличие по меньшей мере 2-х источников теплоты с разными температурами- нагревателя и холодильника.
3. Работа тепловой машины должна быть цикличной, т.е. рабочее тело, совершая ряд процессов, должно возвращаться в исходное состояние
В процессе расширения 1-а-2 от нагревателя с к рабочему телу подводится тепло
при этом получается положит. раб.
в процессе сжатия 2-в-1 работа затрачивается.
- это КПД цикла
34. . Для того чтобы от тепловой машины можно было получать полезную работу, необходимо выполнить следующие. Условия:
1. Необходимо иметь рабочее тело- это тело, посредством которого осуществляется взаимное превращение теплоты в работу.
2. Необходимо наличие по меньшей мере 2-х источников теплоты с разными температурами- нагревателя и холодильника.
3. Работа тепловой машины должна быть цикличной, т.е. рабочее тело, совершая ряд процессов, должно возвращаться в исходное состояние. Цикл Карно состоит из 2-х обратимых изотермических и 2-х обратимых адиабатных процессов. Изотермический и адиабатный процессы являются самыми выгодными процессами в получении работы,
т.к. в изотер. процессе вся теплота, подводимая к телу, превращается в работу, а адиабатный процесс протекает без теплообмена.
36. . понятие об эксерги . эксерг-кий КПД. Эксергия количества теплоты. Экс., та часть энергии, кот. можно превратить в полезную работу (предельная величина). Виды эксергии: 1.Эксергия рабочего тела – тдля систем, включающих рабочее тело и окруж-ю среду. В этих системах используется внутр.-я и внеш.-я энергия раб.тела. Различают эксергию покоящегося раб.тела и его потока.
2. Эксергию потока энергии, включающую эксергию теплоты ( для систем, состоящих из источников теплоты, раб.тела и окруж.среды). Max-ное кол-во полезной работы, которую можно получить в цикле при заданных температурах источников теплоты, назыв. работоспособностью (эксергией теплоты). Max-ную работу в тепл.двиг. можно получить по циклу Карно ηt=Lmax/Q=1-T2/T1, Q- кол-во тепл. подведенное ;T1 иT2 – t-ры высшего и низшего источника теплоты; Lmax – максимальное количество работы, которое можно получить в обратимом цикле. Lmax=Emax=Q1(1-T2/T1)
(1-T2/T1) – коэфт эксерг-кой теплоты. Emax=q1-T2q1/T1. для получения полезной работы используется лишь часть некоторого кол-ва теплоты q1, а часть “=” q=T2q1/T1 рассеивается в окруж.среде в реальном процессе добавляются потери, возникающие вследствие его необратимости. В необратимых процессах она уменьшается, превращаясь в анергию. Если энергия бесполезно рассеивается в окруж.среду, то вся эксергия превращается в анергию .
Эксергетический КПД определяется отношением исп-ой эксергии к подведенной.
где Δе-разность подв. и отв. эксергий; е1-подв. эксергия.
Эксерг. КПД позволяет учесть потери только из-за необратимости процесса, так как лишь в необратимых процессах происходит потеря эксергии, а для всех обратимых процессов ηе=1.
37. Эксергия з т с.
совершает работу за счет изм – я внутр.эн Lmax=-ΔUc/c=u/ –и//, u/ – внутр.эн.сист в нач.состоянии, u//- -/- в конечном сост.
а) То=const
б) Po=const
Для получения самой величины экс. необх. положить конечн.сост. системы соот-ми параметрами окр.среды.
u2 =u0, s2=s0, v2=v0,
℮З Т С=(U1-U0) – T0(S1-S0) +P0(V1-V0).
Чем > S1 тем < работоспособ- ть сист.
Экс. внутр-й энергии – это часть (доля) вн.энергии, кот. в идеале превратима в полезную работу.
Δ℮И=(U1-U2) – T0(S1-S2) +P(V1-V2).
38. .Эксергия отс.
E*=m(U+PV+w2/2+gh)
ΔΕ*=Qе-Lе
В открытой т/д сист. помимо внутр. энергии дополнительными источ –ми получения работы явл.: P1V1 – эн. проталкивания, gh1 – потенц.эн., w2/2 – кин. эн.
Эти источники не связаны с хоатич. формой движ–я →эти энерг.величины полностью превратимы в полез.работу. - полное выражение
Во многих задачах i1>>gh1, w12/2<<i1→м. пренебречь.
39. Стационарное течение газа описывается системой уравнения, включающей уравнение неразрывности потока, уравнение состояния и уравнение энергии. Уравнение неразрывности
характеризуется неизменностью массового расхода газа в любом сечении канала при установившемся течении.
G-массовый секундный расход газа;
F-площадь поперечного сечения;
w- скорость в соответсв. сечении. Для одномерного газового потока в соответствии со вторым законом Ньютона(сила равна массе, умноженной на ускорение) можно записать
41. Реальные газы отличаются от идеальных тем, что их молекулы имеют конечные собственные объёмы и связаны между собой силами взаимодействия, имеющими электромагнитную и квантовую природу.
Это уравнение
Ван-дер-Вальса, где b- наименьший объём, до которого можно сжать реальный газ, для каждого газа величин b имеет определенное значение; a- коэф. пропорциональности, не зависящий от параметров состояния.
Уравнение Битти-Бриджмена:
Уравнение Вукаловича-Новикова
где
с и m- опытные константы.
43. Компрессоры предназначены для сжатия и перемещения газов. Поршневой компрессор состоит из цилиндра-1, поршня-2, всасывающего клапана-3 и нагнетательного клапана-4. Рабочий процесс совершается за два хода поршня или за один оборот коленчатого вала. При движении поршня вправо через открытый всасывающий клапан газ поступает в цилиндр, При движении поршня влево всасывающий клапан закрывается и происходит сжатие газа до определённого давления, при котором открывается нагнетательный клапан и производится нагревание газа в резервуаре.
42. Ур –е Гюгонио. Конфузорное и диффуз.течение.
Всегда v>0,w>0
виды течения:
1) dP>0→dw<0 – это диффуз.течение. Канал наз.диффузором.
2)dP<0→dw>0 – кофузорное течение конфузор. Происходит процесс расш – я : P↓→T↓→ρ↓
Вид канала : 1)dF>0 расш- ся. 2)dF<0 – суж –ся. а- ск.звука – ск.распр – я Зв волн или скор –ть распр –я в среде слабых возмущений ρ и Р.
а=√dP/dρ , м/с приним.допушение : PVk = const Р/ρк =const; lnP – klnρ=ln(c) dP/P –k dρ/ρ =0 dP= - kPdρ/ρ=kPvdρ; dP/ ρ=
kpv,a=√kpv=√kRT w<a →дозвук. поток if > то →сверх.зв, if = → гиперзвук.
Ур –е Гюгонио:
Подст –м (**) в (*)→ dF/F=dν/ν+νdP/w2
3), PVk = const dPνk +Pkνk-1dν=0(/νk) dP+ kPdν/ν =0 dν/ν=dP/kP(3’) подст в (3) dF/F=νdP/w2 – dP/kP =((kPν – w2)/ (kPw2))*dP=((a2-w2)/(kPw2))*dP
dF/F=((a2 –w2) / (kPw2))dP
I. dF<0
a ) w1<a1 →a2 –w2>0 →dP<0,dw>0 – конфузор.
б)w1>a1→a2 –w2 <0, dP>0, dw<0 – диффузор
I I. dF<0
a)w1<a1→a2 –w2 >0 dP>0, dw<0 – диффузор.
б)w1>a1→a2 – w2 <0→
dP<0,dw>0 – конфузор
сопло Лаваля.
Диффузорами называются каналы,в которых
происходит повышение давления газа, а в конфузоре происходит снижение давления газа.
44. Компрессор называется идеальным, если сжатый в цилиндре газ полностью без остатка, выталкивается поршнем, отсутствуют потери энергии в клапанах, отсутствуют утечки и перетечки газа через неплотности, отсутствуют силы трения поршня о цилиндр. Термодинамический расчёт компрессора выполняется с целью определения работы, затрачиваемой на сжатие, что, в свою очередь, даёт возможность определить мощность приводного двигателя. Работа затрачиваемая на привод идеального компрессора при изотермическом сжатии определяется формулой
Отличие реального одноступенчатого компрессора от идеального заключается в наличии вредного пространства в реальном компрессоре, а также наличие потерь на дросселирование во всасывающем и нагнетательном клапанах.
45. Для получения газов высокого давления применяют многоступенчатые компрессоры. В них сжатие газа осуществляется политропно в нескольких последовательно соединённых цилиндрах с промежуточным охлаждением газа после сжатия в каждом цилиндре.
1-цилиндр; 2- поршень; 3-шатун; 4-коленчатый вал;5-подшипник; 6- всасывающий клапан; 7-нагнетательный клапан;8,9-промежуточные охладители. В направлении стрелок 10 и 11 осуществляется вход и выход охлаждающей воды.