- •1. Цель и задачи индивидуального задания
- •2. Основные сведения о физических явлениях и процессах в полупроводниковых структурах
- •2.1. Вводные замечания
- •2.2. Основные понятия и уравнения твердотельной электроники
- •2.3. Электронно-дырочный переход
- •2.4. Структура металл-полупроводник
- •2.5. Структура металл-диэлектрик-полупроводник
- •3. Состав индивидуального задания
- •4. Указания по составлению пояснительной записки
- •4.1. Введение
- •4.2. Основная часть
- •4.3. Заключение
- •4.4. Библиографический список и требования к нему
- •I. Варианты индивидуальных заданий
- •1.1. Электронно-дырочный переход
- •1.2. Электронно-дырочный переход
- •1.3. Электронно-дырочный переход
- •1.4. Электронно-дырочный переход
- •1.5. Контакт металл-полупроводник
2.3. Электронно-дырочный переход
2.3.1. Электронно-дырочный переход (p-n-переход) – это контакт двух полупроводников с различным типом проводимости. Электропроводность полупроводников p- и n-типов определяется следующими выражениями:
σp=qNaµp, (1)
σn=qNdµn, (2)
где σp, σn – электропроводность полупроводников p- и n-типов; Na, Nd – концентрация акцепторов и доноров соответственно.
Удельное сопротивление материала p-типа
отсюда
(3)
Аналогично концентрация доноров
(4)
При известных значениях Na и Nd выражение для диффузионного потенциала (контактной разности потенциалов) может быть представлено в виде
(5)
2.3.2. Вольтамперная характеристика (ВАХ) идеального p-n - перехода может быть описана следующим выражением:
(6)
где I0 – ток насыщения; U – приложенное напряжение. Ток насыщения I0 определяется следующим выражением:
(7)
где A – площадь p-n-перехода.
Когда Na»Nd, обратный ток насыщения определяется соотношением
(8)
где W – ширина p-n - перехода.
Аналогичное выражение можно получить и для случая, когда Nd»Na
Зависимость тока насыщения от температуры определяется выражением
(9)
где g =Eg/q, Eg – ширина запрещенной зоны полупроводника; m – и η – постоянные, определяемые свойствами полупроводника. Для p-n - перехода, сформированного на германии,
Для p-n - перехода, сформированного на кремнии,
2.3.3. Определение дифференциального сопротивления p-n - перехода. Дифференцируя выражение (6) по напряжению и учитывая, что оно может быть представлено в виде
(10)
можно получить
Если I»I0, то
Следовательно, дифференциальное сопротивление
(11)
или
r=Т /I. (12)
При известном значении тока насыщения I0 расчет величины тока удобно производить с помощью выражения (11).
2.3.4. Определение барьерной емкости p-n - перехода. Величина удельной емкости резкого p-n - перехода в общем случае рассчитывается по формуле
(13)
При этом толщина обедненного слоя (ширина p-n - перехода) определяется выражением
(14)
где
Для линейно-плавных переходов
(15)
где а – градиент концентрации примесей.
Толщина обедненного слоя в этом случае находится по формуле
(16)
2.3.5. Определение напряжения пробоя Uпр для несимметричного резкого p-n - перехода. Величина максимального значения напряженности электрического поля в p-n - переходе определяется по формуле
(17)
При заданном значении ξm толщина обедненного слоя p-n - перехода может быть найдена как W=Wn+Wp, где
Напряжение пробоя для резкого несимметричного перехода
(18)
где Nв– концентрация примеси в высокоомной области p-n - перехода.
Напряжение пробоя для линейно-плавных переходов
(19)
Оценка величины напряжения пробоя резкого p-n - перехода может быть сделана на основании приближенного выражения, справедливого для различных полупроводников:
(20)
Для линейно-плавных переходов величину напряжения пробоя можно оценить, используя соотношение
(21)
В выражениях (20), (21) размерность величин Nв и а соответственно в см-3 и см-4, а ширины запрещенной зоны полупроводника Eg в эВ.