7

Фізпрактикум з загального курсу

“ФІЗИКА ЯДРА І ЕЛЕМЕНТАРНИХ ЧАСТИНОК”

Лабораторна робота №11 дослідження кривої активації для реакції 51v(n,) 52v правила роботи з радіоактивними джерелами та високовольтним обладнанням:

Радіоактивні джерела для роботи видаються студентам тільки на час проведення дослідів під розписку, про що робиться відмітка у спеціальному журналі. Студенти несуть особисту відповідальність за збереження і правильне використання радіоактивного джерела. У роботі використовується Pu--Be нейтронне джерело у парафіновому сповільнювачі– захисті.. На поверхні захисту джерела контрольний рівень випромінювання не перевищує 5-10 мкР/с. Нейтронне джерело не можна виймати з захисту. На лічильник Гейгера–Мюллера подається робоча напруга 400-500 В чи 800-1200 В.

Можливі аварійні ситуації: несанкціоноване витягнення джерела з захисту (приводить до підвищення рівня радіації у лабораторії у 10 – 100 разів вище допустимих норм), виникнення пожежі, пошкодження заземлення, пошкодження ізоляції проводів.

Категорично заборонено: виймати джерело нейтронів з захисту, вимикати кабель живлення детектора від увімкненого високовольтного блока.

Мета і завдання роботи

Ознайомитись з основними характеристиками ядерних реакцій, зокрема реакцій під дією нейтронів. Характеристиками найбільш поширених джерел нейтронів. Ознайомитися з рівнянням активації та методикою вимірювання кривої активації для ядерної реакції ⁵¹V(n,)⁵²V.

Експериментально отримати криву активації. Порівняти виміряну криву активації з розрахованою.

НЕОБХІДНІ ПРИЛАДИ І МАТЕРІАЛИ:

Установка, яка складається з лічильника Гейгера –Мюллера в захисному свинцевому екрані, високовольтного блоку живлення для лічильника та лічильного пристрою. Лічильний пристрій і високовольтний блок можуть бути об’єднані в одному приладі. Джерело нейтронів знаходиться у парафіновому сповільнювачі та захисту від нейтронів. 4–5 зразків V₂O₅ однакових розмірів і ваги.

1 Ядерні реакції

1. Ядерні реакції . Основні характеристики ядерних реакцій.

Ядерна реакція це процес перебудови атомного ядра під впливом γ–кванта або зарядженої чи нейтральної частинки, що супроводжується утворенням нового ядра і нової частинки чи γ–кванта. Такий процес починається з зіткнення атомного ядра A з частинкою a (протоном, нейтроном, γ–квантом.), який призводить до утворення нового атомного ядра B і частинки b (протон, нейтрон, -квант.) Новоутворене ядро може бути як стабільними так і радіоактивним.

У загальному випадку для позначення ядерної реакції використовують наступні символічні записи:

A+a → B+b, або A(a,b)B (1)

Ядерні реакції прийнято ділити на типи у залежності від того, під дією якої частинки вона починається і випромінюванням якої частинки закінчується. Наприклад (,p), (,n), (p,), (n,γ), (γ,n). Якщо реакція починається під дією, наприклад, нейтрона і випромінюється також нейтрон, але кінцеве ядро знаходиться у збудженому стані, то такий процес називають реакцією непружного розсіювання, у такому випадку запис має такий вигляд. A(n,n’)A^*

Перша ядерна реакція здійснена Резерфордом, коли він спостерігав випромінювання протонів при опромінені ядер азоту альфа–частинками і перетворення ядра азоту у ядро кисню.

¹⁴N+⁴He →¹⁷O +¹H або ¹⁴N (,p) ¹⁷O . (2)

Основні характеристики ядерних реакцій: ефективний поперечний переріз– σ, вихід реакції– Y, енергія реакції– E_р, функція збудження– σ(Е_ч) .

Ефективний поперечний перерiз σ –визначає імовірність певного перетворення (акту певної ядерної реакції) за 1 с, якщо ядро опромінюється потоком частинок щільністю 1 частинка за 1 секунду на 1 м². Ефективний переріз має розмірність площі [м²]. Позасистемна одиниця барн дорівнює 10^–28 м ²

Число актів ядерної реакції dN, які відбулися за проміжок часу dt у зразку (мiшені), яка містить n досліджуваних ядер, внаслідок реакції з ефективним поперечним перерізом σ при опроміненні зразка нейтронами з густиною ( щільністю) потоку φ можемо знайти з виразу:

dN= σּnּφּdt (3)

Інтегруючи вираз (3) одержимо, що на протязі часу опромінення t_o у зразку утвориться N(t_o) кінцевих ядер (продукт реакції)

N(t_o)= σ ּ n ּ φ ּt_o (4)

Слід зауважити, що вирази (3), (4) справедливі тільки у випадку, коли маємо потік нейтронів чи інших частинок однієї енергії (монохроматичні частинки) та кінцеве ядро не є радіоактивним. Вираз (4) може бути використаний для розрахунку, наприклад, ефективного перерізу, якщо інші величини нам відомі.

Вихід реакції Y(E_ч)– відношення числа актів реакції у мішені, що містить певну кількість ядер n на 1 м, до числа частинок з енергією E_ч, що попали на мішень. Наближено Y(E_ч)= σּn

Функція збудження σ(Е_ч) – залежність величини ефективного перерізу реакції від енергії збуджуючої частинки.

Енергія реакції Е_р– різниця між енергією спокою ядра і налітаючої частинки (М_А+М_a)ּc² та енергією спокою продуктів реакції (М_B+М_b)ּc²

E_р=(М_А+М_a)ּc² –(М_B+М_b)ּc² (5)

Якщо E_р >0 реакція супроводжується виділенням енергії і називається екзотермічною, якщо E_р <0, реакція ендотермічна, і може протікати тільки у випадку, коли енергія опромінюючих частинок перевищує так звану енергію порогу.

Екзотермічні реакції можуть відбуватись при яких завгодно малих енергіях опромінюючих частинок. Наприклад, реакції типу (n,γ) можуть відбуватись з великою імовірністю при енергіях нейтронів 0.001 еВ і менше. Внаслідок такої реакцій енергія виділяється у вигляді гамма – кванта. Імовірність протікання такої реакції для деяких хімічних елементів дуже велика при маленьких енергіях нейтронів ≈0,002 еВ, наприклад, для кадмію 2910 барн і зменшується на 2 порядки з зростанням енергії нейтронів до 1 еВ, а при збільшені енергії нейтронів до 1 МеВ переріз спадає до 3-4 барн

Для ендотермічних реакцій енергія порогу наближено дорівнює величині E_р . Такого типу реакція може відбуватися у випадку опромінення ядер швидкими нейтронами з енергією більше 0.1 МеВ. До екзотермічних реакцій можемо віднести реакції (n,2n), (n,p), (n,pn),