- •Тепломассообмен м инск, бгпа 2001 о главление
- •3 Теплопроводность через плоскую стенку
- •3.5 Теплопроводность через плоскую стенку
- •7 Теплопроводность и теплопередача через
- •8 Теплопроводность при наличии внутренних
- •10 Приближённые методы решения задач
- •13 Подобие и моделирование процессов
- •Введение. Основные положения теории теплообмена
- •1. Теплопроводность при стационарном режиме
- •1.1 Температурное поле
- •1.2 Температурный градиент
- •1.3 Тепловой поток. Закон теплопроводности Фурье
- •1.4 Коэффициент теплопроводности
- •2 Дифференциальное уравнение теплопроводности
- •2.1 Дифференциальное уравнение теплопроводности
- •2.2 Условия однозначности
- •2.3 Связь между правой декартовой, прямоугольной,
- •3.1 Теплопроводность через однослойную
- •3.2 Теплопроводность через плоскую многослойную стенку
- •3.3 Теплопередача через плоскую однослойную стенку при граничных условиях III-рода
- •3.4 Теплопередача через многослойную плоскую стенку при граничных условиях III-рода
- •3.5 Теплопроводность через плоскую стенку при граничных условиях II, III-рода
- •Введём новую переменную
- •Решая уравнение (а) относительно и , получаем
- •4.2 Теплопередача через однослойную и многослойную цилиндрические стенки при граничных условиях III-рода
- •4.3 Критический диаметр изоляции
- •5.2 Теплопередача через одно- и многослойную шаровые стенки (гу III-рода)
- •6 Обобщённый метод решения задач стационарной теплопроводности
- •6.1 Обобщённый метод
- •6.2 Интенсификация процесса теплопередачи
- •Коэффициент теплопередачи для цилиндрической стенки
- •7 Теплопроводность и теплопередача через ребристую поверхность
- •7.1 Теплопроводность в ребре постоянного поперечного сечения
- •7.2 Теплоотдача через ребристую плоскую стенку
- •Для температуры в конце ребра:
- •Поправочный коэффициент определяется из графика:
- •8 Теплопроводность при наличии
- •8.1 Теплопроводность однородной пластины
- •Температура на оси симметрии пластины ( ):
- •8.2 Теплопроводность однородного цилиндрического стержня
- •Плотность теплового потока на поверхности цилиндра
- •8.3 Теплопроводность цилиндрической стенки
- •1. Теплота отводится только через наружную поверхность трубы.
- •9 Нестационарная теплопроводность
- •9.1 Общее решение уравнения одномерной теплопроводности
- •9.2 Охлаждение и нагревание неограниченной пластины
- •Для решения этого уравнения необходимо иметь краевые условия. Начальные условия.
- •В соответствии с (9.2) общее решение (9.4) будет иметь вид: . (9.5)
- •Решение (9.9) можно представить в обобщённых переменных:
- •9.3 Частные случаи охлаждения (нагрева) неограниченной пластины
- •9.4 Зависимость процесса охлаждения (нагрева) от формы и размера тела
- •Т.Е. Можно представить:
- •9.5 Регулярный режим нагревания (охлаждения) тел
- •10 ПриближЁнные методы решения задач теплопроводности. Методы аналогии
- •Метод аналогии:
- •11 Конвективный теплообмен
- •11.1 Основные положения
- •Кинематический коэффициент вязкости
- •11.2 Уравнение сплошности (или неразрывности) потока
- •11.3 Уравнение движения (уравнение Навье-Стокса)
- •11.4 Дифференциальное уравнение энергии
- •11.5 Условия однозначности (краевые условия). Уравнение теплообмена
- •12 Теория пограничного слоя
- •12.1 Основные положения. Ламинарный пограничный слой
- •12.2 Турбулентный перенос теплоты и количества движения в пограничном слое
- •12.3 Коэффициенты сопротивления и трения при движении жидкости в трубах
- •13 Подобие и моделирование процессов конвективного теплообмена
- •13.1 Основы теории подобия
- •13.2 Гидромеханическое подобие
- •13.3 Тепловое подобие
- •13.4 Метод размерностей
- •Избыточная температура
- •13.5 Определение коэффициента теплоотдачи и температурного напора
- •13.6 Получение эмпирических формул или критериальных зависимостей
- •14 Гидродинамика и теплообмен при вынужденном движении жидкости в трубах
- •То режим течения будет переходным.
- •14.1 Теплообмен при ламинарном режиме течения
- •Вязкостный режим
- •Вязкостно-гравитационный режим.
- •Переходный режим.
- •14.3 Теплообмен в каналах произвольной формы
- •Теплоотдача в изогнутых трубах (спиральных теплообменниках)
- •15 Теплоотдача при поперечном обтекании труб
- •15.1 Гидродинамика и теплообмен при поперечном
- •Омывании одиночной круглой трубы
- •15.2 Теплоотдача при поперечном омывании пучков труб
- •16 Теплоотдача при свободном движении жидкости
- •16.1 Теплоотдача при свободной конвекции в неограниченном пространстве
- •16.2 Теплоотдача при свободной конвекции в ограниченном пространстве
- •Ориентировочные значения коэффициентов теплоотдачи для различных видов теплообменов
- •Средние значения коэффициентов теплоотдачи
- •Ориентировочные значения коэффициентов
- •Теплоотдача жидких металлов
- •1. Теплообмен при конденсации чистого пара
- •1.1 Основные положения
- •1.2 Термическое сопротивление при конденсации
- •1.3 Теплообмен при конденсации чистого пара при вертикальной поверхности и при ламинарном режиме течения плёнки конденсата.
- •1.4 Теплообмен при плёночной конденсации неподвижного чистого пара на вертикальной поверхности и при ламинарном режиме течения плёнки конденсата
- •Среднее значение коэффициента теплоотдачи определяется как .
- •2. Теплообмен при кипении однокомпонентной жидкости
- •2.1 Механизм процесса кипения
- •2.2 … Теплообмена при пузырьковом кипении в большом объёме
- •3. Конвективный теплообмен
- •3.1 Основные положения кмо. Закон Фика
- •4. Теплообмен излучения
- •4.1 Основные положения
2.3 Связь между правой декартовой, прямоугольной,
цилиндрической и сферической системами координат
Радиус-вектор r в цилиндрических координатах
, , , .
Радиус-вектор r в сферических координатах
, , , .
Тогда уравнение Лапласа в цилиндрических координатах будет иметь вид:
. (2.10)
В сферических:
. (2.11)
3. теплопроводность через плоскую
стенку при стационарном режиме
3.1 Теплопроводность через однослойную
плоскую стенку при граничных условиях I-го рода.
Т.к. процесс стационарный, то температуры на поверхности не меняются во времени и, следовательно,
,
и дифференциальное уравнение теплопроводности будет уравнение Лапласа. Так как температура меняется только вдоль оси ОХ, то для неё:
и .
В этом случае дифференциальное уравнение теплопроводности:
. (3.1)
При , температура ;
при , .
Решаем дифференциальное уравнение (3.1)
, .
При , ;
при , ;
следовательно,
,
– решение ДУ (3.1). (3.2)
Формула (3.2) описывает распределение температуры в плоской однородной стенке.
Плотность теплового потока определяется согласно закону Фурье:
, (3.3)
Величина называется термическим сопротивлением
, . (3.4)
– тепловая проводимость.
– полный температурный перепад.
Текущий температурный перепад: .
Безразмерный температурный напор обозначим через
,
В безразмерных координатах Уравнение прямой линии имеет вид:
. (3.5)
Формула (3.5) – решение уравнения (3.1) в безразмерных координатах.
Чтобы найти тепловой поток Q надо по (3.3) определить плотность теплового потока и умножить её на поверхность:
Вт.
Количество теплоты, прошедшее через стенку
.
3.2 Теплопроводность через плоскую многослойную стенку
Для многослойной стенки плотность теплового потока одинакова для всех слоёв
. (3.6)
где i – порядковый номер стенки;
n – количество слоёв.
Эквивалентный коэффициент теплопроводности многослойной стенки определяется из выражения:
. (3.7)
Температура на границе раздела слоёв определяется из следующего выражения:
, (3.8)
где берётся из справочника.
Так как тепловая изоляция многослойная, первичный слой – огнеупорный, второй и третий – теплопроводный, следовательно потери теплоты в окружающую среду определяются из уравнения (3.6)
Пример: Один слой 250 мм, , . Определить температуру в центре стенки, если коэффициент теплопроводности равен .
Решение: ; .
3.3 Теплопередача через плоскую однослойную стенку при граничных условиях III-рода
Теплопередача – процесс теплообмена между двумя средами (теплоносителями), разделёнными стенкой (перегородкой). В этом случае при граничных условиях III-рода задаются температуры сред теплоносителей, коэффициенты теплоотдачи между горячей средой и стенкой и между стенкой и холодной средой, т.е. задаётся закон теплообмена. Также задаётся коэффициент теплопроводности и толщина стенки δ.
Требуется найти плотность теплового потока, тепловой поток и температуру поверхности стенки.
Согласно закону Ньютона-Рихмана плотность теплового потока между горячей средой и поверхностью стенки:
. (3.9)
По закону Фурье этот же поток передаётся теплопроводностью:
. (3.9)
Этот же тепловой поток согласно закону Ньютона-Рихмана от наружной поверхности стенки отдаётся холодной среде:
. (3.9)
Выражая из этих уравнений разности температур и складывая между собой, мы окончательно получаем выражение для плотности теплового потока q:
, . (3.10)
Обозначим величину
, (3.11)
К – коэффициент теплопередачи через плоскую однослойную однородную стенку. Он представляет собой количество теплоты, передаваемое в единицу времени через единицу поверхности при разности температур между средами в один градус. Значения коэффициентов теплопередачи для различных видов теплообмена будут даны в таблице в разделе конвективного теплообмена. Коэффициент теплопередачи всегда меньше меньшего α. Для того чтобы увеличить теплопередачу, нужно увеличить меньшее α.
. (3.12)
Тепловой поток
. (3.13)
Величина обратная коэффициенту теплопередачи – полное термическое сопротивление теплопередачи:
, (3.14)
где – термическое сопротивление теплоотдачи со стороны горячей жидкости;
– термическое сопротивление стенки (чем меньше , тем выше );
– термическое сопротивление теплоотдачи от стенки к холодной среде. .
Полное количество теплоты, передаваемое через стенку за время τ
, Дж.
Коэффициента теплопередачи не является термофизическим коэффициентом, его нет в справочниках. Он рассчитывается по формуле (3.11).
Из (3.9) легко найти температуры горячей и холодной стенок:
, (3.15)
.