- •2. Магнитное поле движущегося заряда. Сила, действующая на заряд, движущийся в магнитном поле. Сила Лоренца. Примеры практического применения силы Лоренца.
- •5. Поток вектора магнитной индукции. Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле.
- •3. Проводник с током в магнитном поле. Закон Ампера. Единица магнитной индукции тесла.
- •4. Магнитный момент контура с током. Действие магнитного поля на контур с током. Контур с током в неоднородном магнитном поле.
- •7. Закон Био-Савара-Лапласа и его применение для вычисления индукции (напряженности) магнитного поля в центре и на оси кругового тока.
- •8. Взаимодействие двух параллельных токов. Единица силы тока ампер.
- •9. Теорема о циркуляции вектора магнитной индукции. Закон полного тока. Применение теоремы к расчету магнитных полей. Магнитное поле соленоида. Единица напряженности магнитного поля.
- •10. Закон полного тока и его применение к расчету магнитного поля тороида (замкнутого соленоида) и тороида с малым воздушным зазором.
- •11. Магнитное поле в веществе. Вектор намагничивания. Связь между основными векторами, характеризующими магнитное поле. Магнитная проницаемость и магнитная восприимчивость.
- •12. Классификация веществ по магнитным свойствам. Природа диа-, пара- и ферромагнетизма. Кривые намагничивания. Магнитный гистерезис.
- •13. Явление электромагнитной индукции. Опыты Фарадея. Правило Ленца. Эдс индукции. Эдс индукции при движении прямого проводника в магнитном поле.
- •14. Явление самоиндукции. Индуктивность. Единица индуктивности генри. Индуктивность соленоида. Факторы, от которых зависит индуктивность.
- •15. Взаимная индукция. Взаимная индуктивность. Вычисление взаимной индуктивности двух соленоидов.
- •16. Токи Фуко (вихревые токи). Положительная и отрицательная роль токов Фуко. Применение вихревых токов в технике.
- •17. Экстратоки при замыкании и размыкании электрических цепей.
- •18. Энергия магнитного поля. Плотность энергии магнитного поля.
- •19. Электромагнитная теория Максвелла. Две гипотезы, два уравнения Максвелла. Следствия из уравнений Максвелла. Уравнение и график электромагнитной волны.
7. Закон Био-Савара-Лапласа и его применение для вычисления индукции (напряженности) магнитного поля в центре и на оси кругового тока.
Модуль напряженности м.п тока в центре кругового витка , где - кол-во витков, r – радиус витков: м.п в центре кругового витка с током R – радиус кругового проводника. Для определения направления вектора также можно использовать правило буравчика, только теперь его рукоятку нужно вращать в направлении кругового тока, а поступательное перемещение буравчика укажет направление вектора магнитной индукции.На оси кругового тока: B=
8. Взаимодействие двух параллельных токов. Единица силы тока ампер.
Закон магнитного взаимодействия параллельных токов:
Ампер - основная единица измерения силы электрического тока в системе СИ, а также единица магнитодвижущей силы и разности магнитных потенциалов. Одним Ампером называется сила постоянного тока, текущего в каждом из двух параллельных бесконечно длинных бесконечно малого кругового сечения проводников в вакууме на расстоянии 1 метр, и создающая силу взаимодействия между ними 2× ньютонов на каждый метр длины проводника.
9. Теорема о циркуляции вектора магнитной индукции. Закон полного тока. Применение теоремы к расчету магнитных полей. Магнитное поле соленоида. Единица напряженности магнитного поля.
Теорема о циркуляции в общем виде следует из закона Био–Савара и принципа суперпозиции. Теор. О циркуляции утверждает, что циркуляция вектора магнитного поля постоянных токов по любому контуру L всегда равна произведению магнитной постоянной μ0 на сумму всех токов, пронизывающих контур. Каждый ток учитывается столько раз, сколько раз он охватывается контуром.
Примером применения теоремы М.п кругового витка с током, м.п прямого тока, м.п соленоида.
Учитывая симметрию, контур L лучше выбрать в виде окружности радиуса R, лежащей в перпендикулярной проводнику плоскости. Центр окружности находится в некоторой точке проводника. В силу симметрии вектор направлен по касательной ( =B), а его модуль одинаков во всех точках окружности. Применение теоремы о циркуляции: . ; теорема о циркуляции может быть использована для расчета магнитных полей, создаваемых симметричным распределением токов, когда из соображений симметрии можно «угадать» общую структуру поля.
М.п соленоида В= ; n – число витков на единицу длины соленоида,
Единица напряженности м.п – ампер на метр ( А/м) Н=В/ , 1 А/м – напряженность такого поля, магнитная индукция которого в вакууме равна 4
10. Закон полного тока и его применение к расчету магнитного поля тороида (замкнутого соленоида) и тороида с малым воздушным зазором.
Тогда определяют так называемый полный ток, т. е. находят алгебраическую сумму токов ( ∑I). магнитный поток, проходящий внутри катушки ; Магнитная индукция поля внутри соленоида (в вакууме) ; Магнитная индукция поля внутри тороида (в вакууме)