23) Начало в вопросе 22(все кроме схемы с ои)

Усилительный каскад ОС. В простейшей типовой схеме усилительного каскада с ОС (истоковом повторителе) на МДП-транзисторе (рис.) резисторы R₁, R₂ и R_и задают режим покоя. Нагрузкой усилительного каскада по постоянному току служит резистор R_и, а по переменному току — сопротивление параллельно включенных резисторов R_и и R_H: Rин = RиRн/(Rи + Rн). Как и в каскаде ОК на биполярном транзисторе, выходное напряжение в истоковом повторителе совпадает по фазе с входным и практически равно ему. Коэффициент усиления по напряжению

Поскольку » 1, то коэффициент усиления близок к единице. Входное сопротивление истокового повторителя достигает сотен мегаом. Во-первых, это связано с малым значением входной емкости МДП-транзистора. Поскольку реактивное сопротивление этой емкости достаточно велико, то оно почти не шунтирует входную цепь каскада. Во-вторых, это обусловлено тем, что между затвором и истоком приложена разность напряжений Uзи = Uвх - Uвых, которая невелика. Вследствие высокого входного сопротивления входной ток МДП-транзистора оказывается очень малым и мощность, отбираемая от генератора, невелика. Выходное сопротивление мало, RвыхÀ≈ 1/S.

11)Особенности линейно-параметрических цепей. Радиотехнические цепи, один или несколько параметров которых изменяются во времени по заданному закону, называют параметрическими (линейными цепями с переменными пара­метрами). Предполагается, что изменение какого-либо параметра осуществля­ют электронным методом с помощью управляющего сигнала. В линейно­параметрической цепи параметры элементов не зависят от уровня сигнала, но могут независимо изменяться во времени. Реально параметрический элемент получают из нелинейного элемента, на вход которого подают сумму двух неза­висимых сигналов. Один из них несет информацию и имеет малую амплитуду, так что в области его изменений параметры цепи практически постоянны. Вто­рым является управляющий сигнал большой амплитуды, который изменяет по­ложение рабочей точки нелинейного элемента, а следовательно, его параметр.

В радиотехнике широко применяют параметрические сопротивления R(t), параметрические индуктивности L(t) и параметрические емкости C(t).

Для параметрического сопротивления R(f) управляемым параметром явля­ется дифференциальная крутизна

Малость амплитуды входного сигнала u(t), сохраняющей линейность цепи, позволяет ввести передаточную функцию и импульсную характеристику, кото­рые дополнительно зависят от времени t, при котором фиксируется параметр

где т — сдвиг времени относительно момента времени t.

Примером параметрического сопротивления может служить канал МДП- транзистора, на затвор которого подано управляющее (гетеродинное) перемен­ное напряжение u_T(t). В этом случае крутизна его стоко-затворной характеристи­ки изменяется во времени и связана с управляющим напряжением зависимостью

(5-50)

Формула (5.50) показывает, что отклик параметрической цепи на сумму двух сигналов равен сумме ее откликов на каждый сигнал в отдельности

6)В процессе амплитудной модуляции амплитуда U₀ несущего колебания u₀ (t) = U₀ cos(ωt+φ) перестает быть постоянной и изменяется по закону передаваемого сообщения. Амплитуда U(t) несущего колебания может быть связана с передаваемым сообщением соотношением: U(t) = U₀ + k_A e(t),    (5.1) где U₀ - амплитуда несущего колебания в отсутствии сообщения (немодулированное колебание); e(t) - функция, зависящая от времени, соответствующая передаваемому сообщению (ее называют модулирующим сигналом); k_A - коэффициент пропорциональности, отражающий степень влияния модулирующего сигнала на величину изменения амплитуды результирующего сигнала (модулированного колебания). Выражение для амплитудно-модулированного сигнала в общем случае имеет вид: u_АМ(t) = [U₀ + k_A e(t)] cos(ω₀t+φ).    (5.2) Простейший для анализа случай амплитудно-модулированного колебания получается, если в качестве модулирующего сигнала используется гармоническое колебание (такой случай называется тональной модуляцией): e(t) = E cos(´Ωt+Θ),    (5.3) где Е - амплитуда, ´Ω - угловая частота; Θ - начальная фаза модулирующего сигнала. Для упрощения анализа будем полагать начальные фазы колебаний равными нулю, что не повлияет на общность выводов. Тогда для тональной амплитудной модуляции можно записать: u_АМ(t) = [U₀ + k_A E cos´Ωt] cosω₀t = U₀ [1+ M_A cos´Ωt] cosω₀t,    (5.4) где М_A = Е/U₀ - коэффициент амплитудной модуляции (иногда говорят - глубина амплитудной модуляции). Для определения спектра амплитудно-модулированного колебания выполним несложные преобразования выражения (5.4): u_АМ(t) =U₀ cosω₀t + U₀ M_A cos´Ωt cosω₀t = U₀ cosω₀t + (U₀ M_A/2) cos(ω₀ - ´Ω)t + (U₀ M_A/2) cos(ω₀ + ´Ω)t.    (5.5) Из анализа выражения (5.5) следует, что при амплитудной модуляции гармоническим колебанием спектр амплитудно-модулированного сигнала содержит три гармонические составляющие. Гармоническая составляющая с частотой, равной ω₀, представляет собой исходную немодулированную несущую с частотой ω₀ и амплитудой U₀. Гармонические составляющие с частотами, равными (ω₀ - ´Ω) и (ω₀ + ´Ω) представляют собой продукт амплитудной модуляции и называются, соответственно, нижней и верхней боковыми составляющими. Амплитуды боковых составляющих одинаковы, равны U₀ M_A/2 и расположены симметрично относительно несущей частоты ω₀ на расстоянии, равном - ´Ω. Таким образом, ширина полосы частот Δω, занимаемая амплитудно-модулированным колебанием при модуляции гармоническим сигналом с частотой ´Ω, равна Δω =2´Ω. Графики несущего колебания u₀(t), модулирующего сигнала е(t) и амплитудно-модулированного сигнала u_АМ(t) приведены на рисунке 5.1.

Рис. 5.1  Тональная амплитудная модуляция: а) несущее колебание и его спектр (б); в) модулирующий сигнал и его спектр (г); д) амплитудно-модулированное колебание и его спектр (е)