- •Поле, образованное бесконечно длинным заряженным цилиндром
- •Поле, образованное заряженной сферической поверхностью
- •6). Поле объемного заряженного шара
- •Поле, образованное двумя разноименными заряженными плоскостями (бесконечно большими)
- •8.Теорема Гаусса в дифференциальной форме.
- •9. Работа сил электростатического поля. Потенциал электрического поля.
- •10. Связь между напряженностью электрического поля и потенциалом. (градиент)Эквипотенциальные поверхности.
- •11. Проводники в электростатическом поле
- •12.Электроемкость.
- •22. Закон Ома для неоднородного участка цепи.
- •23. Закон Ома для неоднородного участка цепи
- •1. Алгебраическая сумма токов, сходящихся в узле, равна нулю.
22. Закон Ома для неоднородного участка цепи.
Пусть на концах участка поддерживается разность потенциалов φ1 – φ2. На этом участке действует э.д.с. ε12. Ток будем считать положительным, если он течет в направлении, указанном стрелкой.
Э .д.с. будем считать положительной, если сторонние силы совершают положительную работу над положительным зарядом, перемещающимся в этом направлении.
Согласно закону сохранения энергии, если проводники, образующие участок цепи, неподвижны, единственным результатом прохождения тока будет нагревание проводников.
23. Закон Ома для неоднородного участка цепи
I=(φ1 – φ2+ε12)/R . Для замкнутой цепи φ1 = φ2: I=ε/R, ε– э. д. с, действующая в цепи, R — суммарное сопротивление всей цепи.
Закон Ома в дифференциальной форме:
24. Закон Джоуля-Ленца в интегральной и дифференциальной формах.
В случае, когда проводник неподвижен и химических превращений в нем не совершается, работа тока затрачивается на увеличение внутренней энергии проводника, в результате чего проводник нагревается. Принято говорить, что при протекании тока в проводнике выделяется тепло . Заменив в соответствии с законом Ома U через RI , получим формулу . Соотношение было установлено экспериментально Джоулем и, независимо от него, Ленцем и носит название закона Джоуля-Ленца.
Если сила тока изменяется со временем, то количество тепла, выделяющееся за время t, вычисляется по формуле .
От формулы, определяющей тепло, выделяющееся во всем проводнике, можно перейти к выражению, характеризующему выделение тепла в различных местах проводника. Выделим в проводнике элементарный объем в виде цилиндра. Согласно закону Джоуля-Ленца за время в этом объеме выделится тепло
. Разделив выражение на и , найдем количество тепла, выделяющееся в единице объема в единицу времени: . Величину можно назвать удельной тепловой мощностью тока. Эта формула представляет собой дифференциальную форму закона Джоуля-Ленца.
25. Разветвленные цепи. Правила Кирхгофа
Расчет разветвленных цепей значительно упрощается, если пользоваться правилами Кирхгофа.
1. Алгебраическая сумма токов, сходящихся в узле, равна нулю.
2. Алгебраическая сумма произведений сил токов в отдельных участках произвольного замкнутого контура на их сопротивление равна алгебраической сумме э.д.с., действующих в контуре.