- •Лабораторная работа № 4м проверка основного закона динамики для вращающихся тел
- •Результаты
- •Лабораторная работа № 8м определение коэффициента вязкости жидкости методом стокса
- •Лабораторная работа № 11-Ам изучение затухающих колебаний
- •Результаты Часть 1. М/с2.
- •Часть 3. М/c2,
- •Лабораторная работа № 11-Бм изучение вынужденных колебаний
- •Результаты
- •Часть I
- •Часть II
- •Лабораторная работа № 12м определение скорости звука в воздухе
- •Определение модуля сдвига стали динамическим методом
- •Лабораторная работа № 2т определение показателя пуассона воздуха
- •Прологарифмировав уравнение (3), разложив и в ряд Тейлора и ограничиваясь двумя первыми членами ( и значительно меньше ), после подстановки в (4) находим:
- •Лабораторная работа № 7т определение влажности воздуха и постоянной психрометра ассмана
- •Лабораторная работа № 11т определение коэффициента поверхностного натяжения жидкости методом измерения максимального избыточного давления в пузырьках воздуха
- •Лабораторная работа № 2э измерение сопротивления проводников
- •При последовательном соединении n проводников сопротивлением Ri каждый общее напряжение, сила тока и сопротивление на участке цепи определяется в виде:
- •Часть 1.
- •Часть 2.
- •Задание. 1.Измерить сопротивления двух резисторов (Rx1 и Rx2) порознь с помощью моста постоянного тока. Результаты занести в таблицу.
- •Лабораторная работа № 3э определение электрической емкости конденсатора баллистическим методом
- •Лабораторная работа № 4э определение эдс гальванических элементов методом компенсации
- •Результаты
- •Лабораторная работа № 6э изучение зависимости мощности источника тока от сопротивления нагрузки
- •Лабораторная работа № 13э определение горизонтальной составляющей индукции магнитного поля земли
- •Лабораторная работа № 14э определение горизонтальной составляющей магнитной индукции земли методом гаусса
- •Лабораторная работа № 2o определение радиуса кривизны линзы с помощью колец ньютона
- •Графический метод расчета длины световой волны
- •4. Рассчитать погрешность измерений:
- •Результаты
- •Лабораторная работа № 4о определение фокусных расстояний линз
- •Лабораторная работа №5о увеличение оптических приборов
- •Лабораторная работа №6о определение показателя преломления рефрактометром
- •Преломляющий угол призмы
- •Учитывая (1), (2), (3), найдем:
- •Результаты
- •Лабораторная работа №11о исследование атомарного спектра водорода
- •Лабораторная работа №16о изучение лазерного излучения
Лабораторная работа №16о изучение лазерного излучения
КРАТКАЯ ТЕОРИЯ. Название «лазер» происходит от начальных букв английского выражения (усиление света за счет вынужденного излучения).
Лазер, как и любой генератор, состоит из трех основных частей: резонансной системы, обратной связи и источника энергии.
В качестве резонансной системы используют два параллельных зеркала; собственные частоты такого резонатора зависят от расстояния между зеркалами. Условие резонанса состоит в том, что между зеркалами укладывается целое число полуволн электромагнитного излучения. Обратная связь обеспечивается вынужденным (индуцированным) излучением возбужденной атомарной или молекулярной среды. Энергия источника расходуется на это возбуждение.
Взаимодействие электромагнитного излучения с веществом осуществляется тремя способами: 1) атомы поглощают квант энергии и переходят на более высокий уровень; 2) возбужденные атомы могут спонтанно излучать кванты и переходить в низшее энергетическое состояние; 3) возбужденные атомы могут излучать кванты под действием поля излучения той же частоты. Последний процесс называется вынужденным (или индуцированным) излучением. Особенность вынужденного излучения состоит в том, что частота, фаза, поляризация и направление распространения индуцированного фотона совпадает с соответствующими характеристиками стимулирующего излучения.
Вынужденное излучение используется для возбуждения резонатора, который должен быть настроен на частоту перехода в атомной системе.
Для получения вынужденного излучения необходимо, чтобы концентрация атомов n2, находящихся на лазерном уровне, была больше концентрации атомов n1 в невозбужденном состоянии. Такое соотношение между n1 и n2 отсутствует в условиях теплового равновесия, когда имеет место закон распределения Больцмана
(1)
где hν - энергия кванта, k - постоянная Больцмана, T- абсолютная температура.
При комнатных температурах в оптическом диапазоне отношение: . Чтобы n2 было больше n1, необходимо создать неравновесную систему; для этого требуется затрата энергии.
Скорость убывания количества возбужденных атомов в единичном объеме n2, за счет спонтанных и вынужденных переходов, определяется уравнением Эйнштейна:
(2)
где A(2,1) - вероятность спонтанного перехода с уровня 2; B(2,1) – вероятность вынужденного перехода с уровня 2 на уровень 1 в поле с частотой v12 и плотностью излучения ρ(v12); B(1,2) - вероятность возбуждения атомов с уровня 1 на уровень 2; B(2,1) = В(1,2).
Для возбуждения колебаний в резонаторе необходимо, чтобы потери энергии потока квантов за один проход между зеркалами были меньше усиления за счет вынужденного излучения.
Создание инверсной заселенности уровней (n2>>n1) осуществляется различными способами; к ним относятся столкновения второго рода, оптическая накачка, рекомбинация в плазме, химические реакции в газах и др. В гелий - неоновом лазере используются столкновения первого и второго рода, в рубиновых лазерах – оптическая накачка.
Столкновения первого рода происходят в большинстве случаев между электронами газового разряда и атомами, находящимися в основном состоянии: е+х→x*+е; звездочка означает возбужденное состояние. Этот процесс соответствует неупругому столкновению электрона и атома.
Столкновения второго рода происходят в смеси двух газов, в которых энергия метастабильного уровня атомов одного газа близка к энергии возбужденного уровня атомов другого газа: X+Y*→Y+X*. Этот процесс соответствует неупругому столкновению двух атомов, при этом энергия с метастабильного уровня одного атома передается на возбужденный уровень атомов другого газа. Вероятность соударений второго рода имеет значительную величину только тогда, когда энергии возбуждения уровней близки.
Схема уровней неона и гелия приводится на рис. 1. Возбуждение атомов гелия производится соударением первого рода. Путем соударений второго рода между атомами гелия в состоянии и атомами неона в состоянии , создается инверсная заселенность уровня . При вынужденных переходах между уровнями неона и возникает генерация на линии неона с длиной волны λ=632.8 нм. Переходы с уровня происходят спонтанно на уровень ; последний разгружается вследствие соударений со стенками разрядной трубки.
ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ УСТАНОВКА. Лазер (рис. 2) состоит из газоразрядной трубки 3, подогревного катода 5 и анода 4. На торцах трубки расположены выходные окна 2, установленные под углом Брюстера по отношению к оси трубки. Вследствие этого излучение поляризуется перпендикулярно плоскости падения (направление перпендикулярно плоскости падения). Активной средой в трубке является газ, состоящий из смеси гелия (парциальное давление около 100 Па) и неона (около 10 Па).
Газоразрядная трубка помещается в оптический резонатор, состоящий из двух зеркал 1, 6 с многослойными диэлектрическими покрытиями; одно зеркало плоское с коэффициентом отражения 98% и коэффициентом пропускания 1%, другое – сферическое с коэффициентом отражения 99%.
Наличие сферического зеркала (с радиусом 120 см) упрощает настойку резонатора. Ориентация зеркал и расстояние между ними устанавливается специальными микрометрическими винтами; при правильной юстировке зеркал вынужденное излучение направляется вдоль оси газоразрядной трубки, в результате чего обеспечивается исключительная направленность лазерного излучения.
Гелий-неоновый лазер питается от высоковольтового источника постоянного напряжения (1.6 - 2.5 кВ). Вынужденное излучение лазера, в отличие от возникающего в нем спонтанного излучения, имеет значительно большую временную и пространственную когерентность, а также обладает острой угловой направленностью светового луча и большей мощностью излучения.
Экспериментальная установка представлена на рис.3. На оптической скамье 1 типа ОСК-2 неподвижно закреплен газовый лазер 2. Луч лазера распространяется параллельно направляющим оптической скамьи. На перемещающихся рейтерах в зависимости от выполняемого задания устанавливаются: вращающийся поляроид 3, пластинка 4, дифракционная решетка 5, экран 6, который может перемещаться в вертикальном и горизонтальном направлениях.
ЗАДАНИЕ. 1. Измерить угол расхождения лазерного пучка. С этой целью экран размещается вблизи выходного отверстия лазера и измеряется диаметр пятна d1; затем экран перемещается на расстояние L (2-4 м) и вновь измеряется диаметр пятна d2. Угловое расхождение пучка . Сравнить полученное значение φ с дифракционным расширением пучка, рассчитанным по соотношению , где D - эффективный диаметр пучка на выходе из лазера.
2. Измерить длину волны излучения с помощью дифракционной решетки. Измеряется на экране линейное отклонение спектра m-го порядка от спектра нулевого порядка и расстояние от решетки до экрана; рассчитывается угол дифракции из соотношения , а затем длина волны.