- •Введение
- •Модуль I: основы механики
- •Механическое движение
- •Движение материальной точки
- •Скорость
- •Ускорение
- •Движение по окружности
- •Равномерное движение
- •Равномерное прямолинейное движение
- •Движение с постоянной тангенциальной составляющей вектора ускорения aτ.
- •Равноускоренное движение
- •Движение твердого тела
- •Динамика материальной точки
- •Первый закон Ньютона
- •1.3.2. Второй закон Ньютона
- •1.3.3. Третий закон Ньютона
- •Преобразования Галилея. Классический закон сложения cкоростей. Механический принцип относительности
- •Движение системы тел
- •1.4.1. Закон изменения и сохранения импульса системы тел
- •1.4.2. Центр инерции и центр масс системы тел
- •1.4.3. Уравнение движения центра масс
- •Движение тела переменной массы
- •Силовое поле
- •1.5.1. Центральное и однородное силовые поля
- •Энергия. Работа сил поля. Мощность
- •Потенциальные силовые поля. Консервативные и диссипативные силы
- •1.5.4. Кинетическая энергия
- •Потенциальная энергия
- •Потенциальная энергия тела в гравитационном поле Земли
- •Потенциальная энергия упругих сил
- •Градиент скалярного поля
- •Связь силы и потенциальной энергии
- •Векторы силы и градиента потенциальной энергии равны по модулю и направлены в противоположные стороны.
- •Потенциальная энергия взаимодействия
- •Закон сохранения механической энергии
- •Потенциальная кривая
- •Соударение тел
- •Неинерциальные системы отсчета
- •1.6.1. Силы инерции
- •1.6.2. Принцип эквивалентности
- •1.6.3. Сила тяжести и вес
- •Элементы теории относительности
- •1.7.1. Постулаты Эйнштейна
- •1.7.2. Преобразования Лоренца
- •1.7.3. Относительность одновременности событий
- •1.7.4. Относительность длин
- •1.7.5. Пространственно-временной интервал
- •1.7.6. Релятивистский закон сложения скоростей
- •1.7.7. Релятивистская масса
- •1.7.8. Основной закон релятивисткой механики
- •1.7.9. Связь массы, импульса и энергии в релятивистской механике
- •Динамика твердого тела
- •1.8.1. Момент силы
- •1.8.2. Момент пары сил
- •Момент импульса и момент инерции материальной точки
- •1.8.4. Момент инерции твердого тела
- •1.8.4.1. Момент инерции и собственный момент импульса
- •1.8.4.2. Момент инерции кольца
- •1.8.4.3. Момент инерции сплошного цилиндра (диска)
- •1.8.4.4. Момент инерции однородного стержня
- •1.8.4.5. Теорема Штейнера
- •Свободные оси вращения. Главные оси инерции
- •Тензор инерции тела
- •Работа, совершаемая при вращательном движении
- •Кинетическая энергия вращающегося тела
- •Основной закон динамики вращательного движения
- •Уравнение моментов
- •Закон сохранения момента импульса
- •Гироскопы
- •Элементы динамики сплошных сред
- •1.9.1. Неразрывность струи
- •1.9.2. Уравнение Бернулли
- •Движение тел в жидкостях и газах
-
Равномерное движение
В зависимости от того, как изменяются со временем скорость и ускорение материальной точки, ее движение может быть разделено на несколько видов. Простейшим является случай движения с постоянной по модулю скоростью – равномерное движение.
Рассмотрим равномерное движение материальной точки с постоянной по модулю скоростью const. по произвольной траектории. Из определения модуля скорости следует, что элементарный путь ds, который материальная точка проходит за время dt, находится как:
.
Интегрируя, получим закон зависимости пройденного пути от времени наблюдения t:
Константу интегрирования C определим из начальных условий. Если в начале наблюдения при t = 0 путь материальной точки , тогда , а закон зависимости пути от времени наблюдения принимает вид:
Если в момент времени t = 0 пройденный путь, тогда
.
Равномерное движение не означает движения без ускорения, поскольку при криволинейном равномерном движении материальная точка обладает нормальным ускорением . Равна нулю только тангенциальная компонента ускорения, поскольку скорость не меняется по величине. Для равномерного движения
Рассмотрим равномерное движение материальной точки по окружности (Рис 1.10). Расположим начало координат в центре этой окружности. В случае равномерного движения радиус-вектор прецессирует с угловой скоростью и, согласно уравнению прецессии, Вектор скорости материальной точки также прецессирует с угловой скоростьюТогда вектор нормального ускорения . Применяя свойство двойного векторного произведения, получим Так как векторы и взаимно перпендикулярны, первое слагаемое равно нулю, и .
Рис. 1.10.
-
Равномерное прямолинейное движение
Пусть материальная точка движется равномерно по прямолинейной траектории. Тогда вектор мгновенной скорости остается постоянным не только по модулю, но и по направлению. Согласно определению вектора мгновенной скорости . Тогда . Интегрируя это выражение, найдём зависимость радиус-вектора движущейся материальной точки от времени наблюдения
Константу интегрирования C определим из начальных условий: если в начале наблюдения при t = 0 положение материальной точки определялось радиус-вектором (рис. 1.11), то , а зависимость радиус-вектора от времени принимает вид
.
В проекциях на оси координат
Ось x обычно проводят по траектории прямолинейного движения, тогда пройденный материальной точкой путь
Рис. 1.11.
-
Движение с постоянной тангенциальной составляющей вектора ускорения aτ.
Определим зависимость модуля скорости от времени наблюдения, используя определение тангенциальной составляющей ускорения. За промежуток времени dt изменение модуля скорости. Интегрируя, получим:
.
Константу интегрирования C определим из начальных условий: если в момент начала наблюдения при t = 0 материальная точка обладала скоростью, по модулю равной , тогда , а зависимость модуля скорости от времени наблюдения:
. (1.2)
График этой зависимости показан на рисунке 1.12.
Аналогично определим зависимость пройденного пути от времени наблюдения. Из определения модуля скорости выразим элементарный путь. Интегрируя, получим
Константу интегрирования определим из начальных условий: если в момент времени t = 0 путь s = 0, тогда C = 0, а зависимость пути от времени принимает вид:
(1.3)
Рис. 1.12.
К такому же результату можно прийти, используя график зависимости скорости от времени. Путь, пройденный материальной точкой за время t, соответствует площади под графиком скорости. На рис. 1.12 эта площадь выделена цветом. Видно, что она равна сумме площадей прямоугольника OACD и треугольника АВС. Площадь прямоугольника соответствует, площадь треугольника . Таким образом,
Всю заштрихованную площадь можно также представить как площадь трапеции OABD, равную произведению полусуммы оснований и на высоту t, тогда
(1.4)
Из (1.2) выразим время, , и подставим его в (1.4), тогда
и