- •Введение
- •Модуль I: основы механики
- •Механическое движение
- •Движение материальной точки
- •Скорость
- •Ускорение
- •Движение по окружности
- •Равномерное движение
- •Равномерное прямолинейное движение
- •Движение с постоянной тангенциальной составляющей вектора ускорения aτ.
- •Равноускоренное движение
- •Движение твердого тела
- •Динамика материальной точки
- •Первый закон Ньютона
- •1.3.2. Второй закон Ньютона
- •1.3.3. Третий закон Ньютона
- •Преобразования Галилея. Классический закон сложения cкоростей. Механический принцип относительности
- •Движение системы тел
- •1.4.1. Закон изменения и сохранения импульса системы тел
- •1.4.2. Центр инерции и центр масс системы тел
- •1.4.3. Уравнение движения центра масс
- •Движение тела переменной массы
- •Силовое поле
- •1.5.1. Центральное и однородное силовые поля
- •Энергия. Работа сил поля. Мощность
- •Потенциальные силовые поля. Консервативные и диссипативные силы
- •1.5.4. Кинетическая энергия
- •Потенциальная энергия
- •Потенциальная энергия тела в гравитационном поле Земли
- •Потенциальная энергия упругих сил
- •Градиент скалярного поля
- •Связь силы и потенциальной энергии
- •Векторы силы и градиента потенциальной энергии равны по модулю и направлены в противоположные стороны.
- •Потенциальная энергия взаимодействия
- •Закон сохранения механической энергии
- •Потенциальная кривая
- •Соударение тел
- •Неинерциальные системы отсчета
- •1.6.1. Силы инерции
- •1.6.2. Принцип эквивалентности
- •1.6.3. Сила тяжести и вес
- •Элементы теории относительности
- •1.7.1. Постулаты Эйнштейна
- •1.7.2. Преобразования Лоренца
- •1.7.3. Относительность одновременности событий
- •1.7.4. Относительность длин
- •1.7.5. Пространственно-временной интервал
- •1.7.6. Релятивистский закон сложения скоростей
- •1.7.7. Релятивистская масса
- •1.7.8. Основной закон релятивисткой механики
- •1.7.9. Связь массы, импульса и энергии в релятивистской механике
- •Динамика твердого тела
- •1.8.1. Момент силы
- •1.8.2. Момент пары сил
- •Момент импульса и момент инерции материальной точки
- •1.8.4. Момент инерции твердого тела
- •1.8.4.1. Момент инерции и собственный момент импульса
- •1.8.4.2. Момент инерции кольца
- •1.8.4.3. Момент инерции сплошного цилиндра (диска)
- •1.8.4.4. Момент инерции однородного стержня
- •1.8.4.5. Теорема Штейнера
- •Свободные оси вращения. Главные оси инерции
- •Тензор инерции тела
- •Работа, совершаемая при вращательном движении
- •Кинетическая энергия вращающегося тела
- •Основной закон динамики вращательного движения
- •Уравнение моментов
- •Закон сохранения момента импульса
- •Гироскопы
- •Элементы динамики сплошных сред
- •1.9.1. Неразрывность струи
- •1.9.2. Уравнение Бернулли
- •Движение тел в жидкостях и газах
-
Энергия. Работа сил поля. Мощность
Существует ряд различных форм движения материи – механическая, тепловая, электромагнитная. Их общей мерой является скалярная физическая величина называемая энергией, а взаимные превращения из одной формы в другую происходят в строго определенных количественных соотношениях. Для анализа качественно различных форм движения вводят разные виды энергии.
В механике простейшими формами движения материи являются перемещение тел в пространстве и силовое взаимодействие между телами системы. Этим формам движения соответствуют кинетическая и потенциальная энергии.
При превращении одной формы движения в другую совершается работа, равная переходу энергии от одного вида к другому. Энергия и работа измеряются в одних и тех же единицах. В системе СИ такой единицей является 1 Джоуль (Дж).
Если тело под действием постоянной силы перемещается по прямой линии (), то при этом совершается механическая работа
,
где α – угол между направлениями силы и перемещения тела (рис. 1.22), – проекция вектора силы на направление перемещения. Величина работы может иметь разный знак, а также быть равной нулю.
Рис. 1.22.
-
, если cosα = 0 т. е. α = 900 (сила перпендикулярна перемещению);
-
, если cosα > 0, т. е. α < 900 (угол между силой и перемещением острый);
-
, если cosα < 0, т. е. α > 900 (угол α тупой).
Если направления силы и перемещения совпадают, то.
За единицу работы принимают такую работу, которую совершает сила в 1Н при перемещении тела в направлении действия силы на расстояние 1 м. .
Если составляющая силы в направлении перемещения во время движения тела не остаётся постоянной (т. е. меняется или величина силы, или угол α), то работа А может быть найдена путём интегрирования элементарных работ , совершенных на малых участках пути , в пределах которых составляющую силы можно считать постоянной:
.
Так как , то элементарную работу можно записать в виде скалярного произведения: . Тогда работа на всем пути будет равна:
.
Графически работу можно представить как площадь под кривой (рис. 1.23).
Скорость совершения работы характеризуется величиной, называемой мощностью. Мощность – это работа, совершаемая в единицу времени (за 1 секунду):
Рис. 1.23.
,
.
Рис. 1.25.
Если работа выполняется равномерно, то . Так же определяется и среднее значение мощности . В системе СИ мощность измеряется в ваттах .
-
Потенциальные силовые поля. Консервативные и диссипативные силы
Силовое поле называют потенциальным, а силы, действующие в нём, консервативными, если работа сил поля по перемещению материальной точки не зависит от вида траектории движения, а зависит только от положений материальной точки в исходном и конечном состояниях. В этом случае работа сил поля по замкнутой траектории равна нулю (рис. 1.24): .
Рис. 1.24.
Все центральные силовые поля являются потенциальными. Действительно, работа сил поля
.
Вектор – единичный вектор, задающий направление радиус-вектора материальной точки М, проведенного из центра силового поля (рис. 1.25). Так как – проекция вектора на вектор или на соответствующий радиус-вектор , то работа . Полученное выражение зависит только от вида функции , т. е. от характера взаимодействия, и от значений и – начального и конечного положений точки М.
Рис. 1.25.
К потенциальным полям относятся гравитационное поле Земли, поле точечного заряда, поле упругих сил. Соответственно гравитационные, кулоновские и упругие силы являются консервативными.
Силы, работа которых зависит от траектории движения, неконсервативны. Если действие таких сил приводит к переходу энергии из механической в немеханические формы, то эти силы называют диссипативными. К ним относятся силы трения скольжения и сопротивления среды.
Сила трения скольжения возникает при скольжении одного тела по поверхности другого. При отсутствии смазки между поверхностями тел справедлив закон сухого трения: сила трения скольжения не зависит от площади трущихся поверхностей и пропорциональна силе нормального давления:
,
где – коэффициент трения скольжения, зависящий от природы и состояния соприкасающихся поверхностей (в частности, от их шероховатости); Fn – модуль силы нормального давления, прижимающей трущиеся поверхности друг к другу. Согласно третьему закону Ньютона по величине эта сила равна силе реакции опоры N, тогда сила трения скольжения . Сила направлена в сторону, противоположную направлению движения данного тела относительно другого по касательной к трущимся поверхностям.
Сила сопротивления среды действует на тело при его движении в газе или жидкости. Эта сила зависит от вектора скорости тела относительно среды и направлена противоположно ему: , где k – положительный коэффициент, характерный для данного тела и данной среды. Этот коэффициент зависит, вообще говоря, от скорости v, однако при малых скоростях во многих случаях его можно считать постоянным.