Если отверст. Открыв. Четное число зон Френеля то в т. P наблюд. Min, если нечетное – то max.

Пусть на пути сферич. фронта свет. волны распол. круглый непрозрачный диск, к-й закрыв.1-е m зон Френеля.

A= A_m+1-A_m+2+A_m+3-A_m+4+…=A_m+1/2+(A_m+1/2-A_m+2+ A_m+3/2)+(A_m+3/2-…=A_m+1/2

Видно что в т.P всегда наблюд. max. Расчитаем радиус зон Френеля.

r_m²=a²-(a-h)²=(b-m/2)²-(b+h)², пренебрегая величинами порядка ² окончательно получаем

r_m=(abm/(a+b))- сферический фронт свет. волны

r_m=lim_a(abm/(a+b))=(bm) т.е. r_m=(bm)-плоский фронт свет. волны.

2. Объясните возникновение потенциального барьера на границе полупроводников p- и n-типа.

P-n переход представляет из себя тонкий слой на границе м/у 2мя областями одного и того же кр-ла, отлич-ся типом проводимости. В n-области осн-ми носителями яв-ся эл-ны, а в p-области – дырки.

Вобластиp-n перехода происходит диффузия во встречных направлениях дырок и эл-нов. Эл-ны попадают из n в p-область рекомбинируя с дырками. Дырки перемещаясь из p в n-область рекомбинируют с эл-нами. В рез-те этого p-n перехода оказ-ся сильно обедненной своб носителями заряда и поэтому имеет большое электрич сопротив-е. Одновременно на границе p-n областей возникает двойной электрич слой, образ отриц ионами акцепторной примеси в p-области, и полож ионами донорной примеси в n-области. При нек-й концентрации ионов в двойном эл слое наступает равновесие. С т зр зонной теории, равновесие наст-ет тогда, когда срав-ся уровни Ферми p и n областей. Изгибание электрич зон в области p-n перехода обусловлено тем, что потенц энергия эл-нов p области больше, чем в n и соответственно дырок n>p области.

3. Энергия связи ядра. Удельная энергия связи и ее зависимость от положения элемента в таблице Менделеева.

Масса ядра всегда меньше суммы масс нуклонов, из к-х оно состоит Δm=z*m_p+(A-z)*m_n-m_я - дефект масс. Энергия связи ядра: E_св= Δm*с²= (z*m_p+(A-z)*m_n-m_я)*с²

Удельная энергия связи: E_уд= E_св/A (приходящая на один нуклон).

Размер ядра сост порядка 10^-15м. Из кривой видно, что при делении тяж ядер (уран) появл-ся осколки деления находящиеся в средней части табл Менд. При этом разность отдельных энерг связей в конце и середине при делении выделяются в качестве энергии реакции.

Если перемещ-ся из начала табл Менд в ее середину энерг выход таких реакций будет знач-но больше – реакции термоядерного синтеза.