- •6.Биноминальное распределение. Распределения Пуассона и Гаусса. Флуктуации.
- •8.Распределение Максвелла по абсолютному значению скорости. Характерные скорости.
- •12.Процессы переноса в газах. Теплопередача, диффузия и трение. Взаимодиффузия в газе из различных молекул. Основные особенности явлений переноса в твердых телах и жидкостях.
- •13.Физические явления в разреженных газах. Явления в сосудах, сообщающихся через пористую перегородку.
- •16.Броуновское движение.Вращательное броуновское движение
- •17 Степени свободы молекул. Теорема о равнораспределении энергии по степеням свободы. Внутренняя энергия идеального газа.
- •18.Теплоемкость идеального газа.Расхождение теории теплоемкостей.
- •19.Внутренняя энергия тел.Теплоемкость изотропных и однородных тел.Количество теплоты.
- •21.Работа.Первое начало термодинамики.Равновесные и неравновесные процессы.
- •23. Скорость звука в газах. Уравнение Бернулли.
- •24.Тепловая машина.Кпд цикла.Холодильная Машина.Цикл Карно.Кпд Карно.
- •25.Формулировка Клаузиуса и Томсона(Кельвина) второго начала темодинамики.Первая теорема Карно.Равенство Клаузиуса.
- •26.Энтропия,Энтропия идеального.Вторая теорема Карно.Неравенство Клаузиуса.Изменени энтропии при необратимых процессах.
- •27.Формулировка второго начала темодинамики с помощью энтропии.Роль энтропии в производстве.Статистический характер.
- •28.Термодтнамическое равновесие. Эмпирические шкалы температур Международная практическая шкала Термодинамическая шкала Отрицательные абсолютные температуры
- •29.Понятие о термодинамич потенциалах.Принцип Ле-Шателье-Брауна.
- •30.Силы межмолекулярного взаимодействия.Ионная связь.Ковалентная связь.Силы Ван-дер-Ваальса.Потенциал Ленарда-Джонса.
- •31.Ураынение Ван-дер-Вальса. Изотермы газа Ван-дер-Вальса. Правило Максвела. Метостобильное состояние
- •32. Приведенное уравнения Ван-дер-Вальса. Внутрения энергия газа ванн-дер-Вальса.
- •33. Эффект Джоуля-Томсана
- •34.Переход из газообразного в жидкое. Экспериментальные изотермы.
- •35. Поведение 2-х фазной сис-мы. Ур Клапейрона-Клаузиуса
- •36.Зависимость свойств реальных газов от идеальных..
- •37.Вириальное ур состояния.
- •38.Сжижение газов. Свойство веществ при температуре близктй к 0.
- •39.Свойства и структура жидкостей жидкие кристаллы. Теплоёмкость жидкостей.
- •40.Поверхностное натяжение. Условия равновесия на границе двух жидкостей и на границе жидкость – твердое тело.
- •41.Давление под искривленной поверхностью жидкости. Капиллярные явления.
- •43.Кипение. Перегретая жидкость. Пузырьковая камера. Переохлажденный пар. Камера Вильсона.
- •44.Жидкие растворы. Растворимость. Теплота растворения.
- •45.Идеальные растворы. Закон Рауля. Закон Генри. Зависимость растворимости от температуры.
- •46. Диаграмма состояния раствора. Кипение жидких растворов.
- •48. Фазовые переходы первого и второго рода. Кристаллизация и плавление. Сублимация. Фазовые диаграммы. Полиморфизм.
- •49.Симметрия твердых тел. Кристаллические решетки. Примитивная решетка. Элементы симметрии решетки. Обозначения атомных плоскостей и направлений.
- •50.Теплоёмкость твёрдых тел. Физические процессы в кристаллах при деформациях. Дислокации.
16.Броуновское движение.Вращательное броуновское движение
Достаточно мелкие частицы, взвешенные в жидкости, при наблюдении под микроскопом представляются находящимися в непрерывном дрожании. Это дрожание с течением времени не изменяется и продолжается сколь угодно долго. Оно наблюдается в жидких включениях ископаемых минералов, образовавшихся многие , тысячелетия тому назад. Это дрожащее движение называется броуновским. Сущность этого движения в следующем. Частицы вместе
с молекулами жидкости образуют единую статистическую систему. В соответствии с теоремой о равнораспределении энергии по степени свободы на каждую степень свободы броуновской частицы должна приходиться энергия 1/2кТ-
Энергия 3/2кТ, приходящаяся на три поступательные степени свободы частицы, приводит к движению ее центра
масс, которое и наблюдается под микроскопом в виде дрожания. Если броуновская частица достаточно жестка и
ведет себя как твердое тело, то еще 3/2кТ энергии приходится на ее вращательные степени свободы. Поэтому при своем дрожащем движении она испытывает также и постоянные изменения ориентировки в пространстве.
Вращательное броуновское движение проще наблюдать на других объектах, а не на частицах, взвешенных в воде.
Поэтому, говоря о броуновском движении частиц, взвешенных в воде, имеют в виду дрожание центра масс частиц.
Вращательное броуновское движение трудно количественно исследовать на частицах, взвешенных в жидкости. Проще это сделать с помощью небольшого легкого зеркала, подвешенного на упругой нити. Вследствие взаимодействия с молекулами воздуха установится статистическое равновесие и на каждую степень свободы зеркала
должна приходиться энергия к Т/2. Поэтому зеркало будет испытывать крутильные колебания вокруг оси, совпадающей с вертикальной нитью, на которой оно подвешено. Если поверхность зеркала освещается лучом света, то отраженный луч сильно смещается даже при весьма малых поворотах зеркала. Поэтому даже небольшие крутильные колебания можно заметить и измерить.
17 Степени свободы молекул. Теорема о равнораспределении энергии по степеням свободы. Внутренняя энергия идеального газа.
Число степеней свободы Таким образом, для вычисления внутренней энергии идеального газа необходимо знать число степеней свободы молекул, составляющих газ. Числом степеней свободы материального тела (в том числе и молекулы) называется минимальное число независимых переменных, с помощью которых можно задать положение тела в пространстве. Например, у материальной точки – 3 степени свободы, а у абсолютно твердого тела несимметричной формы – 6 степеней свободы. В общем случае у J-атомной молекулы 3J степеней свободы. При этом, 3 степени свободы – соответствуют поступательным движениям молекулы; 2 (для линейной (вытянутой в линию) молекулы) или 3 (для нелинейной молекулы) степени свободы соответствуют вращательным движениям молекулы. Оставшиеся степени свободы являются степенями свободы колебательных движений атомов в молекуле. Для линейной J-атомной молекулы можно записать
Для нелинейной J-атомной молекулы можно записать .