- •«Тюменский государственный нефтегазовый университет»
- •Физика, часть 2
- •1.Электростатика
- •1.1.Электрические заряды и электрическое поле. Принцип суперпозиций полей
- •1.2.Понятие о плотности заряда
- •1.3.Применение принципа суперпозиции к расчету электростатических полей. Электростатическое поле на оси заряженного кольца
- •Подставим выражение (1.14) в формулу (1.13) и вынесем за знак интеграла постоянные величины, получим:
- •1.4.Геометрическое описание электрического поля. Поток вектора напряжённости
- •1.6.Теорема Остроградского-Гаусса
- •1.7. Применение теоремы Остроградского-Гаусса к расчёту электростатических полей
- •2. Поле двух бесконечных параллельных плоскостей, заряженных разноимённо.
- •3.Поле бесконечного равномерно заряженного по поверхности цилиндра
- •4.Поле равномерно заряженной по поверхности сферы
- •1.8. Работа сил электростатического поля. Потенциал
- •Подставим выражения (1.47) и (1.48) в формулу (1.46), получим:
- •1.9. Циркуляция вектора напряженности электростатического поля
- •1. 10. Связь между напряженностью электростатического поля и потенциалом
- •1.11. Вычисление потенциала по напряженности поля
- •2.Электрическое поле в веществе
- •2.1.Электрическое поле в диэлектриках. Диполь и дипольный момент. Поляризованность
- •Внутреннее электрическое поле в диэлектрике (микрополе) достигает величины Евнутр.1011в/м. Внешние поляЕвнеш..107в/м.
- •Поляризованность диэлектрика определится выражением:
- •Безразмерная величина показывает, во сколько раз напряженность поля в диэлектрике меньше, чем в вакууме. Она называетсяотносительной диэлектрической проницаемостью вещества.
- •2.2.Виды диэлектриков и механизм поляризации
- •2.3. Сегнетоэлектрики и их свойства
- •2.4. Пьезоэлектрический эффект
- •2.5. Вектор электрического смещения. Теорема Гаусса для электрического поля в диэлектрике
- •2.5. Проводники в электрическом поле
- •2.6. Электроемкость уединенного проводника. Конденсаторы.
- •2.6. Параллельное и последовательное соединение конденсаторов
- •2.7. Энергия электрического поля
- •3. Постоянный электрический ток
- •3.1.Характеристики электрического тока
- •3.2.Законы Ома и Джоуля-Ленца для однородного проводника
- •Разность потенциалов на концах цилиндра равна
- •Сопротивление цилиндра выражается формулой
- •3.3.Сторонние силы. Э.Д.С. Закон Ома для неоднородного участка цепи
- •Второй интеграл равен разности потенциаловна концах участка:
- •Это выражение называется законом Ома для неоднородного участка цепи.
- •3.4. Правила Кирхгофа
- •3.5. Классическая электронная теория металлов
- •Вывод закона Ома на основе электронной теории
- •Вывод закона Джоуля-Ленца на основе электронной теории
- •Вывод закона Видемана-Франца на основе электронной теории
- •3.6. Достоинства и затруднения классической электронной теории металлов Классическая электронная теория металлов (как и любая другая теория) имеет свои достоинства и недостатки.
- •3.7. Работа выхода электронов из метала. Термоэлектронная эмиссия
- •4. Магнитное поле в вакууме
- •4.1. Магнитная индукция. Закон Ампера.
- •4.2. Магнитное поле в вакууме. Закон Био-Савара - Лапласа.
- •4.3. Магнитное поле прямолинейного проводника с током
- •4.4. Магнитное поле кругового тока
- •4.5. Магнитный момент витка с током
- •4.6. Магнитное поле движущегося заряда
- •4.7. Вихревой характер магнитного поля. Циркуляция вектора магнитной индукции. Закон полного тока
- •Из рисунка следует, что
- •4.8. Применение закона полного тока. Магнитное поле соленоида и тороида
- •Подставляя (4.43) в (4.42) и производя сокращения, получим: . (4.44)
- •4.9. Сила Лоренца
- •4.10. Движение заряженных частиц в магнитном поле
- •Период обращения частицы по окружности равен:
- •4.11. Эффект Холла
- •4.12. Механическая работа в магнитном поле
- •4.14. Контур с током в однородном магнитном поле
- •4.15. Контур с током в неоднородном магнитном поле
- •5. Магнитное поле в веществе
- •5.1. Намагничивание вещества. Вектор намагниченности
- •5.2. Закон полного тока для магнитного поля в веществе
- •5.3. Магнитные моменты электронов и атомов
- •Движущийся по орбите электрон обладает моментом импульса:
- •5.4. Влияние магнитного поля на орбитальное движение электронов. Объяснение диамагнетизма
- •5.5. Парамагнетизм
- •5.6. Классификация магнетиков
- •5.7. Ферромагнетики и их свойства
- •5.8. Доменная структура и механизм намагничивания ферромагнетиков
- •5.9. Антиферромагнетизм. Ферримагнетизм. Ферриты
- •6. Электромагнитная индукция
- •6.1. Закон электромагнитной индукции. Правило Ленца.
- •6.2. Природа электромагнитной индукции
- •6.3. Токи Фуко
- •. (6.11)
- •6.4. Явление самоиндукции. Э.Д.С. Самоиндукции. Индуктивность
- •6.5. Явление взаимной индукции. Взаимная индуктивность. Трансформаторы
- •6.6. Токи при размыканиии и замыкании цепи
- •Задача об исчезновении тока при размыкании цепи
- •Задача об установлении тока при замыкании цепи
- •6.6. Энергия магнитного поля. Объёмная плотность энергии
6.2. Природа электромагнитной индукции
Выясним физические причины, которые приводят к возникновению э.д.с. индукции. Рассмотрим два случая.
Контур движется в постоянном магнитном поле (магнитный поток изменяется за счет движения контура).
Контур покоится в магнитном поле, магнитное поле изменяется во времени (магнитный поток изменяется за счет изменения поля).
1.Возьмем металлический контур с подвижной перемычкой длиной (рис. 6.1). Пусть контур находится в однородном магнитном поле, вектор магнитной индукции перпендикулярен плоскости контура и направлен за плоскость чертежа.
Начнем двигать перемычку со скоростью . С такой же скоростью будут перемещаться относительно поля и носители заряда – электроны. На электроны будет действовать сила Лоренца (рис. 6.2)
. (6.4)
Под действием силы Лоренца электроны будут перемещаться по перемычке вниз (рис.6.2). Перераспределившиеся заряды создадут электрическое поле, в контуре возникнет ток. Сила Лоренца играет в этом случае роль сторонней силы, разделяющей электрические заряды.
Напряженность поля сторонних сил будет равна
. (6.5)
Вектор направлен противоположно силе Лоренца, его модуль равен.
Э.д.с., действующая в контуре, (по определению) равна циркуляции вектора напряженности поля сторонних сил:
. (6.6)
Для нахождения циркуляции вектора выберем направление обхода контура так, чтобы нормаль к контуру была параллельна вектору(). Так как сторонние силы действуют только на участке BC, то
. (6.7)
Здесь - длина перемычки. Произведение скорости движения перемычки на ее длину равно увеличению площади контура в единицу времени:
. (6.8)
и . (6.9)
Нетрудно убедиться, что подстановка выражения (6.9) в формулу (6.7) приводит к закону электромагнитной индукции Фарадея-Максвелла (6.1).
Таким образом, физической причиной, приводящей к возникновению э.д.с. индукции при движении контура в постоянном магнитном поле, является действие на заряды силы Лоренца.
2.Пусть контур покоится в магнитном поле, магнитное поле изменяется во времени. Какова природа сторонних сил в этом случае?
Это не может быть сила Лоренца, так как на неподвижные заряды сила Лоренца не действует.
Согласно Максвеллу, изменяющееся во времени магнитное поле порождает вихревое электрическое поле. Вихревое электрическое поле возникает в пространстве независимо от наличия проводящего контура. Если проводящий контур имеется, то под действием электрического поля носители заряда приходят в движение: возникает индукционный ток. Э.д.с. индукции в этом случае
, (6.10)
где - напряженность индуцированного вихревого электрического поля.
6.3. Токи Фуко
Вихревые токи или токи Фуко – индукционные токи, возникающие в толще массивных проводников при изменении в них магнитного потока (замкнутая цепь индукционного тока образуется внутри проводника). Индукционный ток определится формулой: