- •«Тюменский государственный нефтегазовый университет»
- •Физика, часть 2
- •1.Электростатика
- •1.1.Электрические заряды и электрическое поле. Принцип суперпозиций полей
- •1.2.Понятие о плотности заряда
- •1.3.Применение принципа суперпозиции к расчету электростатических полей. Электростатическое поле на оси заряженного кольца
- •Подставим выражение (1.14) в формулу (1.13) и вынесем за знак интеграла постоянные величины, получим:
- •1.4.Геометрическое описание электрического поля. Поток вектора напряжённости
- •1.6.Теорема Остроградского-Гаусса
- •1.7. Применение теоремы Остроградского-Гаусса к расчёту электростатических полей
- •2. Поле двух бесконечных параллельных плоскостей, заряженных разноимённо.
- •3.Поле бесконечного равномерно заряженного по поверхности цилиндра
- •4.Поле равномерно заряженной по поверхности сферы
- •1.8. Работа сил электростатического поля. Потенциал
- •Подставим выражения (1.47) и (1.48) в формулу (1.46), получим:
- •1.9. Циркуляция вектора напряженности электростатического поля
- •1. 10. Связь между напряженностью электростатического поля и потенциалом
- •1.11. Вычисление потенциала по напряженности поля
- •2.Электрическое поле в веществе
- •2.1.Электрическое поле в диэлектриках. Диполь и дипольный момент. Поляризованность
- •Внутреннее электрическое поле в диэлектрике (микрополе) достигает величины Евнутр.1011в/м. Внешние поляЕвнеш..107в/м.
- •Поляризованность диэлектрика определится выражением:
- •Безразмерная величина показывает, во сколько раз напряженность поля в диэлектрике меньше, чем в вакууме. Она называетсяотносительной диэлектрической проницаемостью вещества.
- •2.2.Виды диэлектриков и механизм поляризации
- •2.3. Сегнетоэлектрики и их свойства
- •2.4. Пьезоэлектрический эффект
- •2.5. Вектор электрического смещения. Теорема Гаусса для электрического поля в диэлектрике
- •2.5. Проводники в электрическом поле
- •2.6. Электроемкость уединенного проводника. Конденсаторы.
- •2.6. Параллельное и последовательное соединение конденсаторов
- •2.7. Энергия электрического поля
- •3. Постоянный электрический ток
- •3.1.Характеристики электрического тока
- •3.2.Законы Ома и Джоуля-Ленца для однородного проводника
- •Разность потенциалов на концах цилиндра равна
- •Сопротивление цилиндра выражается формулой
- •3.3.Сторонние силы. Э.Д.С. Закон Ома для неоднородного участка цепи
- •Второй интеграл равен разности потенциаловна концах участка:
- •Это выражение называется законом Ома для неоднородного участка цепи.
- •3.4. Правила Кирхгофа
- •3.5. Классическая электронная теория металлов
- •Вывод закона Ома на основе электронной теории
- •Вывод закона Джоуля-Ленца на основе электронной теории
- •Вывод закона Видемана-Франца на основе электронной теории
- •3.6. Достоинства и затруднения классической электронной теории металлов Классическая электронная теория металлов (как и любая другая теория) имеет свои достоинства и недостатки.
- •3.7. Работа выхода электронов из метала. Термоэлектронная эмиссия
- •4. Магнитное поле в вакууме
- •4.1. Магнитная индукция. Закон Ампера.
- •4.2. Магнитное поле в вакууме. Закон Био-Савара - Лапласа.
- •4.3. Магнитное поле прямолинейного проводника с током
- •4.4. Магнитное поле кругового тока
- •4.5. Магнитный момент витка с током
- •4.6. Магнитное поле движущегося заряда
- •4.7. Вихревой характер магнитного поля. Циркуляция вектора магнитной индукции. Закон полного тока
- •Из рисунка следует, что
- •4.8. Применение закона полного тока. Магнитное поле соленоида и тороида
- •Подставляя (4.43) в (4.42) и производя сокращения, получим: . (4.44)
- •4.9. Сила Лоренца
- •4.10. Движение заряженных частиц в магнитном поле
- •Период обращения частицы по окружности равен:
- •4.11. Эффект Холла
- •4.12. Механическая работа в магнитном поле
- •4.14. Контур с током в однородном магнитном поле
- •4.15. Контур с током в неоднородном магнитном поле
- •5. Магнитное поле в веществе
- •5.1. Намагничивание вещества. Вектор намагниченности
- •5.2. Закон полного тока для магнитного поля в веществе
- •5.3. Магнитные моменты электронов и атомов
- •Движущийся по орбите электрон обладает моментом импульса:
- •5.4. Влияние магнитного поля на орбитальное движение электронов. Объяснение диамагнетизма
- •5.5. Парамагнетизм
- •5.6. Классификация магнетиков
- •5.7. Ферромагнетики и их свойства
- •5.8. Доменная структура и механизм намагничивания ферромагнетиков
- •5.9. Антиферромагнетизм. Ферримагнетизм. Ферриты
- •6. Электромагнитная индукция
- •6.1. Закон электромагнитной индукции. Правило Ленца.
- •6.2. Природа электромагнитной индукции
- •6.3. Токи Фуко
- •. (6.11)
- •6.4. Явление самоиндукции. Э.Д.С. Самоиндукции. Индуктивность
- •6.5. Явление взаимной индукции. Взаимная индуктивность. Трансформаторы
- •6.6. Токи при размыканиии и замыкании цепи
- •Задача об исчезновении тока при размыкании цепи
- •Задача об установлении тока при замыкании цепи
- •6.6. Энергия магнитного поля. Объёмная плотность энергии
4.6. Магнитное поле движущегося заряда
Магнитное поле тока является результатом наложения магнитных полей всех движущихся в проводнике зарядов. Ток в проводнике обусловлен упорядоченным движением заряженных частиц (дрейфом). Обозначим - среднюю скорость их дрейфа.
Возьмем элемент длины проводника . Обозначим - число заряженных частиц, движущихся в элементе ,q - заряд каждой частицы, - среднюю скорость их дрейфа. Тогда
. (4.33)
Подставим это выражение в закон Био-Савара–Лапласа
,
получим:
. (4.34)
В этом выражении - радиус-вектор заряженной частицы.
Все зарядов движутся упорядоченно в одном направлении и с одинаковой скоростью. Поэтому магнитная индукция поля, создаваемого каждым из этих зарядов, будет равна
. (4.35)
Формула (4.35) справедлива для магнитной индукции поля заряженной частицы, движущейся произвольно со скоростью <<. Необходимо отметить, что магнитное поле отдельного движущегося заряда является переменным, так как радиус-вектор изменяется с течением времени и по направлению и по модулю.
4.7. Вихревой характер магнитного поля. Циркуляция вектора магнитной индукции. Закон полного тока
Магнитные поля (так же, как и электрические) можно изображать графически с помощью линий магнитной индукции. Они проводятся следующим образом: касательная к линии в каждой точке указывает направление вектора; густота линий такова, что их число, пересекающее перпендикулярную к ним единичную площадку, равно модулю вектора(рис. 4.8).
На рис. 4.9 в качестве примера приведено графическое изображение магнитного поля прямого тока. Линии магнитной индукции поля прямого тока представляют собой систему концентрических окружностей, охватывающих проводник. Густота линий убывает обратно пропорционально расстоянию от проводника.
Отметим следующую особенность магнитных полей: линии индукции магнитного поля всегда замкнуты, они не имеют ни начала, ни конца.
Векторные поля, обладающие непрерывными линиями, называются вихревыми или соленоидальными. Следовательно, магнитное поле относится к вихревым или соленоидальным полям.
Для сравнения: электростатическое поле вихревым не является, так как линии вектора разомкнуты: они начинаются и заканчиваются на зарядах. Электростатическое поле является потенциальным.
Введём понятие циркуляции вектора магнитной индукции.
Циркуляцией векторапо заданному замкнутому контуру называется интеграл вида:
Здесь - скалярное произведение векторови;- элемент длины контура. Интеграл берется по замкнутому контуруL, направление обхода контура должно быть задано.
Скалярное произведение
, (4.36)
где α - угол между векторами и,- проекция векторана направление.
Выясним, чему равна циркуляция вектора магнитной индукции. Рассмотрим магнитное поле, создаваемое бесконечным линейным током. Линии вектора в этом случае - концентрические окружности (рис. 4.9), магнитная индукция выражается формулой:
. (4.37)
Вплоскости, перпендикулярной прямому току, выберем произвольный контур, охватывающий ток (рис. 4.10). Выберем направление обхода контура так, чтобы оно было связано с направлением тока правилом правого винта. Найдем циркуляцию векторавдоль этого контура.