fisika_samrab
.pdf5. По формуле (8) рассчитать радиус кривизны линзы R . Определить среднее значение радиуса кривизны линзы
Rср = (R1 + R2 + R3 ) / 3 .
Определить среднюю абсолютную ∆Rср = (∆R1 + ∆R2 + ∆R3 ) / 3 и относительную ∆Rср / R ошибки результатов измерения.
Результаты занести в таблицу 2 .
n |
Радиусы |
R , м |
|
|
||
∆R = |
Rср R |
, м |
||||
|
колец для |
|
|
|
|
|
|
расчета R |
|
|
|
|
|
1 |
r1 |
, r3 |
R1 = |
∆R1 = |
||
2 |
r2 |
, r4 |
R2 = |
∆R2 = |
||
3 |
r3 |
, r5 |
R3 = |
∆R3 = |
||
|
|
|
Rср = |
∆Rср = |
||
Таблица 2
Записать относительную ошибку измерений ∆Rср / R . Записать результат измерения радиуса кривизны линзы
R = Rср ± ∆Rср .
Примечание. Цену деления микрошкалы и длину волны света λ узнать у преподавателя (лаборанта).
Контрольные вопросы
1.Сформулируйте условия максимумов и минимумов света при интерференции когерентных лучей .
2.Что будет наблюдаться в центре интерференционной картины, если наблюдение проводить в проходящем свете?
3.Почему интерференционная картина исчезает при увеличении расстояния между линзой и пластинкой?
- 10 -
Лабораторная работа 45
Определение длины волны с помощью дифракционной решетки
В конце ХІХ века было установлено, что видимый свет является частным случаем электромагнитных волн. Различные виды этих волн отличаются друг от друга только длиной волны. Длина электромагнитных волн, излучаемых атомами светящегося тела и действующих на наш глаз, находится в пределах 0,8-0,4 микрона (1 микрон - 10 6 метра).
Явлениями, подтверждающими волновую природу света, являются интерференция, дифракция и поляризация.
Интерференция волн заключается в том, что при взаимном наложении волн может произойти усиление и ослабление колебаний. Для образования интерференционной картины необходимо, чтобы две системы волн были согласованными, т.е. при одинаковой длине волны они выходили бы из центров колебаний в одинаковых фазах, или, если они при возникновении были сдвинуты по фазе, то сдвиг фаз со временем не должен меняться. Такие волны называются когерентными.
Для того, чтобы узнать, в каких фазах встретятся в данной точке S интерферирующие волны, нужно учесть разность хода этих волн.
M |
r1 |
S |
|
|
|
r2
N ∆
Рис. 1
Обозначим r1 - расстояние от первого источника М , r2 - расстояние от второго источника N до точки S (рис.1).
Величина ∆ = r1 – r2 называется разностью хода волн. Если источники колеблются в одинаковых фазах, то при разности хода, равной четному числу полуволн, в точку S волны будут приходить в одинаковых фазах и при сложении возникнет усиление колебания. Если же разность хода равна нечетному числу полуволн, то в этой точке волны сойдутся в противоположных фазах и в ней произойдет ослабление колебаний. Таким образом, два световых пучка складываясь, могут или усиливать, или гасить друг друга.
- 11 -
Явление дифракции состоит в отклонении лучей от прямолинейного направления вблизи непрозрачных препятствий.
Дифракционной решеткой называется стеклянная пластинка, на которой с помощью делительной машины нанесены царапины. Царапины рассеивают свет и, следовательно, являются непрозрачной частью пластины.
Сумма длин непрозрачного а и прозрачного b промежутков называется периодом или постоянной дифракционной решетки d .
d = a + b
Пусть на дифракционную решетку падает плоская световая волна так, что еѐ лучи перпендикулярны плоскости решетки (рис. 2).
S Л |
S 0 |
S ПР |
Рис. 2
В результате дифракции лучи за щелями будут распространяться в различных направлениях. Если на пути дифрагированных лучей поставить собирательную линзу, то в фокальной плоскости ее получится ряд светлых полос – максимумов S , разделенных темными промежутками.
Выясним, какому условию должны удовлетворять направления лучей, дающих при интерференции светлую полосу. На основании утверждения, носящего принципа таутохронизма, параллельные лучи, сведенные линзой в точке S , имеют разность фаз, какую они имели до линзы в любой плоскости, перпендикулярной к этим лучам.
Таким образом, лучи, перпендикулярные плоскости решетки, содержащей фронт волны (для них φ = 0), сводятся в точке S0 в одинаковых фазах и дают максимум освещенности нулевого номера (порядка). Проведем от щели плоскость AС , перпендикулярную к лучам, рассеянным дифракционной решеткой, эта плоскость AС наклонена к решетке под углом φ (см. рис. 3).
- 12 -
Рис. 3
Если cответствующие лучи, выходящие из точек решетки, находящиеся друг от друга на расстоянии ее периода (a + b) имеют до АС раз-
ность хода ВС = 2k , то на АС они имеют одинаковые фазы и, будучи
2
связаны в полосу S, по принципу таутохронизма, усилят друг друга. Итак, условия
ВC = 2k или (a + b)sinφ = kλ
2
определяют светлую полосу – максимум n порядка. Откуда можно записать
λ = |
(a b) sin |
= d sin φ /kn . |
(1) |
|
k |
||||
|
|
|
(a+b) = d – постоянная решетки.
Описание прибора
Спектроскоп состоит из круглого столика Т с градусными делениями, на котором размещены: дифракционная решетка ДР , осветительная (коллиматорная труба К ) и зрительная труба ЗP (рис. 4).
Коллиматор, имеющий щель, обращенную к источнику света I , неподвижен, зрительная труба вращается вокруг дифракционной решетки.
Положение трубы ЗP фиксируется по диску столика и круговому нониусу с точностью до минуты.
Пучок света от источника падает через щель в коллиматор и, так как щель находится в фокусе двояковыпуклой линзы О1 , выходит из трубы параллельным пучком на дифракционную решетку. Дифрагированные лучи собираются линзой О3 зрительной трубы в полосы, а другая линза О4 ближняя к глазу, является лупой, через которую и рассматривается дифракционная картина.
- 13 -
Рис. 4
Ход работы
1.Освещают щель коллиматора монохроматическим светом и наводят зрительную трубу на дифракционную решетку. Убеждаются в исправности прибора; при небольшом смещении трубы влево и вправо – должны быть отчетливо видны несколько светлых полос (хотя бы до 3 - 4 порядка).
2.Поворотом зрительной трубы наводят нить окуляра поочередно на максимумы первого порядка, расположенные справа и слева от максимума нулевого порядка. Заносят в таблицу, измеренные с точностью до
минуты, значения углов, соответствующие левому максимуму S1Л и правому максимуму S1ПР .
Таким же образом определяют соответствующие углы для левых и правых
максимумов второго (S2Л , S2ПР) и третьего (S3Л , S3ПР) порядков.
3. |
Подсчитывают абсолютные значения углов поворота трубы от |
|
нормального к решетке положения по формуле |
||
|
φk = | SkПР – |
SkЛ | / 2 , где k = 1 , 2 , 3 . |
4. |
Подсчитывают по |
формуле (1) длину волны источника света для |
максимума каждого порядка.
- 14 -
Таблица наблюдений и расчет
k = 1 |
k = 2 |
k = 3 |
|
|
|
S1Л = |
S2Л = |
S3Л = |
S1ПР = |
S2ПР = |
S3ПР = |
φ1 = |
φ2 = |
φ3 = |
sin φ1 = |
sin φ2 = |
sin φ3 = |
λ1 = |
λ2 = |
λ3 = |
|
|
|
∆λ1 = |
∆λ2 = |
∆λ3 = |
|
|
|
Расчет делают по формулам:
λср = (λ1+ λ2 + λ3) / 3 ; ∆λk = | λkср – λk | ; ∆λ ср = (∆λ1 + ∆λ2+ ∆λ3) / 3 , где k = 1, 2, 3 .
Вычисляют относительную ошибку измерения длины волны ελ = ± ∆λ ср / λ ср ∙100% и величину длины волны λ = λ ср ± ∆λ ср .
Контрольные вопросы
1.Какие волны называются когерентными?
2.Что называется дифракцией и интерференцией света?
3.В каком направлении за дифракционной решеткой наблюдается максимум?
- 15 -
Лабораторная работа 46
Измерение показателя преломления стеклянной пластинки с помощью микроскопа
Конструкция оптического микроскопа.
Несмотря на разнообразие моделей, большинство оптических микроскопов состоят из похожих типовых деталей:
Окуляр. Та часть оптической системы, которая непосредственно связана с глазами наблюдателя. В простейшем случае объектив состоит из одной линзы.
Тубус. Деталь, обеспечивающая нужное взаиморасположение оптики окуляра и объектива.
Объектив. Едва ли не самая важная часть микроскопа, обеспечивающая основное увеличение.
Крепление, удерживающее все детали конструкции в нужном положении.
Предметный столик, на котором размещают исследуемые образцы. Это либо тонкие срезы на предметных стеклах - для микроскопов, работающих в «проходящем свете», либо объемные объекты для микроскопов «отраженного света».
Крепления, которыми предметные стекла фиксируются на предметном столике.
Диафрагма. В основном в микроскопах применяют так называемые «ирисовые» диафрагмы, названные так потому, что содержат лепестки, подобные лепесткам цветка ириса. Сдвигая или раздвигая лепестки, можно плавно регулировать силу светового потока, поступающего на исследуемый образец.
Винт грубой настройки фокусировки. Позволяет, изменяя расстояние от объектива до исследуемого образца, добиваться наиболее четкого изображения
Винт точной фокусировки. То же самое, только с меньшим шагом и меньшим «ходом» резьбы для максимально точной регулировки
Осветитель. Очень часто используется обыкновенное зеркало, позволяющее направлять на исследуемый образец дневной свет. В настоящее время часто применяют специальные галогенные лампы, имеющие спектр, близкий к естественному белому свету и не вызывающие грубых искажений цвета.
Основание. Обычно выполняется достаточно массивным, из металлического литья, для обеспечения устойчивости микроскопа во время работы.
-16 -
При наблюдении предмета сквозь слой воды или стеклянную пластинку объект всегда кажется расположенным ближе к наблюдателю, чем в действительности. Это кажущееся приближение связано с преломлением света на границе пластинки с воздухом и зависит как от толщины, так и от ее показателя преломления. Измеряя толщину пластинки с помощью микрометра, а кажущееся смещение предмета при наблюдении сквозь пластинку с помощью микроскопа, тубус которого снабжен микрометрическим винтом, можно определить показатель преломления пластинки.
Пусть на столике микроскопа лежит плоскопараллельная стеклянная пластинка толщины d , микроскоп сфокусирован на метки или пылинки, находящиеся на ее верхней стороне. Для того, чтобы увидеть в микроскоп пылинки, находящиеся на нижней стороне пластинки, его тубус необходимо переместить на некоторое расстояние x (рис.1). Вследствие преломления лучей x < d .
|
|
x |
α |
|
|
B |
C |
|
α |
α |
|
β |
|
|
|
А' |
d |
|
a |
|
β |
|
|
|
A |
|
Рис. 1
Существует связь между толщиной исследуемой стеклянной пластинки, высотой кажущегося подъема предмета (подъема тубуса микроскопа) и показателя преломления стекла. Для установки этой связи рассмотрим ход лучей от точки А (рис. 1) через стеклянную пластинку. При этом будем предполагать, что глаз находится на той нормали к плоскостям пластинки, которая проходит через точку А , и луч АВ составляет с нормалью малый угол β .
На границе двух сред луч АВ претерпевает преломление и на выходе из пластинки в воздух составляет с нормалью к поверхности угол, равный
α , который связан с углом |
через показатель преломления n , т.е. |
|||
n |
sin |
; |
(1) |
|
sin |
||||
|
|
|
||
- 17 -
Наблюдателю кажется, что рассматриваемый луч исходит не из точки А , а из точки А' , приподнятой на высоту а , равную АА' . Рассматривая треугольники АВС и А'ВС , можно написать, что
ВС = d·tg ;
ВС = (d – а) tg |
или |
||||||||
d·tg = (d – а) tg , откуда |
|||||||||
|
d |
|
tga |
= n ; |
x = d a ; |
||||
|
d a |
tg |
|||||||
|
|
|
|
|
|
||||
n = |
|
d |
|
= |
|
d |
. |
(2) |
|
|
|
d |
a |
|
x |
|
|||
Измеряя толщину пластинки d и перемещение тубуса микроскопа при перефокусировке его с верхней стороны пластинки на нижнюю, можно, по формуле (2) определить показатель преломления n.
Ход работы
Назовем винт грубой настройки фокусировки – винтом А , а винт точной настройки фокусировки – винтом В .
На обеих поверхностях стеклянной пластинки нанесены царапины.
1.Измеряют микрометром несколько раз толщину d пластинки и находят среднее значение.
2.Помещают пластинку на предметный столик так, чтобы пересечение царапин оказалось в центре поля зрения микроскопа. Тубус микроскопа должен быть поднят винтом А над предметным столиком так, чтобы расстояние между объективом и пластинкой было не меньше одного - двух сантиметров.
3.Микрометрическим винтом В опускают тубус в нижнее положение, а затем винтом А опускают его так, чтобы приблизить объектив к пластинке на 1-2 мм.
4.Вращая винт А , медленно поднимают тубус, наблюдая через окуляр за появлением в поле зрения микроскопа царапины, нанесенной на нижней стороне пластинки. Наводят микроскоп на четкое изображение этой царапины при помощи винтов А и В , записывают отсчет по микрометрическому винту. Измерения проводят не менее 3 раз и находят среднее значение отсчета.
5.Поднимая тубус микроскопа микрометрическим винтом В и отсчитывая при этом число полных оборотов его, наводят микроскоп на четкое изображение верхней царапины. Записывают число оборотов винта и
-18 -
отсчет по микрометрическому винту. Наводку повторяют несколько раз, определяют средний отсчет.
6.Определяют “кажущуюся” толщину x пластинки как разность отсчетов по микрометрическому винту, произведенных в п.п. 4 и 5 (цена деления на барабанчике винта равна 0,002 мм).
7.По формуле (2) определяют показатель преломления n вещества пластинки.
8.Определяют ошибку измерения
n d x , n d x
где d – точность микрометра,
x – цена деления барабанчика.
Контрольные вопросы
1.Сформулируйте закон отражения света.
2.Сформулируйте закон преломления света.
3.Каков физический смысл показателя преломления вещества?
- 19 -