- •1. ОСНОВНЫЕ ФИЗИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ЖИДКОСТЕЙ
- •1.1. Плотность
- •1.2. Вязкость жидкостей
- •2. ОСНОВНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ТЕЧЕНИЯ ЖИДКОСТИ
- •2.1. Средняя скорость течения и расход
- •2.2. Режимы течения
- •3. ОСНОВНЫЕ УРАВНЕНИЯ ДВИЖЕНИЯ ЖИДКОСТИ
- •3.1. Уравнение неразрывности
- •3.2. Уравнение энергии (уравнение Бернулли)
- •4. ГИДРАВЛИЧЕСКИЕ СОПРОТИВЛЕНИЯ
- •4.1. Общие формулы для вычисления потерь давления
- •4.2. Шероховатость труб
- •4.3. Законы сопротивления
- •4.4. Местные сопротивления
- •5. ОСНОВНЫЕ ПРИНЦИПЫ РАСЧЕТА СЛОЖНЫХ ТРУБОПРОВОДОВ
- •5.1. Общая характеристика трубопроводов
- •5.2. Простой трубопровод постоянного сечения
- •5.3. Последовательное соединение простых трубопроводов
- •6.4. Параллельное соединение трубопроводов
- •5.5. Разветвленный трубопровод
- •5.6. Сложный трубопровод с раздачей жидкости ответвлениями
- •5.7. Указания к выполнению курсовой работы
- •Приложение
- •Литература
потери удельной энергии ∆Еm, связанные с ними потери давления
∆р = ρ∆Еm, и напора ∆Н = ∆Еm/g= ∆Р/ρg. Потери давления ∆ р определяются потерями энергии, приходящимися на единицу объема
жидкости, и имеют размерность Н/м2 = Дж/м3. Потери напора определяются потерями энергии, приходящимися на единицу веса жидкости, и имеют размерность Дж/Н = м. Таким образом, уравнение Бернулли для реальной жидкости записывается в виде
|
|
|
u 2 |
|
|
|
p |
|
|
|
|
|
|
u 2 |
|
|
p |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
α |
|
|
1 |
|
+ |
|
|
1 |
+ gz |
= α |
2 |
|
2 |
|
|
+ |
2 |
|
+ gz |
2 |
|
+ ∆E , |
|
|||||||||||
|
|
2 |
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
ρ |
|
|
||||||||||||||||||||
|
1 |
|
|
|
|
|
|
ρ |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
m |
|
|||||||||||
|
ρu |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ρu |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
α |
|
1 |
|
|
+ р+ρgz = α |
2 |
|
|
|
2 |
|
+ р |
+ρgz |
2 |
+ ∆р, |
(4) |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||
1 |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
u |
2 |
|
|
|
p |
|
|
|
|
|
|
|
u |
2 |
|
|
|
p |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
α |
|
1 |
|
+ |
1 |
+ z |
= α |
2 |
2 |
|
|
+ |
|
2 |
+ z |
2 |
+ ∆H . |
|
|||||||||||||||
|
|
ρg |
2g |
ρg |
|
|||||||||||||||||||||||||||||
|
|
1 |
|
2g |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Для реальных жидкостей в уравнение Бернулли вводится также коэффициент Кариолиса α, учитывающий неравномерность распределения скорости жидкости в поперечном сечении трубы. В расчетах для ламинарного течения жидкости принимается α = 2, для турбулентного − α = 1.
Для горизонтальных участков труб (z1 = z2) постоянного сечения (u1 = u2) потери давления или напора равны соответственно разности статических давлений или напоров в рассматриваемых селениях
∆р = P1 – P2, ∆Н = H1 – H2.
4. ГИДРАВЛИЧЕСКИЕ СОПРОТИВЛЕНИЯ
4.1.Общие формулы для вычисления потерь давления
Потери давления в трубопроводах разделяются на два вида. Первый вид представляют собой потери давления на трение ∆ртр при стабилизированном движении жидкости в длинных трубах. Эти потери равномерно распределяются по всей длине трубы. Потери вто-
10
рого вида (∆рм) сосредоточены на сравнительно коротких участках трубопроводов (примерно до десяти диаметров трубы) и вызываются местными изменениями конфигурации канала. Эти сопротивления называются местными. Примерами местных сопротивлений могут служить участки резкого расширения и сужения трубопровода, места слияния и разделения потоков, различного рода трубопроводная аппаратура (вентили, клапаны, задвижки, дроссели и т.п.). Характерной особенностью движения жидкости через местные сопротивления является образование вихрей в потоке, что вызывает значительные потери энергии (давления, напора).
Потери давления на трение в круглых трубах определяются по формуле Дарси-Вейсбаха
∆ртр = λ |
l |
ρu |
2 |
|
|
|
|
, |
(5) |
||
d |
2 |
||||
|
|
|
в которой l длина рассматриваемого участка трубы, d − ее диаметр, ρ − плотность жидкости, u − средняя скорость потока, λ − коэффициент Дарси или коэффициент гидравлического трения.
Коэффициент гидравлического трения λ − величина безразмерная и численно равна потере давления на участке трубы с длиной равной диаметру (l = d), отнесенной к динамическому давлению в жидкости при l = d
λ = (ρ∆uр2тр/ 2).
Для некруглых труб в формулу Дарси-Вейсбаха (5) вместо d вводится гидравлический диаметр dr.
Потери давления на местных сопротивлениях вычисляются по формуле Вейсбаха
∆р = ζρu2 |
(6) |
м |
2 |
|
11
где ξ − коэффициент местного сопротивления, величина безразмерная и численно равная отношению потери давления на сопротивлении к динамическому давлению в потоке.
ζ = ∆рм(ρu2 2)
Коэффициент гидравлического трения λ зависит от числа Рейнольдса и шероховатости трубы. Эта зависимость называется законом сопротивления. Для некруглых труб он может также зависеть от формы сечения трубы.
Коэффициенты местных сопротивлений ξ зависят от числа Рейнольдса только при ламинарном режиме течения, который редко реализуется в технических трубопроводах. При турбулентном движении ξ считается зависящим только от вида и конструктивного исполнения местного сопротивления.
Значения коэффициентов сопротивления, как правило, определяются опытным путем и в обобщенном виде содержатся в справочниках в виде эмпирических формул, таблиц, графиков.
4.2. Шероховатость труб
Наличие шероховатости внутренних стенок труб приводит к тому, что при определенных режимах течения обтекание бугорков шероховатости потоком жидкости происходит с образованием на них вихрей. Как и всякое вихреобразование в потоке это приводит к повышению потерь давления в трубах. Шероховатость труб различают по форме бугорков, их размерам, расстояниям между ними. Шероховатость может быть равномерной (равномерно-зернистой) и неравномерной. Большинство технических труб имеет неравномерную шероховатость.
Равномерно-зернистая шероховатость характеризуется средней высотой ∆ бугорков на поверхности трубы. Средняя высота ∆ измеряется в миллиметрах и называется абсолютной шероховатостью. Отношение ∆ к диаметру трубы называется относительной шерохо-
ватостью ∆ = ∆/ d . Для технических расчетов труб с неравномерной шероховатостью используется понятие эквивалентной шерохо-
12
ватости, абсолютная величина Kэ которой соответствует средней высоте бугорков равномерно-зернистой шероховатости ∆, вызывающей те же потери давления, что и в реальных условиях.
В табл. 5 даны значения эквивалентной шероховатости для труб из различных материалов. В таблице под чертой приведены средние значения шероховатости Кэ.
Таблица 5 Значения Кэ для труб из различных материалов
Материал труб |
Состояние труб |
|
Кэ , мм |
||
Рукава и шланги ре- |
|
0,03 |
|
||
зиновые |
|
|
|
|
|
Тянутые из стекла и |
новые |
0,001−0,01 |
|||
0,005 |
|
||||
цветных металлов |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
новые |
0,02 −0,05 |
|||
|
0,03 |
|
|||
Стальные бесшовные |
|
|
|||
|
|
|
|
||
бывшие в употреб- |
0,15 −0,3 |
||||
|
|||||
|
0,02 |
|
|||
|
лении |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
новые |
0,03 −0,1 |
|||
|
0,05 |
|
|||
Стальные сварные |
|
|
|||
|
|
|
|
||
бывшие в употреб- |
|
0,8 −1,5 |
|||
|
|
||||
|
1,0 |
|
|||
|
лении (ржавые) |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
новые |
|
0,1 −0,2 |
||
|
0,15 |
|
|||
Стальные оцинкован- |
|
|
|||
|
|
|
|
||
ные |
бывшие в употреб- |
|
0,4 −0,7 |
|
|
|
0,5 |
|
|||
|
лении |
|
|||
|
|
|
|
|
13