-
Обработка результатов измерений
5.1. Постройте график зависимости JА = f (UА) – вольтамперную характеристику диода.
5.1.1. На миллиметровой бумаге нанесите оси координат. По оси ординат отложите значения анодного тока в масштабе 10 мм – 1 мА. По оси абсцисс отложите значения анодного напряжения в масштабе 10 мм – 10 В.
5.1.2. В предложенном масштабе нанесите на график JА = f (UА) экспериментальные точки.
5.1.3. Для каждой экспериментальной точки нанесите абсолютную приборную погрешность измерения (JА ±Δ JА; UА ±Δ UА), см. рис. 3.
5.1.4. Соедините все точки с учетом погрешностей измерения.
5.2. Постройте график зависимости JА= f (UА3/2).
5.2.1. Согласно значениям UА (табл. 2) рассчитайте значения анодного напряжения в степени три вторых UА3/2 и занесите их в табл. 2.
5.2.2. По формуле (4) рассчитайте приборную погрешность ΔUa3/2 для всех значений UА3/2 и занесите результаты в табл. 2.
5.2.3. На миллиметровой бумаге нанесите оси координат. По оси ординат отложите значения анодного тока (см. п. 5.1.1.).
По оси абсцисс отложите значения UА3/2 в масштабе 10 мм – 100 В3/2.
5.2.4. В предложенном масштабе нанесите на график Ja = f (Ua3/2) экспериментальные точки.
5.2.5. Для каждой экспериментальной точки укажите абсолютные погрешности измерения Δ JА и ΔUА3/2.
5.2.6. Через экспериментальные точки с учетом погрешностей измерения проведите прямую линию.
5.2.7. Вычислите для полученного графика угловой коэффициент (тангенс угла наклона) (см. рис. 4) по формуле
(5)
Значения JА и UА3/2 подставляются в формулу (5) в размерностях СИ (соответственно в А и В3/2).
Рис. 3 Рис. 4
5.3. По формуле (3) с учетом значения А для данной установки, используя полученный п. 5.2.7. коэффициент С, вычислите значение удельного заряда электрона .
Вычислите удельный заряд электрона по табличным значениям е = 1,6.10-19 Кл и m = 9,11.10-31 кг и сравните с экспериментально полученным значением.
-
Комплекты вопросов для защиты работы
I КОМПЛЕКТ
-
Назовите основные свойства электрического заряда.
-
В чем заключается явление термоэлектронной эмиссии?
-
Сформулируйте закон трех вторых Богуславского-Ленгмюра.
II КОМПЛЕКТ
-
Что называется напряженностью электрического поля? Чему равна напряженность электрического поля, создаваемого точечным зарядом?
-
Как определить скорость электрона, прошедшего в вакууме разность потенциалов φ?
-
Что называется вольтамперной характеристикой диода?
III КОМПЛЕКТ
-
В чем заключается свойство инвариантности электрического заряда?
-
Сформулируйте теорему Остроградского-Гаусса.
-
Как зависит анодный ток от анодного напряжения в диоде?
IV КОМПЛЕКТ
-
Какая сила действует на электрический заряд в электромагнитном поле?
-
Какова связь между напряженностью электрического поля и потенциалом?
-
Что такое пространственный (объемный) заряд и какова его роль?
V КОМПЛЕКТ
-
В чем заключается свойство квантования заряда?
-
Что называется током насыщения?
-
С чем связано нарушение закона Богуславского-Ленгмюра при малых напряжениях в диоде?
VI КОМПЛЕКТ
-
Что такое удельный заряд?
-
Что называется потенциалом электрического поля? Чему равен потенциал электрического поля, создаваемого точечным зарядом?
-
Объясните отступление от закона Богуславского-Ленгмюра при больших значениях напряжения в диоде.
Литература
1. Савельев, И.В. Курс общей физики / И.В. Савельев.-М.: Астрель; АСТ. Кн.3: Электричество и магнетизм, 2001.
Авторы описания доц. В.Г. Захаров и доц. И.А. Авенариус.
Приложение
Рассмотрим диод с достаточно большими плоскими электродами. Будем поддерживать температуру катода постоянной. Начало координат поместим на поверхности катода, а ось Х направим перпендикулярно к этой поверхности в сторону анода.
Из теоремы Остроградского-Гаусса
(4)
которая в дифференциальной форме имеет вид
(5)
и уравнения, связывающего напряженность электрического поля с потенциалом φ,
, (6)
можно получить уравнение Пуассона в одномерном случае, для которого и :
. (7)
Здесь ρ – объемная плотность электрического заряда, которую можно выразить через плотность тока j из соотношения
. (8)
Скорость электрона V определяется пройденной разностью потенциалов Δφ из закона сохранения энергии
(9)
при условии, что в диоде создан высокий вакуум, и столкновения электронов можно не учитывать. Примем потенциал катода равным нулю, тогда Δφ ≡ φ. Кроме того будем считать, что все электроны покидают катод с нулевой начальной скоростью, т.е. пренебрежем тепловыми скоростями электронов.
Подставляя в уравнение (7) значения ρ из (8) и V из (9), получим дифференциальное уравнение
(10)
где . (11)
Величина а постоянна, так как плотность тока j от координаты х не зависит. Уравнение (10) надо дополнить граничными условиями:
(12)
Для решения уравнения (10) умножаем его на производную и интегрируем с учетом граничных условий (12). Получим
. (13)
Извлекаем квадратный корень, сохраняя только знак плюс, так как потенциал φ должен возрастать от катода к аноду и, следовательно, положительна во всем межэлектродном пространстве. В результате после разделения переменных приходим к уравнению
. (14)
Интегрируя вторично, найдем
(15)
Или после подстановки значения а и возведения в квадрат
(16)
Подставляя сюда второе граничное условие φ(b) = U, где b - расстояние между электродами, U - напряжение, приложенное к диоду, получим закон трех вторых
J = С U 3/2, (1)
где постоянная С определяется выражением:
, (2)
в котором (17) для плоских электродов
, (17)
S – площадь электрода.
Закон трех вторых остается верным и для электродов других конфигураций. При этом от формы электродов зависит только величина безразмерного множителя А. В случае коаксиальных электродов (катод – внутренний цилиндр, анод – наружный цилиндр)
(18)
где ra – радиус анода, l – длина катода, β2 – коэффициент, зависящий от соотношения радиусов анода и катода.
В данной лабораторной работе значение А указано на установке.