Лабораторный практикум по физике

Выполнение работы

=400 Гц

l1=9.1 l=1.2

Вывод: В этой работе мы изучили колебательный контур и нашли логарифмический декремент затухания

Чужинов Т. Габбасов Т.

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № 49 .

Изучение вынужденных колебаний в электрическом контуре. Цель работы:

Изучение вынужденных электромагнитных колебаний в электрическом контуре, снятие резонансных кривых для напряжения и тока, определение добротности контура.

Теория метода:

Среди различных электрических явлений особое место занимает электромагнитные колебания, при которых электрические величины (заряды, токи, напряжение, электрические и магнитные поля) изменяются периодически. Различные свободные, затухающие и вынужденные колебания.

Электромагнитные колебания могут возникать в цепи, содержащей индуктивность L и емкость C. Такая цепь называется колебательным контуром.

Для осуществления вынужденных колебаний в контур включают источник тока, обладающей периодически изменяющейся ЭДС.

Токи в электрическом контуре являются квазистационарными, то есть в каждый момент времени сила тока во всех сечениях цепи одинакова. Мгновенное значение подчиняется закону Ома и вытекающим из него законам Кирхгофа.

Второй закон Кирхгофа для колебательного контура имеет следующий вид:

L dIdt + RI + qC= E m Cos t

где RJ, L*dJ/dt - падение напряжения соответственно на активном сопротивлении, индуктивности и емкости.

Получаем дифференциальное уравнение вынужденных колебаний

где b - коэффициент затухания

w - собственная чатота контура.

частное решение этого уравнения имеет вид :

Величина

называется полным сопротивлением контура .

Выполнение работы

R1=10 Ом R2=100 Ом С=10-7 Ф

1)/рез = 1/5 Q=рез/ =5

2)/рез = 1/4 Q=рез/ =4

Вывод: В данной работе мы изучили явление резонанса в колебательном контуре и вычислили полуширину кривой и добротность контура.

Лабораторная работа №50:

"Изучение электронно-лучевого осциллографа".

Выполнила: студентка группы ВМ-111 Малякина Ксения.

Чужинов Т. Габбасов Т.

ЛАБОРАТОРНАЯ РЯБОТА № 53. Изучение магнитного поля соленоида.

Цель работы:

Овладевание практическими навыками измерения индукции магнитного поля соленоида с помощью датчика Холла.

Теоретическая часть:

В пространстве, окружающим проводники с током или движущиеся заряды, возникает магнитное поле, которое можно обнаружить по его взаимодействии на другие проводники. Магнитное поле в каждой точке пространства количественно может быть охарактерезовано с помощью вектора напряженности магнитного поля Н или с помощью вектора индукции магнитного поля В.

Вектор индукции В является силовой характеристикой магнитного поля, его величина численно равна силе, дествующей на единичный пробный элемент с током (I*l) расположенный перпендикулярно к направлению поля. Это определение непосредственно связано с законом Ампера:

ЗАКОН ПОЛНОГО ТОКА.

Закон полного тока является математическое выражение вихревого характера. В этом случае циркуляция вектора магнитной индукции вдоль любого замкнутого контура L, пропорционально алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром.