или, поделив левую часть равенства на Wд , а правую —на Wc, получим
ВА + СА W A vI = В С + Cc ( r) AvI • |
(7.76) |
Отсюда величина компенсационного смещения в верхнем сечении, дающая равенство запасов прочности,
Сс (г) ~ СА W
Для реальной лопатки турбины авиационного двигателя, которая имеет переменную по высоте и сечению температуру, а следовательно, различные свойства материала и разные моменты сопротивления расчетных точек А , В и С, а также моменты, изгибающие ее в двух плоскостях, способ опреде ления компенсационных смещений сложнее, хотя суть его остается анало гичной приведенному выше примеру.
Обозначим через кд 2 , k Cli минимальные суммарные запасы в ло патке в расчетных точках соответственно на входной и выходной кромках и спинке. Очевидно, что эти минимумы могут находиться в различных рас четных сечениях.
Введя функции
fi (и, V) = M s |
И / 2 (и, V) = |
M s |
fc5S |
|
* c s |
поставим условие уравнивания запасов прочности |
/i(« .v ) |
|
|
Ц ------1<б1; |
|
|
КАВ |
|
|
/2 («> V) |
: е2 |
(7.78) |
I I - |
КА С
где кдв — заданное соотношение суммарных запасов между выходной и входной кромками; к д с —то же для выходной кромки и спинки; ег и е2 —требуемая точность расчета. Искомые функции f x и /2 разложим вряд Тэйлора в окрестностях и + Ьи9v + 6v, удерживая в нем линейные члены, тогда
fi (и +бм, v+ 5v) = |
Ьи |
ЭЛ |
ЭЛ |
+ /i(w , v); |
|
- — |
+ 5v —— |
|
|
|
Ъи |
3v |
|
|
/ 2 (и + бм, v+ 5v) = |
Ьи |
Эh |
э/2 |
+/ 2 (и, v). |
(7.79) |
------+ |
5v |
Ъи
Задаваясь исходным приближением (0), получим |
|
|
|
|
|
|
(1) |
Л |
(о) |
(о) |
(1) |
^ |
(о) |
(о) |
|
к'АВ — ои |
3/j (u |
,v |
) |
ЭД (и |
,v |
) |
+ |
|
------------------------ |
+ ом |
------------------------- |
|
|
|
|
|
Эи |
|
|
|
Эу |
|
|
А , |
, |
(0) |
,V |
(0)ч |
|
|
|
|
|
|
(7.80) |
+/ I |
(M |
|
); |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, |
(О) |
(О) |
(1) |
, |
(О) |
(О) |
|
|
|
|
(1) Э/2 (м |
.V |
) |
Э/, (и |
,v |
) |
|
кА С |
= |
5м |
|
Эм |
|
+ 6v |
|
Эу |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
< (0) |
, v |
(° \ |
|
|
|
|
|
|
|
+/г (« |
|
). |
|
|
|
|
|
|
|
Уравнения (7.80) дают систему с двумя неизвестными 5м ^ |
и 6 v ^ Ч , |
которые определяют изменение начальных выносов в первом приближе нии:
(О |
' (0) |
, |
с |
(0) |
|
и |
= и |
—к х8и |
|
|
(О |
(о) |
, |
с |
<°> |
(7.81) |
V |
= V |
— к 28\ |
|
В этих выражениях коэффициенты к г и к2 вводятся для улучшения сходимости процесса последовательных приближений; в результате расче тов широкого класса лопаток установлено, что наилучшую сходимость дают значения к г = к 2 =0,3.
Поскольку функции fi и / 2 не аналитические, их производные берутся на конечных приращениях. Расчетные оценки показывают, что достаточная точность и быстрая сходимость получается при Ъи = 8v = 10“4 см. Приве денные выше формулы для расчета действующих напряжений, величин длительной прочности и определения компенсационных смещений удобны для программирования; расчет по ним на машинах класса ЕС ЭВМ сос тавляет 1 ... 2 мин, включая ввод и печать исходных данных и результатов расчета. Число приближений, как правило, не превышает 15, а обычно ко леблется в пределах 5 ... 10.
Данный метод компенсации лопатки по сравнению с методами, осно ванными на конструктивном относительном сдвиге сечений, имеет то пре имущество, что позволяет сохранить взаимное расположение сечений, выбранное по конструктивным и технологическим соображениям.
Следует отметить еще одно обстоятельство, которым удобно пользо ваться на стадии предварительных расчетов: если в некомпенсированной лопатке получены некоторые величины минимальных суммарных запасов прочности, то после компенсации с большой точностью можно ожидать, что минимальный суммарный запас прочности будет равен их среднеариф метическому, или
|
(^ г) комп |
кА £ + kВ?,* k CT, |
(7.82) |
|
3 |
|
|
|
Как было сказано выше, в охлаждаемой лопатке действует дополни тельная система нормальных и, вообще говоря, касательных напряжений, вызванных неравномерным нагревом профиля. Здесь остановимся только на расчете нормальных напряжений.
Дальнейшие выкладки иллюстрируют рис. 7.7, где дано сечение лоНатки с осями и положительными направлениями углов поворота относительно них.
В соответствии с гипотезой плоских сечений перемещение каждой точ ки профиля перпендикулярно его плоскости имеет вид
где \рп —углы поворота сечения относительно осей £, г\\ z0 —перемеще ние всего сечения параллельно самому себе в направлении, перпендикуляр ном его плоскости; деформация в направлении осиг имеет вид
d z |
|
|
ez — |
=6° + |
(7.84) |
d r |
d r |
d r |
Выражение (7.84) означает, что деформации распределены по сечению ли нейно и после деформирования оно остается плоским, лишь перемещаясь в радиальном направлении и поворачиваясь в двух плоскостях. Из соотно шения упругости получаем
о
Е
где t — температура рассматриваемой точки лопатки; Е и а соответствую щие ей модуль упругости и коэффициент линейного расширения материала лопатки; о — нормальное напряжение. Если в лопатке развиваются дефор мации пластичности и (или) ползучести, их легко определить, введя в
формулу (7.85) дополнительный член б, учитывающий эти эффекты.
На лопатку действуют внешние нагрузки, ко торые связаны с нормальными напряжениями уравнениями равновесия
F
Рис. 7.7. Определение положительных направлений углов поворота профиля при его деформации
|
/ ar\dF = M^: |
|
|
|
|
|
|
(7.87) |
|
F |
|
|
|
|
|
|
|
|
S o $ d F = - M n, |
|
|
|
|
|
|
(7.88) |
. . |
F |
|
|
|
|
|
|
|
где Pj —растягивающая сила; |
и Мц —изгибающие моменты. Преобразуя |
(7.85) с учетом (7.84), получим |
|
|
|
|
|
d Фу |
|
|
d Ф |
|
at). |
|
(7.89) |
|
о = Е(е0 + ---- L |
7, -------- !L | _ |
|
„ |
|
|
|
|
„ |
|
dVt |
d{f n |
Внося о в уравнения равновесия, найдем ео, |
-----—, |
-----— ; введя условия |
|
|
|
|
|
|
|
d r |
d r |
/ E%dF = / Er}dF = |
/ E%r}dF= 0, определяющие положение приведенных |
F |
F |
|
F |
|
|
|
|
|
осей с учетом модуля упругости, получим |
|
|
|
о = Е( |
|
|
My |
|
|
■) + |
|
|
|
7 ---- о—“— |
|
|
f E d F |
|
|
/ n E d F |
/ % E d F |
|
|
F |
|
|
F |
|
F |
|
|
|
f E a t d F |
|
|
f r\ E a t d F |
|
/ fEatdF |
|
|
F________ |
+ T? |
_F_________ |
|
f % E d F |
OLt) . |
|
+ Е (' f E d F |
f n 2E d F |
|
|
|
|
|
|
|
F |
~ |
|
F |
|
|
F |
|
F |
|
|
Можно воспользоваться методом суперпозиций, считая, что напряжение от внешних нагрузок и температурные напряжения независимы, тогда о = = авн + оt, где (твн —напряжения, посчитанные по формулам 7.39 ... 7.41; Of — напряжения только от неравномерного нагрева. Они получаются в предположении, что
pf =Mt =Mn =o,
и равны
fE<xtdF |
|
fn E o tt d F |
f t E a t d F |
|
|
F |
+ T? |
F |
F |
|
|
(7.90) |
ot =E{ |
2------ |
+ S---- |
2------ |
- OLt). |
f E d F |
|
f n E d F |
/ |
% E d F |
|
|
F |
|
F |
F |
|
|
|
Из (7.90) следует, что для уменьшения величины температурных напряже ний необходимо снижать температурные градиенты как по стенке лопатки, так и в поперечном направлении, поэтому вопрос выбора и проработки схе мы охлаждения является одним из важнейших при конструировании лопат-
ки, и в некоторых случаях следует идти на некоторое ухудшение общей глубины охлахщения, чтобы при этом получить заметное снижение градиен тов температуры.
В рабочих лопатках действует эффект восстановления, основанный на том, что величина изгибающих моментов от центробежных усилий зависит от положения лопатки. Эта зависимость делает задачу отыскания равновес ного состояния лопатки нелинейной и нерешаемой в замкнутом виде, поэ тому при расчете восстановления применяется метод последовательных приближений, быстрота и точность сходимости процесса определяется спо собом решения интегральных уравнений изгиба лопатки; одним из них яв ляется способ, разработанный С.М. Гринбергом, отвечающий перечислен ным выше требованиям. Запишем общие выражения для потенциальной энергии деформации П закрученного стержня, работы центробежных сил А ы и работы A q нагрузок, независящих от перемещений,
1 г2
в1 )2 + EJ%X\ + EJпX
F
(7.91)
dr, (7.92)
'о I *
Уравнения равновесия получаются как следствие принципа возможных перемещений П - Aw — A q = min или 6[П - А ^ - A q ] = 0. Обозначив подынтегральную функцию в комплексе П — А ^ —A q через ф, получим уравнения равновесия в перемещениях
|
|
|
|
|
(7.94) |
Ьф |
r2 |
дф |
|
дф |
|
-гтг |
+ / |
- r r d r |
+ f d f f |
— dr = 0; |
(7.95) |
dv |
f |
dv |
r r |
dv |
|
дф |
r2 |
дф |
= 0; |
(7.96) |
|
|
+ f |
---- d r |
b e ' |
\ |
be |
|
|
Эх// |
r>1 Эх// |
= 0. |
(7.97) |
----г |
+ / |
-----d r |
0w |
r |
3w |
|
|
Из уравнения (7.97) |
следует, что |
|
w |
' - |
F/ |
— |
/ч 0' , |
(7.98) |
|
|
F F |
d* |
F |
|
где w |
— радиальное |
перемещение сечения лопатки. Уравнение |
(7.96) за |
пишем в виде
PjJ_ |
1 |
. |
|
d<p |
(7.99) |
C7’(l +0o + |
— - ) ® ' = * — / p .Xt +Mz - |
— |
F |
G T |
d r |
* |
dr F |
' |
Уравнения (7.94) и (7.95) приводятся к виду |
|
|
|
Д ^Х 6 - E ^ - J p%6' |
+ * , Х= |
- % |
|
|
(7.100) |
EJnx n +k2X=Mn . |
|
|
|
|
(7.101) |
М ^ и M v — суммарные изгибающие моценты на начальных выносах цент ров тяжести. Операторык 1 \ и к 2 Х задаются выражениями
|
Г2 |
|
Г2 |
р . |
Г |
|
(7.102) |
к \ |
X = — s i ni p fP f ii ' dr + r c o s y f |
|
/ |
r v " d r \ |
|
г 1 |
|
г |
г |
г0 |
|
|
|
гг |
г2 |
р |
|
г2 |
(7.103) |
к г |
X = c o s i p f P j t i ' d r |
+ rsin</?/ |
r |
d r |
f |
r v ' d r |
|
r |
r |
|
r 0 |
|
|
ихарактеризуют восстанавливающее действие центробежных сил при изги бе. Полагая, что радиальное перемещение лопатки под'воздействием центро бежных сил мало, а также учитывая слабую связанность деформаций изгиба
икручения в турбинных лопатках, получим окончательно
E J ( x ^ +k i X = ~ Щ ; |
(7.104) |
EJn x v +kt x = Mri . |
(7.105) |
Выркжая компоненты деформации и " и v" через Х£ и XTJ>получим |
|
иV = —x^sin^ + x-^cos^; |
(7.106) |
v" = х^ cos^ + Xn sin^- |
(7.107) |
Положив x$ = - 5 ^Z ,| и Хт, = d ^ L ^ y придем к уравнению вида |
|
L + k L —M, |
(7.108) |
где kL —интегральный оператор.
Учитывая это и внося в (7.104), (7.105) выражения (7.102) и (7.103), преобразованные с помощью (7.106) и (7.107) и значений
г |
г |
= / (—X £ sin^ + Xrj cow ) dr |
и v' = J (x^cosv? + x^ sin</>) dr, |
го |
|
получим |
|
—+rcos^A:iT?LT, —sin^n^r? —rcowk\$L$ —ш^ркг ^1^ =
~(7.109)
+rsimpfclT?Z,T + oos\p-k2nL n — rsm^-kx^L^ + cosyp-k2^L^ =Mq.
(7.110)
В формулах (7.109), (7.110) введены следующие обозначения:
'г |
Р. |
г |
k lL r] = rcos<ff - £ |
dr f rbnnL n smvdr - |
r |
r |
r0 |
ггг
- s i n yfPjdrf S ^ L ^ c o w d r ,
k 2L n =rsirupf-^ -dr f rS ^L ^sin yd r +
|
Г |
Г |
r0 |
Г 2 |
r |
|
|
+ COW IPjdr f |
b^L^cosipdr; |
r |
r0 |
|
|
|
|
r2 p. |
Г |
|
k xL^ = — rcosyf |
~Y~dr f r b ^ L ^ c o w d r — |
(7.111) |
|
Г |
r |
r0 |
|
277 |
|
|
|
|
ггг
—sinyp / Pjdr f d^L^sixupdr,
r |
r0 |
|
|
|
r2 |
p . |
r |
k2L^ = — rsinyf |
|
dr f rd^L^cosipdr + |
|
г |
r |
r0 |
*г r
+ cos<p fPjdr f d^L^skupdr. r r0
Отыскание значений L ^ VLL^ проводится итерационными методами, вы-
co2
бор которых зависит от величины параметра гибкости v = — — , где со —
“ к Р угловая скорость ротора, сокр —угловая скорость, при которой центробеж
ные усилия, будучи повернутыми на 180°, вызывали бы потерю устойчиво
сти лопаток. Если |
v < 1, то можно пользоваться простой интеграцией |
L (г+1> = М — kb |
i — порядковый номер приближения. Для лопаток |
с v > 1 следует пользоваться методом подобной итерации:
( I + D |
- |
(0 7 г (О |
|
|
|
|
|
(7.112) |
L |
|
= М - |
Р |
кЬ |
|
|
|
|
|
Запишем условие равенства нулю средней арифметической погрешно |
сти приближения i + 1 и поправленного на Р ^ |
предыдущего приближения |
/ а |
(1+1) |
(0 |
kL |
(/) |
|
|
|
|
|
(7.113) |
|
- Р |
|
)d r = 0. |
|
|
|
|
Го |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Применив процедуру |
(7.113) |
к уравнениям |
(7.109) и (7.110) и произведя |
соответствующие преобразования, получим |
|
|
|
|
(0 |
|
|
(0 |
(0 |
|
(0 |
dr] — |
Р% |
[ / |
(rcosyk^L;. |
+ skupk2^l^ |
)d r + f |
L^ |
|
|
го |
|
|
|
|
|
r0 |
|
|
|
(0 |
r |
|
|
(0 |
|
(0 . |
|
r |
~ |
|
-Prj |
f (rcosipkl v Lv - |
siiupk2vl v. )d r = f |
M^dr ; |
|
|
Г0 |
|
|
|
|
|
|
Г о |
|
|
(О г |
|
|
(О |
|
(О |
)dr+ |
|
|
|
(7.114) |
Р% |
/ |
(cosipk2^l^ |
-rsinipk^Lj. |
|
|
|
|
Го |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(О |
г |
|
|
(О |
|
(0 Ч |
г |
(0 |
г _ |
+ 0Т, |
[ / |
( r s in ^ i4£ 4 |
+соS4>k2nLv |
)dr+ |
f |
Ln |
dr] = _ f Mndr. |
278 |
ro |
|
|
|
|
|
|
r0 |
|
|
ro |
|
Чегема (7.114) |
служит для отыскания |
/З^. В нулевом приближении |
елеj |
1ет положить L ^ |
^ = M ^ L ^ * =Мп, тогда |
|
= М - ^ кМ9 |
где |
\ |
J М dr |
|
] |
|
|
|
|
|
|
|
( 0) |
Го |
|
|
|
|
г |
|
|
|
|
|
/ |
(М + кМ) dr |
|
|
|
Го |
0+D |
О ) |
|
|
|
|
|
|
I |
- |
L |
Процесс итерации заканчивается, когда |
(О |
< е, где е - |
|
|
|
|
|
L
требуемая погрешность.
Подставляя значение и L n в соответствующие выражения, получаем напряжения в лопатке от внешних факторов с учетом эффекта восстановле ния. Таким образом, полное напряженное состояние лопатки определено.
Расчет на прочность бандажных полок
На рис. 7.8 представлен вид сверху на бандажную полку. Изгибающий момент, действующий от заштрихованной части в сечении 1 —1,
где Лц —радиус центра тяжести отсеченной части; V —ее объем. Напряже ния изгиба в сечении I—I
а = рсо2 |
6R^Vh |
(7.116) |
|
~ЬдГ~ |
Считая, что V = k F 5, где к —коэффициент, учитывающий изменение толщины полки от свободного края к сечению I - I, 8 —толщина' полки, получим
0 6 k R uh |
(7.117) |
о = ри>2 ------- . |
Ь8 |
|
На стадии проектирования проточной части есть возможность проработ-
Рис. 7.8. К расчету на прочность бандаж ных полок:
В - размер полки в осевом направлении; b - ширина сечения 1 - 1 ; t - шаг в ок ружном направлении; h — расстояние от центра тяжести отсеченной части до сече ния 1 - 1
/
ки нескольких ее вариантов с различными числами лопаток z, что может быть связано со статической прочностью самих лопаток или частотной от стройкой. Поскольку различные варианты делаются с сохранением подобия,
^ / ■ |
_ |
ст |
1 |
1 |
т.е. по условиям / = — и |
б = |
— ;при этом |
t ~ —,следовательно |
/ ~ — и |
t |
|
I |
z |
z |
ст ~ — . Тогда, поскольку F ~ В (или, что |
то жесамое Г) и F ~ |
t, F ~ — |
z |
|
|
|
z |
1
и плечо h ~ — .В результате получаем для напряжений изгиба а2 в полке z
лопатки, соответствующей измененной проточной части,через о г:
А '
Из выражения (7.130) следует, что если ог обеспечивает требуемый запас прочности, то можно положить о2 — Oi, откуда
52 = М - ^ ) 2. |
(7.119) |
z2 |
|
Таким образом, при увеличении числа лопаток до z2 можно уменьшить б2, снизив таким образом центробежную силу полки и разгрузив перо. Если число лопаток z2 < z b то следует утолстить полку, чтобы уменьшить ее нап ряженность.
При оценке прочности лопаток, особенно на стадии эскизного проекти рования, расчет лопаток с бандажными полками проводится исходя из того, что центробежная сила полки составляет 15 ... 20 % от центробежной силы собственно пера.
Объем полки, принимаемый в расчет, складывается из объема собствен но полки и части пера лопатки, расположенной между полкой и верхним расчетным гидравлическим сечением, или VnE = Vn + Vn.
Если существует известный прототип (индекс |
|
— |
h |
1), близкий по h = — ? |
— — |
|
(индекс 2), можно считать |
Уп%2 = Уп%1 |
2\ |
J |
I и 5 к проектируемому |
( -----) |
, |
поскольку Vn ~,Bt( |
z i |
? |
|
22 |
|
— |
) и |
|
|
|
|
2 2 |
|
|
|
|
Уп = 0Л1ст А ~ ( — ) 2,
2 2
где А —высота части лопатки между полкой и верхним сечением лопатки. На стадии эскизного проектирования должна быть надежно определена прочность лопатки на основании довольно ограниченного числа данных: частоты вращения ротора, компонентов газовых нагрузок на нескольких