книги из ГПНТБ / Гроднев, И. И. Линейные сооружения связи учебник
.pdfХ а р а к т е р и с т и ч е с к о е со п р о т и в л е н и е |
|
^ТЕо, |
376,6 |
= 393 Ом. |
|
|
V 1 — 0,252 |
3.40. СРАВНЕНИЕ ВОЛНОВОДОВ С ЛИНИЯМИ ДРУГИХ ТИПОВ
Рассмотрим особенности существующих типов линий переда чи (воздушных, линий, симметричных и коаксиальных кабелей) и волноводов и выявим их сравнительные достоинства и недо статки.
Основными показателями любых линий передачи энергии явля ются затухание энергии вдоль системы и величина внешнего элек тромагнитного поля, создаваемого системой в окружающем про странстве.
При расчете затухания энергии в общем случае учитываются:
—потери в металле (ам) ;
—потери в диэлектрике (ад) ;
—потери на излучение (аи).
Т а б л и ц а 3.16
СВОДКА СРАВНЕНИИ РАЗЛИЧНЫХ ТИПОВ ЛИНИИ ПО ПОТЕРЯМ ПЕРЕДАЧИ
Типы линий |
Потери в металле |
Потери в диэлектрике |
Потери на излучение |
Симметричная цепь |
Есть |
Есть |
Есть |
Коаксиальная цепь |
Есть |
Есть |
Нет |
Волновод |
Есть |
Нет |
Нет |
В табл. 3.16 дано сравнение потерь в различных типах линий передач. Открытая симметричная цепь имеет все три вида потерь (ам + «д + аи). В экранированной симметричной цепи и коаксиаль ном кабеле отсутствуют потери на излучение. В этих линиях по тери в металле (ам) преобладают над потерями в диэлектрике (ад). Однако с ростом частоты весьма быстро растет удельная значимость диэлектрических потерь и они становятся соизмеримы ми с потерями в металле.
В волноводе электромагнитное поле полностью экранируется и потери на излучение отсутствуют. Диэлектрические потери в вол новоде также практически отсутствуют. Потери в металле у вол новода существенно меньше, чем у симметричной или коаксиаль ной цепи. У коаксиального кабеля, например, большая часть по терь (80%) вызывается внутренним проводом, так как периметр его сечения меньше, чем у внешнего провода. Волновод не имеет внутреннего провода и поэтому свободен от таких потерь. Таким
— 182 —
образом, в преимущественном положении по потерям является вол новод, затем идет коаксиальный кабель и на последнем месте сим метричная цепь.
Следующим достоинством волновода является то, что по нему можно пропускать большую мощность, чем, например, по коакси альному кабелю. Мощность связана с напряжением, которое, в свою очередь, обусловлено величиной изоляционного промежутка.
В круглом волноводе максимальное напряжение приложено между точками, расположенными по диаметру волновода. Это рас стояние заметно больше, чем величина изоляционного про межутка в коаксиальном кабе ле такого же диаметра. В ре зультате электрическая проч ность и соответственно допу стимая мощность в волноводе заметно больше, чем в кабеле того же диаметра.
В конструктивном отноше нии волновод существенно про ще, чем коаксиальный кабель. Волновод не имеет внутренне го провода и не нуждается в сложной изоляционной про слойке, являющейся составным элементом коаксиального ка беля.
Сравнивая волновод и коаксиальный кабель в технико-эконо мическом отношении, следует отметить, что волновод эффективен лишь при задействовании его большим количеством каналов. На рис. 3.64 показана область эффективного использования волно вода и коаксиального кабеля. Из рисунка видно, что до 25000 те лефонных каналов выгоднее кабель, а свыше 25 000 каналов эф фективнее волновод. При массовом изготовлении волноводов гра ница раздела составит около 20 000 каналов.
Резюмируя, можно отметить, что достоинствами волновода яв ляются:
—возможность передачи весьма высоких частот;
—полная экранировка поля;
—отсутствие диэлектрических потерь и потерь на излучение;
—большая пропускная мощность;
—простота конструкции.
К недостаткам волноводов относятся:
— наличие критической частоты, в связи с чем волновод не пропускает частот, длины волн которых больше, чем диаметр вол новода. Для сравнительно низкой области частот требуются вол новоды большого сечения;
— жесткие требования к прокладке и монтажу волноводных линий. Необходимо очень строго соблюдать однородность волно
— 183 —
водной линии. Наличие изгибов, деформаций, вмятин волновода приводит к появлению отражения в местах неоднородности и пре образованию волн, а это, в свою очередь, связано с дополнитель ными потерями энергии и ухудшением качества передачи.
По существующим требованиям радиус изгиба волновода дол жен быть не менее 100 м. Максимально допустимый изгиб волно вода на длине 10 м не должен превышать 5 см.
При изменении прямолинейности волноводной трассы приме няются специальные устройства поворота, позволяющие изменить направление линии на 60, 90 и 120°.
3.41. СИСТЕМЫ СВЯЗИ ПО ВОЛНОВОДАМ
Основные данные волноводной линии дальней связи примерно ■следующие:
—диаметр волновода (внутренний) — 6 см;
—диапазон волн — 8,64-3,75 мм (354-80 ГГц);
—ширина полосы — 45 ГГц;
—число вч стволов — 90 (при ширине одного ствола 500 МГц);
—затухание — 0,34-0,4 Нп/км (24-3 дБ/км);
—длина усилительного участка — 204-30 км,
—тип волновода — комбинированный (цельнометаллический
со спиральными вставками для фильтрации).
В электрическом отношении (фильтрация паразитных волн) лучше спиральный волновод. Однако он дороже цельнометалличе ского в 2—3 раза. Поэтому прокладывают комбинированную вол новодную линию, сочетающую однокилометровые участки цельно металлического волновода с 10-метровыми спиральными вставка ми. Общие потери (затухание) реальных волноводных линий скла дываются из:
—потерь в медных стенках......................... около 1,5 дБ/км;
—потерь на сочленениях.............................. 0,2 дБ/км;
—паразитных потерь:
а) |
Я0 2 |
(неоднородность диаметра) . . |
0,1дБ/км, |
б) |
Я 12 |
(малые изгибы волновода) . . |
0,7дБ/км, |
в) |
Е и |
(большие и з г и б ы ) ....0,2 |
дБ/км. |
|
В с е г о |
......................................................2,7 |
дБ/км. |
После прокладки затухание возрастает до 3,2 дБ/км. Известны волноводные линии с затуханием в 2 дБ/км.
Применяются две системы уплотнения волноводной линии даль ней связи:
—система амплитудно-частотной модуляции 4M;
—система импульсно-кодовой модуляции ИКМ.
При 4M используется типовая аппаратура уплотнения кабель ных и радиорелейных линий типа К-1920. В этом случае по каж дому волноводному стволу можно будет получить 1920 телефонных каналов или одну телевизионную передачу и 300 телефонных ка- ■налов.
-184 —
При ИКМ в волноводном стволе размещается 1320 телефон ных каналов или одна телевизионная передача. Сравнивая эти системы, можно отметить: по числу каналов эффективнее система 4M. Однако по дальности связи все преимущества на стороне ИКМ. В этом случае возможны регенерация сигнала и снижение помех от попутного потока, тепловых шумов и помех соседних вч стволов. Расчеты показывают, что при сохранении заданной нор мы МККТТ по шумам можно получить предельную дальность свя зи по ИКМ, в 2—3 большую, чем при 4M.
Таким образом, волновод позволяет получить мощный и эконо мичный пучок телевизионных и телефонных каналов. Действитель но, если даже принять 1320 каналов в одном вч стволе, то получим, по волноводной линии свыше 100 000 телефонных каналов или поч ти 100 телевизионных передач.
3.42.ПЕРЕДАЧА ЭНЕРГИИ ПО СВЕТОВОДАМ
Впоследние годы развитию квантовой радиоэлектроники и оп тическим системам связи уделяется большое внимание. Перспек тивность оптических систем обусловлена возможностью передачи огромного количества информации на большие расстояния при ма лых затратах энергии, так как эти системы имеют высокую нап равленность излучения.
Оптическая световодная связь базируется на применении кван товых приборов, называемых лазерами. Лазер—это слово, состав ленное из первых букв фразы на английском языке, — усиление света с помощью стимулированного излучения энергии. Лазерные системы работают в оптическом диапазоне волн. Если при пере даче по кабелям используются частоты порядка мегагерц (10еГц), а по волноводам — гигагерц (ІО9 Гц), то для лазерных систем ис пользуется видимый спектр оптического диапазона волн — (6-f- -f-9)-1014 Гц. Он лежит между инфракрасным спектром (1012-^- -т-6-1014 Гц) и ультрафиолетовым спектром (9- 1014ч-8-ІО16 Гц).
Принцип действия квантовых приборов (лазеров) основан на использовании излучения атомов веществ под воздействием внеш него электромагнитного поля. Из квантовой механики известно, что движение электронов атома вокруг ядра характеризует энер гетическое состояние электронов, иначе называемое энергетиче ским уровнем. Каждому уровню соответствует определенная орби та вращения электронов, и чем дальше от ядра, тем большей энер гией обладают электроны. При переходе электронов с одной орби ты на другую под воздействием внешнего электромагнитного поля меняется энергетический уровень и происходит излучение энергии. В настоящее время известны различные типы лазеров, например твердотельные лазеры на основе рубина, сапфира, берилла и дру гих материалов, газовые лазеры, полупроводниковые и др.
На рис. 3.65 приведена принципиальная схема твердотельного квантового генератора. Генератор состоит из активного вещества, размещенного в объемном резонаторе, образованном двумя плос
— 185 —
ко-пар аллельными зеркалами, источника возбуждения и источни ка питания. В качестве активного вещества чаще всего использу ется кристалл рубина, получаемый из окиси алюминия (99,9%) с добавлением хрома (0,1%). Возможно применение также берил ла, сапфира и др. В качестве источника возбуждения применяется импульсная лампа, а источником питания служит конденсатор, за-
Рис. 3.65. Оптический кванто
вый |
генератор: |
/ — рубин; 2 |
— импульсная лампа; |
3 — стеклянный баллон; 4 — источ ник питания; 5 — луч
ряжаемый от выпрямителя. Квантовый генератор работает сле дующим образом. Импульсная лампа большой мощности создает электромагнитное поле, которое облучает рубин и накапливает в нем энергию. Затем происходит мгновенное излучение, в резуль тате чего создается сильный и остронаправленный поток световой энергии (фотонов). Процесс накопления и разрядки световой энер гии напоминает действие лампы — вспышки, применяемой при фо тографировании.
Отличие лазерного излучения от обычного света состоит в том, что в первом случае имеет место строго фазированное, когерент ное, т. е. согласованное во времени и в пространстве движение световых частиц — фотонов, а обычный свет — это хаотическое движение этих частиц.
Лазерный луч обладает рядом замечательных свойств. Он рас пространяется на большие расстояния и имеет строго прямоли нейное направление. Луч движется очень узким пучком с малой степенью расходимости. Так, лазерный луч достигает луны с фо кусировкой в сотни метров. Лазерный луч выделяет тепло в 7000°С и может пробивать отверстие в любом материале. Свето вая интенсивность луча больше, чем интенсивность самых силь ных источников света.
Оптические связи с применением лазеров используются в ат мосфере, в космосе и по световодам.
Наземная оптическая связь с использованием атмосферы огра ничивается потерями и рассеянием энергии в атмосфере, требует лазеров большой мощности и, кроме того, существенно зависит от метеорологических и климатических условий. Применение лазе ров для целей связи в космическом пространстве более перспектив но, чем в атмосфере, и может быть осуществлено на лазерах не большой мощности. Однако сложной пока еще остается проблема наведения и удержания луча между абонентами. Наземная опти ческая связь в атмосфере и космическая связь выходят за рамки настоящей работы.
— 186 —
Оптическая связь в закрытых средах — по световодам — от носится к разделу передачи энергии по направляющим системам, и ниже рассматривается лишь этот аспект оптической связи. Из вестные в настоящее время световоды можно разбить на два клас са: линзовые (трубопроводные) и волоконные (оптические кабели).
3.43. ЛИНЗОВЫЕ СВЕТОВОДЫ
Линзовый световод представляет собой металлическую трубу, внутри которой размещены линзы и распространяется лазерный луч. Здесь основная задача состоит в том, чтобы сфокусировать луч и заставить двигаться по центру трубы, особенно при неиз бежных изгибах и нарушениях прямолинейности трассы. В таких фокусирующих световодах передача проходит вдоль оси трубы и стенки не участвуют в передаче луча. Луч фокусируется при по мощи линз, располагаемых вдоль трубы через определенные рас стояния.
Известны следующие фокусирующие световоды: оптические, газовые, зеркальные. Рассмотрим принцип действия этих свето водов.
О п т и ч е с к и й с в е т о в о д представляет собой трубу с раз мещенными вдоль трубы через каждые 50—200 м стеклянными линзами (рис. 3.66). За счет этих линз осуществляются фокусиров-
Рис. 3.66. Оптический све товод:
1 — луч; 2 — линза; 3 — труба
ка луча и направление его по центру световода. В таком светово де основные потери обусловлены отражением и поглощением энер гии в линзах. Кроме того, имеются дифракционные потери, а так же потери, связанные с неоднородностью световодного тракта.
На опытном участке оптического световода потери составили
2,5 дБ/км.
В г а з о в ы х с в е т о в о д а х фокусировка световодного луча по центру осуществляется с помощью газовых линз. Установлено, что световой луч, пропущенный через газовую среду, можно от клонить или сфокусировать и направить по заданному руслу, если показатель плотности среды меняется в радиальном направлении. Газовые линзы устанавливаются через каждые 50—100 м вдоль трубы.
Газовая линза (рис. 3.67) представляет собой пустотелую ди электрическую втулку, на которой размещена спираль подогрева теля. За счет газовых линз температура у стенок трубы на не сколько градусов больше, чем в центре. Соответственно плот ность газа вдоль оси трубы выше, чем у стенок. За счет изменения
— 187 —
характеристик газа в радиальном направлении луч света фокуси руется внутри трубы и направляется вдоль световода, воспроизво дя неизбежные неоднородности трассы. Затухание газовых свето водов составляет примерно 2-^-4 дБ/км.
Разработка газовых линз является перспективным, но слож ным направлением развития световодной техники.
Рис. 3.67. Газовый световод:
/- _ л у Ч; 2 — газовая линза; 3 — труба; 4 — диэлектрическая втулка; 5 — электроспираль
В з е р к а л ь н ы х с в е т о в о д а х световой луч фокусируется с помощью перископической системы зеркал, устанавливаемых че рез каждые 100—500 м вдоль трубы—световода (рис. 3.68). Эти зеркала корректируют луч и передают его в заданном направле нии. Потери энергии в зеркальных волноводах зависят от расстоя ния между зеркалами. Опытным путем установлено, что при ус тановке зеркал через 100 м потери составляют 2-=-3 дБ/км. Зер кальные системы корректировки и фокусировки светового луча представляют интерес и практически реализуются.
/ — луч; 2 — зеркало; 3 —труба |
СТѲКЛОВОЛОКНа |
Сравнивая различные типы трубопроводных световодов с лин зовой фокусировкой луча, следует отдать предпочтение зеркаль ному и газовому световодам.
3.44. ВОЛОКОННЫЕ СВЕТОВОДЫ (ОПТИЧЕСКИЕ КАБЕЛИ)
Волоконный световод представляет собой тонкую двухслойную стеклянную нить круглого сечения (рис. 3.69). Волоконный свето вод относится к классу диэлектрических волноводов, используе мых обычно в области сантиметровых и миллиметровых волн. Од нако использование таких устройств в оптическом диапазоне
— 188 —
(ІО14—ІО15 Гц) ввиду различия частот связано с рядом специфиче ских требований и, в первую очередь, с выбором конструкции и материалов с малыми потерями в оптическом диапазоне.
Рассмотрим волоконный световод, состоящий из диэлектриче
ских |
сердечника |
с |
коэффициентом |
преломления |
|
и оболочки с |
|||||||||
коэффициентом |
|
преФом- |
} |
|
„ |
ш' |
|
|
|
|
|||||
ления «2 - Причем Пі>/г2- |
7 |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
Для сердечника и оболоч |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
ки используется |
стекло с |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
малыми |
потерями. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Оптический |
луч пода |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
ется |
на |
входной |
торец |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
световода, |
представляю |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
щий отполированную пло |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
скость, першендикулярную |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
оои световода. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Луч |
вдоль |
световода |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
распространяется |
|
по |
за |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
конам геометрической |
оп |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
тики (рис. 3.70а). В об |
_____________ |
|
|
|
|
|
|||||||||
щем виде на границе сер- |
|
|
|
|
|
||||||||||
ДѲЧНИК |
оболочка будут |
рис 3,70. |
Распространение |
оптического |
луча |
||||||||||
иметь |
место падающая |
а) |
|
в световоде: |
|
|
|
|
|||||||
волна |
{AB) |
с |
углом |
Ѳп, |
ПРИѲп<-Ѳс; |
б) при ѲП= ѲС |
|
|
|||||||
отраженная (ВС) с уг |
волна (BD) |
|
|
|
|
|
|
||||||||
лом Ѳ0, и преломленная |
с углом Ѳпр. |
Из |
геомет |
||||||||||||
рической |
оптики |
известно, что при переходе |
из |
среды |
с |
боль |
|||||||||
шой плотностью |
(лі) в среду с меньшей плотностью |
(п2), т. |
е. при |
||||||||||||
п\> п2, волна при |
определенном угле |
падения |
Ѳп полностью |
отра |
жается и не переходит в другую среду. Угол падения, начиная с которого вся энергия отражается от границы раздела сред, назы
вается углом полного внутреннего отражения |
Ѳс, т. е. ѲП= ѲС. |
|
Этот угол определяется из соотношения |
|
|
sin Ѳг |
1 * 2 8 3 |
(3.123) |
Hl ei
ИЛИ, имея в виду, ЧТО Ці = Р2 , получим
sin ѲС‘= У^ег/еі.
При угле Ѳп= бс энергия, поступившая в сердечник, полностью отражается от границы раздела сред (сердечник—оболочка) и. многократно отражаясь, распространяется по световоду. Чем боль ше угол падения волны ѲП>ѲС в пределах от Ѳс до 90°, тем лучше условия распространения и быстрей волна достигает приемного конца (рис. 3.706). При угле, меньшем угла полного внутреннего отражения, т. е. при ѲП<ѲС, энергия проникает в оболочку и из лучается в окружающее пространство, и передача по волоконному световоду невозможна (см. 3.70а).
— 189 —
|
Нетрудно показать, что для двухслойного световода из стекла |
|||||
с сердечником еі = 1,5 и оболочкой 8 2 = |
1 , 3 |
угол полного внутренне |
||||
го |
отражения |
составляет Ѳс = |
68,5°, |
так |
как sin Ѳс= . ]/е 2/еі = |
|
= |
у |
1,3/1,5= |
0,931. |
передаются |
дипольные смешанные |
|
|
По |
волоконному световоду |
волны, имеющие продольные составляющие одновременно и элек трических (Ех) и магнитных (Hz) полей. Эти волны обозначаются через НЕпт или ЕНпт. Особенностью дипольных волн является отсутствие критической частоты, свойственной другим типам волн. Из всей номенклатуры дипольных волн в световодной практике получила наибольшее применение волна типа НЕц, являющаяся более устойчивой и менее требовательной к тракту передачи.
По структуре поля возможны одноволновый (одномодовый) световод и многоволновый световод. Одноволновая передача обес печивается при поперечных размерах сердечника световода, рав ного или соизмеримого с длиной волны (dmX). При большом диа метре световода (d>X) число распространяющихся волн увели чивается и световод работает в многоволновом режиме. Пред почтение отдается одноволновым режимам использования свето вода, как обеспечивающим меньшее поглощение и искажение пе редаваемой информации.
Критическая длина |
волны (ло) |
и критическая |
частота (f0) мо |
|||||||
гут быть определены по следующим формулам: |
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
P2 J 2 . |
|
|
|
0 |
|
|
Рот |
V |
|
|
Щб! ’ |
|
|
1 - |
Ü |
- |
— |
|
Ѵ1 |
Рот |
|
|
||
/0 . |
|
|
|
|
|
|
(3.124) |
|||
|
|
|
|
л di |
V |
' |
Pi е1 |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
м>2 6 2 |
|
|
или через коэффициенты |
преломления |
п і= )^ р ,1еі |
и |
л2= )/р ,2е2: |
||||||
|
а _ |
л d± |
|
2 |
_ |
П2. |
|
|
||
|
|
|
|
Р ш п і |
У п \ |
|
'»'2» |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
fo = |
|
|
|
Р о т ' c |
|
|
|
|
|
|
|
|
л dt У |
rft — n: |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
||||
где dt— диаметр сердечника; |
|
|
|
|
|
|||||
Я— длина волны; |
|
|
преломления материалов |
сердечника |
||||||
Пі и л2— коэффициенты |
иоболочки;
Ро т — корни бесселевых функций.
Диаметр сердечника световода может быть определен из сле дующего выражения:
d, = |
Р о т У еі Я |
(3.125) |
|
У Et - е2 |
|||
л |
|
190 —
Здесь принято соотношение е= п2. Для одноволновых систем />сі=^2,4. Тогда для световода из стекла с диэлектрической прони цаемостью сердечника еі = 1,5 и оболочкой ег=1,3 при длине вол ны в 3 мік получим
2,4-3 У 1,5
= 6,3 мк.
3,14 V 1.5 - 1,3
Оболочка световода принимается обычно равной примерно d2=
— (20-1-30)di, т. е. для данного случая d2= 1004-150 мк.
Реально световод состоит из большого числа таких стеклово локон, что обеспечивает большую его надежность. Волокна комп лектуются в пучки, а из них собирается световод в целом. Сна ружи располагается защитная пластмассовая оболочка и в случае необходимости — броневой покров. Такой световод можно как ка бель наматывать іна барабан и прокладывать в земле или подве шивать. Следует иметь в виду, что собранные в жгут стекловолок на передают световые лучи независимо друг от друга.
На рис. 3.71 показан оптический кабель, состоящий из четырех пучков, каждый по 50 стекловолокон. Снаружи — экран и пласт
массовая полиэтиленовая |
оболочка. Каждое стекловолокно — |
||
из сердечника <Д=1 |
мк и оболочки 50 мк. Диапазон используе |
||
мых волн — 0,9-4-1,06 |
мк. |
Соответственно |
частоты составляют |
(3,334-2,82) • ІО14 Гц. |
Затухание на волне |
НЕц составляет около |
20 дБ/км, т. е. расстояние между усилителями ■— 4 км. По такому световоду теоретически можно осуществить до 5 млн. телефонных разговоров.
Сравнивая световоды линзового и волоконного типов, молено отметить: первые обладают меньшим затуханием (5 дБ/км вме сто 20 дБ/км), но требуют строгой -прямолинейности тракта и сложных фокусирующих устройств (зеркальные или газовые лин зы) . Достоинством волоконных световодов является их малогаба ритность, гибкость и поэтому возможность намотки на барабан и прокладки как кабелей по реальной трассе с изгибами и неод нородностями. Но они требуют более частой расстановки усили тельных пунктов (через 4 км вместо 16 км).
— 191 —