condesir_sost

С учетом (5.46) соотношение (5.45) можно переписать так:

(5.47)

(5.48)

При обращении ε в ноль D = εE = 0 и условие divD = 0 выполняется автоматически. В этом случае, как следует из уравнений Максвелла, возможно возбуждение продольных электромагнитных колебаний, в которых вектор H = 0, а векторы E и k параллельны друг другу. Поскольку направления колебаний ионов совпадает с направлением вектора E, то теперь проясняется физический смысл ωL – это частота продольных оптических фононов в длинноволновом пределе. Что касается ωT, то, как уже отмечалось это частота поперечных оптических фононов при K → 0.

Таким образом, мы прояснили физический смысл частоты электромагнитного излучения, зануляющей ε(ω) – ноль дисперсионной зависимости, и частоты обращающей ε(ω) – в бесконечность (полюс дисперсионной зависимости). Отметим, что при ω = 0 из (5.47) следует, что

Соотношение Лиддена-Сакса-Теллера

При ω → 0 дисперсионная зависимость для электромагнитной волны имеет вид

см. (5.48) т.е. не зависит от фононного спектра. В таких случаях говорят, что фононный и фотонный спектры расцепляются.

63

При конечных частотах электромагнитные и акустические колебания оказываются связанными друг с другом, что проявляется в отклонение спектра электромагнитных колебаний от простой зависимости (5.51).

ЗАДАЧА 8: Построить и объяснить график ω(K), соответствующий (5.47)- (5.48)11.

64

Тепловые свойства диэлектриков

68