Физика [РТФ, Браже & Долгов, 1 семестр] / 178
.pdfСредняя мощность рассеяния, с учетом сделанного в § 1 допущения о пропорциональности силы сопротивления скорости (на примере механических колебаний),
PS = −FS x = r x2 = 2βmω2 A02 e−2βt sin2 (ω0t +ϕ0 ) .
Вслучае слабого затухания показательная функция изменяется значительно медленнее, чем квадрат синуса, что позволяет вывести ее за знак усреднения, а среднее за период значение квадрата синуса равно 1/2. Поэтому
PS = 2βmω2 A02e−2βt 12 = 2β 12 kA2 (t) = 2βE.
Тогда выражение (9.10) можно представить в виде
Q = |
π |
= |
π |
=π Ne |
(9.11) |
|
βT |
λ |
|||||
|
|
|
|
т. е. в случае слабо затухающих колебаний добротность колебательной системы пропорциональна числу колебаний, совершаемых системой за время, в течение которого их амплитуда убывает в «е» раз.
Типичные значения добротности некоторых колебательных систем представлены в табл. 9.2.
Таблица 9.2
Добротность некоторых колебательных систем
Вид колебательной системы |
Q |
|
|
Рояльная струна |
103 |
Медный СВЧ резонатор |
104 |
Возбужденный атом |
107 |
Возбужденное атомное ядро |
1012 |
|
|
Вынужденные колебания
Вынужденными колебаниями называют такие колебания,
которые происходят под действием внешней периодически изменяющейся вынуждающей силы.
Если вынуждающая сила изменяется во времени по гармоническому закону:
F = F0 cosωst ,
где ωs – частота вынуждающей (стимулирующей) силы, то в случае слабого затухания уравнение динамики для механической колебательной системы можно записать в виде
mx = −kx −rx + F0 cosωst
или, после деления на коэффициент при старшей производной,
x + 2βx +ω02 x = f0 cosωs t , |
(9.12) |
где β = r / (2m) , ω0 = k / m , f0 = Fm0 .
Общее решение неоднородного дифференциального уравнения (9.12), как доказывается в математике, складывается из общего решения соответствующего однородного уравнения (когда правая часть равна нулю) и частного решения данного неоднородного уравнения. Общее решение однородного уравнения, как было показано в § 1, представляет собой затухающие колебания вида (9.2). Его вклад играет заметную роль лишь на начальной стадии процесса, когда колебания еще не установились. С течением времени, вследствие затухания, роль этого слагаемого все более уменьшается,
и установившиеся колебания описываются лишь частным решением уравнения (9.12). Как доказывается в математике, оно имет вид
x = |
|
f0 |
|
|
ωs t −arctg |
2βωs |
|
(9.13) |
|
|
|
cos |
. |
||||||
|
|
|
2 2 |
||||||
(ω02 −ωs2 )2 + 4β2ω02 |
|||||||||
|
|
|
|
|
ω0 −ωs |
|
|