Лекции_ЭиМ
.pdf
отраженный и преломленный пучки оказываются частично-поляризаванными. В отраженном свете
преобладают колебания вектора E , перпендикулярные к плоскости падения, в преломленном свете – параллельные плоскости падения. Степень поляризации обеих волн зависит от угла падения.
При некотором значении угла падения отраженный свет становится
полностью поляризованным, а его плоскость поляризации перпендикулярной к |
☼ |
|
||||||
плоскости падения. Этот угол называется углом Брюстера θБр и подчиняется |
●● |
|||||||
θБр ●●●● |
||||||||
закону Брюстера: |
|
|
|
|
|
n1 |
||
|
|
|
n2 |
|
|
● |
n2 |
|
tgΘ |
|
|
. |
(96) |
● |
|||
|
|
|||||||
Áð |
|
|
||||||
|
|
n1 |
|
● |
|
|||
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|||
Угол Брюстера θБр является углом полной поляризации. На рис. 30 на |
|
Рис.30 |
|
|||||
отраженном и преломленном лучах показаны направления колебаний вектора |
|
|
||||||
E . Легко убедиться, что отраженный и преломленный лучи составляют прямой угол, если угол падения = θБр. Для этого достаточно решить совместно (96) и закон Снелла (78). Степень поляризации преломленной волны при падении под углом Брюстера θБр достигает максимального значения, однако эта волна остается лишь частично-поляризованной.
В типичных условиях (например, на границе стекло-воздух) большая часть интенсивности приходится на преломленную волну. Можно повысить степень ее поляризации, последовательно пропуская свет через несколько одинаковых параллельных друг другу пластинок, установленных под углом Брюстера. При достаточно большом числе пластин прошедший свет будет практически полностью линейно поляризованным, а его интенсивность будет равна половине интенсивности падающего света.
41