- •5.4. Контур с током в магнитном поле
- •5.5. Исследование практических задач. Определение отношения заряда электрона к его массе
- •5.6. Эффект Холла
- •1.1 Закон Био-Савара-Лапласа для элемента тока
- •1.2 Индукция магнитного поля в центре кругового тока
- •1.3 Индукция магнитного поля на оси кругового тока
- •1.4 Индукция магнитного поля прямолинейного тока
- •1.5 Циркуляция вектора в по замкнутому контуру. Вихревой характер магнитного поля
- •1.6 Магнитное поле соленоида
- •6.1. Закон Био - Савара - Лапласа
- •6.2. Магнитное поле кругового тока
- •6.3. Основные уравнения теории постоянного магнитного поля
- •6.4. Магнитное поле бесконечно длинного соленоида
- •6.5. Магнитное поле прямого тока
- •6.6. Взаимодействие токов
- •6.7. Pасчет индукции магнитного поля кругового тока
- •6.8. Расчет индукции магнитного поля на оси соленоида
- •6.9. Магнитное поле прямого отрезка с током
- •Ротор. Теорема Стокса.
- •6.10. Теорема Стокса
- •6.11. Вывод дифференциальных уравнений теории постоянного магнитного поля
- •7.1. Электрические токи в атомах и молекулах
- •7.2. Намагниченность вещества. Напряженность магнитного поля
- •7.3. Циркуляция вектора намагниченности *
- •7.4. Напряженность магнитного поля
- •7.5. Магнитная восприимчивость и магнитная проницаемость
- •7.6. Основные уравнения теории постоянного магнитного поля в веществе
- •7.7. Магнитное поле заполненного веществом соленоида
- •7.8. Условия на границе раздела двух магнетиков
- •8. Электромагнитная индукция
- •8.1. Закон Фарадея и правило Ленца
- •8.4. Индуктивность соленоида
- •8.5. Энергия магнитного поля
- •8.6. Вихревое электрическое поле в соленоиде
- •8.7. Токи Фуко
- •8.8. Индуктивность коаксиального кабеля
- •8.9. Взаимная индукция
- •8.10. Один из способов измерения магнитной индукции
- •9.1. Колебательный контур. Гармонические колебания
- •9.2. Затухающие электромагнитные колебания
- •9.3. Вынужденные электромагнитные колебания
- •9. Электромагнитные колебания
- •9.4. Дифференциальное уравнение затухающих электромагнитных колебаний
- •9.5. Дифференциальное уравнение вынужденных электромагнитных колебаний. Резонанс напряжения и резонанс тока
- •9.6. Переменный ток. Метод комплексных амплитуд
- •9.7. Мощность переменного тока
- •10. Электромагнитное поле
- •10.1. Уравнения Максвелла
- •10.2. Плотность и поток энергии электромагнитного поля
- •10.3. Вывод уравнения непрерывности из уравнений Максвелла
- •10.4. Вывод соотношения, связывающего плотность энергии электромагнитного поля и вектор Умова — Пойнтинга
- •10.5. Ковариантность уравнений Максвелла
- •1.22. Система уравнений Максвелла в сплошной среде. Граничные условия
- •1.22.1. Уравнения Максвелла в дифференциальной и интегральной формах
- •1.22.2. Граничные условия
- •1.22.3. Уравнения Максвелла в системе уравнений магнитостатики и электростатики
- •1.22.4. Пример
- •1.22.5. Приложение.
- •1.22.5.1. Формула Остроградского – Гаусса.
- •1.22.5.2. Формула Стокса.
- •Плоские электромагнитные волны Понятие электромагнитной волны.
- •Поперечный характер электромагнитных волн.
- •Фазовая и групповая скорости электромагнитной волны.
- •Заключение.
- •Движение заряженных частиц в магнитном и электрическом полях
- •Электрический ток в газах
- •Сверхпроводимость.
- •Контур с током в магнитном поле.
9.3. Вынужденные электромагнитные колебания
Подключим колебательный контур к генератору переменной электродвижущей силы
= m cos Ωt, (9.38)
где m иΩ- амплитуда и частота напряжения (ЭДС), вырабатываемого генератором (рис. 9.4). В этом случае правило Кирхгофа дает уравнение
Рис. 9.4- Колебательный контур
U = -LdI/dt + m cos Ωt
которое преобразуем при помощи формул (9.7) и (9.8) к виду
(9.39)
где U = U(t) - функция, описывающая колебания напряжения на обкладках конденсатора.
Нетрудно проверить, что функция
Uв(t) = Um cos Ωt (9.40)
есть частное решение уравнения (9.39). Она описывает вынужденные колебания,
бусловленные действием подключенного к контуру генератора. Как видно, частота этих колебаний равна частоте напряжения, вырабатываемого генератором. Чтобы убедиться в том, что функция (9.40) есть решение уравнения (9.39), необходимо подставить эту функцию в уравнение. В самом деле такая подстановка обращает это уравнение в тождество, но при условии, что амплитуда Um вынужденных колебаний напряжения на конденсаторе связана с амплитудой m напряжения генератора соотношением
Um =ω02 m /( ω02 - Ω2),
Как видно из этой формулы, амплитуда вынужденных колебаний напряжения зависит от частоты генератора электродвижущей силы. График зависимости Um = Um(Ω) показан на рис. 9.5. Такого вида кривые называются резонансными.
Um
0 ω0 Ω
Рис. 9.5. Резонансная кривая
9. Электромагнитные колебания
(продолжение)
9.4. Дифференциальное уравнение затухающих электромагнитных колебаний
Как было показано в разделе 9.2, напряжение U на обкладках конденсатора, который
вместе с катушкой индуктивностью L и сопротивлением R образует колебательный
контур, изменяется со временем так, что функция U = U(t) является решением дифференциального уравнения (9.23)
Рассмотрим один из способов отыскания решений этого уравнения. Будем искать решение этого уравнения в виде произведения
U(t) = е-βtf (t)
Производные этой функции
dU/dt = е-βt ( df/dt - β f (t))
d2U/dt2 = е-βt (d2f/ dt2 - 2 β df/dt -β2 f (t))
Подстановка функции (9.42) и ее производных в уравнение (9.23) приводит к дифференциальному уравнению
d2f/ dt2 + (w02-β2 ) f = 0 . (9.43)
При условии, что
wo> β , (9.44)
уравнение (9.43) представляет собой дифференциальное Уравнение гармонических
колебаний
d2f/ dt2 + w2 f = 0 . (9.45)
где
w= √w02-β2
Общее решение уравнения (9.45) имеет вид
f (t) = U0 cos(wt + a),
где Uo и а - постоянные величины. Подстановка этого выражения в формулу (9.42) приводит к функции
U(t) = U0е-βtcos(wt + a), (9.47)
которая описывает затухающие колебания напряжения на конденсаторе.
В том случае, когда сопротивление контура больше критического, т.е.
R > Rkp , (9.48)
неравенство (9.44) нарушается. Теперь уравнение (9.43) следуем записать
d2f/ dt2 +λ2 f = 0 (9.49)
где
λ = √ β2-w02 (9.50)
при условии, что λ > w0. Непосредственной подстановкой нетрудно убедиться в том, что общим решением уравнения (9.49) является сумма
f (t) = С1e-λt + С2eλt
где С1 и С2 - произвольные постоянные. При этом функция (9.42) будет иметь вид
U(t) = С1е-(β+λ)t + С2 e-( β –λ)t . (9.51)
Такая функция описывает апериодические изменения напряжения на конденсаторе, с которого стекают накопленные на его обкладках заряды. Возможные графики этой функции изображены на рис. 9.6.
U
Рис. 9.6. Зависимость напряжения на конденсаторе от времени
Кривая 1 на рис. 9.6 соответствует случаю, когда в момент времени t = 0 конденсатор был заряжен, а ток в контуре был равен нулю. Затем конденсатор стал разряжаться и в контуре появился ток. В некоторый момент времени напряжение на конденсаторе станет равным нулю, но при этом в контуре еще будет идти ток. Поэтому конденсатор снова начнет заряжаться, но в обратной полярности. После того как напряжение на конденсаторе достигнет наибольшего значения, он будет разряжаться. Кривая 2 соответствует случаю, когда в момент времени t = 0 конденсатор не был заряжен, но по контуру шел ток и в катушке было магнитное поле. Затем заряды стали натекать на обкладки коденсатора, т.е. он стал заряжаться. Напряжение на конденсаторе растет до максимума и после этого снижается до нуля.