- •Исследование характеристик полупроводниковых лазеров
- •Введение
- •2. Полупроводниковые лазеры на гетеропереходах
- •3. Полупроводниковый гетеропереход
- •4. Анизотипный гетеропереход
- •5. Энергетическая зонная диаграмма анизотипного гетероперехода.
- •6. Квазиуровни Ферми в анизотипных гетеропереходах.
- •7. Излучательная рекомбинация в p-n-гетеропереходе.
- •8. Условие вынужденного излучения в p-n-гетеропереходе, условие бкп.
- •9. Условие для усиления света в активной области
- •10. Двусторонний гетеропереход
- •11. Условие возникновения генерации в гетеролазерах.
- •12. Выполнение работы
- •12.1 Экспериментальное измерение зависимости коэффициента поляризации лазерного диода от тока накачки Iн
- •12.2 Исследование степени когерентности лазерного диода
- •12.3 Измерение ватт-амперной характеристики лазерного диода.
- •13. Задание
Лабораторная работа №2
Исследование характеристик полупроводниковых лазеров
Методические указания
по выполнению лабораторной работы
Саранск
2011
Методические указания составлены для выполнения лабораторной работы
“ Полупроводниковые лазеры на гетеропереходах” по разделу “Квантовая и оптическая электроника”.
Методические указания предназначены для студентов 4 курса специальности «Микроэлектроника и твердотельная электроника» очной формы обучения.
СОДЕРЖАНИЕ
1. Введение
2. Полупроводниковые лазеры на гетеропереходах
3. Полупроводниковый гетеропереход
4. Анизотипный гетеропереход
5. Энергетическая зонная диаграмма анизотипного гетероперехода
6. Квазиуровни Ферми в анизотипных гетеропереходах
7. Излучательная рекомбинация в p-N-гетеропереходе
8. Условие вынужденного излучения в p-N-гетеропереходе, условие БКП
9. Условие для усиления света в активной области
10. Двусторонний гетеропереход
11. Условие возникновения генерации в гетеролазерах.
12. Выполнение работы
12.1 Экспериментальное измерение зависимости коэффициента поляризации лазерного диода от тока накачки Iн
12.2 Исследование степени когерентности лазерного диода
12.3 Измерение ватт-амперной характеристики лазерного диода
13. Задание
Введение
Полупроводниковые лазеры на гетеропереходах в настоящее время являются незаменимыми комплектующими в фотонных и оптоэлектронных системах как источники излучения оптического и ближнего инфракрасного диапазонов.
Расширяющийся в последние годы объем производства, и диверсификация в новые области применений полупроводниковых лазеров на гетеропереходах обусловлены их преимуществом, связанным с компактностью и дешевизной по сравнению с другими типами лазерных источников излучения, высокой эффективностью преобразования электрической энергии в световую, надежностью и долговечностью. Современные полупроводниковые лазеры имеют ресурс непрерывной работы более ста тысяч часов.
К основным областям применения относятся:
- волоконно-оптические телекоммуникационные системы, в том числе подводные;
- системы и аппаратура, записи и считывания информации на оптических и
магнитооптических носителях, например, на компакт дисках;
- диодная накачка твердотельных лазеров.
Кроме того, полупроводниковые лазеры успешно применяются:
- в медицине;
- в системах записи изображений;
- в различных оптических датчиках, в штрих кодовых системах сканирования;
- в исследовательских и метрологических целях;
- в беспроводных системах связи, и других областях.
Благодаря охвату широкого спектрального диапазона (от голубого ближнего ИК) эти лазеры применяются и в таких специфических областях, как генная инженерия, молекулярная спектроскопия и др. Применение полупроводниковых лазеров в этих областях существенно увеличивает чувствительность используемых систем и расширяет их возможности.
Одной из наиболее интересных и бурно развивающихся областей прим! нений полупроводниковых лазеров является диодная накачка твердотельных лазеров.
Замена малоэффективных и громоздких систем ламповой накачки твердотельных активных элементов полупроводниковыми диодными лазерами существенно увеличивает эффективность (к.п.д.) и срок службы твердотельных лазеров, при этом они становятся компактными и привлекательными в применении.
Такие существенные преимущества полупроводниковых лазеров на гетеропереходе, как компактность и высокая эффективность преобразования электрической энергии в световую, обусловлены возможностью достижения в них высоких значений оптического усиления благодаря высокой плотности энергетических состояний в зоне проводимости и в валентной зоне, а также возможностью осуществления эффективной накачки неосновных носителей в активную область.