- •Им. В.И. Ульянова (Ленина)» (сПбГэту)
- •210400.68 -" Радиотехника"
- •Глоссарий
- •Список основных сокращений
- •1. Основы теории магнитного резонанса
- •1.1. Понятие о магнитном резонансе
- •1.2. Уравнения Блоха
- •1.3 Вопросы для самопроверки
- •2. Спиновое эхо
- •2.1. Возбуждение спиновой системы дельтаобразными импульсами
- •2.2. Двухимпульсный режим возбуждения
- •Составляющие поперечной компоненты вектора намагниченности
- •2.3. Трехимпульсный режим возбуждения
- •2.4. Решение уравнений Блоха при возбуждении сложными сигналами
- •2.5. Вопросы для самопроверки
- •3. Спиновые процессоры
- •3.1. Алгоритмы обработки сигналов в спиновых эхо- процессорах
- •3.2. Характеристики и параметры спиновых процессоров
- •Параметры процессоров на основе фазированного эха
- •3.3 Подавление паразитных сигналов
- •Экспериментальные результаты и их обсуждение
- •3.4 Вопросы для самопроверки
- •4. Нелинейное эхо и его применения
- •4.1 Применение спиновых процессоров в радиотехнических системах
- •4.2 Нелинейные эхо-явления
- •4.3. Интроскопия ямр
- •4.5. Вопросы для самопроверки
Составляющие поперечной компоненты вектора намагниченности
в двухимпульсном режиме возбуждения
n |
Тип отклика |
|
1 |
ССИ1 |
|
2 |
Эхо 1-2 |
|
3 |
ССИ2 |
|
Из табл. 2.1 видно, что двухимпульсному эху 1-2 (n=2) соответствует отклик
(2.12)
Комплексная огибающая сигнала двухимпульсного эха определяется интегрированием всех изохромат (2.12) с весом, определяемым функцией низкочастотного эквивалента неоднородно уширенной линии поглощения :
(2.13)
После подстановки элементов матрицы A в их явном виде (2.5) в выражение (2.13) получают комплексную огибающую сигнала двухимпульсного эха при его возбуждении дельтаобразными импульсами
, (2.14)
где -обратное преобразование Фурье от функции низкочастотного эквивалента неоднородно уширенной линии поглощения, - площадь огибающей i-го импульса возбуждения, определяющая угол поворота вектора намагниченности под действием данного импульса.
Из (2.14) видно, что амплитуда двухимпульсного эха достигает максимального значения, если параметры импульсов возбуждения соответственно равны: и , что соответствует условиям (2.8) и (2.9). В противном случае амплитуда двухимпульсного эха будет иметь меньшую величину.
Эхо-сигнал возникает в момент времени , а его форма определяется обратным преобразованием Фурье от функции . Кроме того, с увеличением интервала t2 между импульсами возбуждения амплитуда эха уменьшается по закону . В соответствии с (2.14) начальная фаза двухимпульсного эха равна
.
2.3. Трехимпульсный режим возбуждения
Рассмотрим возбуждение образца тремя дельтаобразными импульсами, удовлетворяющими условиям (2.6) и (2.7). На рис. 2.4 представлена временная диаграмма огибающих импульсов возбуждения и стимулированного (трехимпульсного) эха в трехимпульсном режиме возбуждения.
Для определения состояния вектора M(t,) на интервале после третьего импульса возбуждения следует продолжить алгоритм, описанный при рассмотрении двухимпульсного режима возбуждения, дополнив его соответствующими преобразованиями
.
Поперечная компонента вектора M(t,) в трехимпульсном режиме содержит 9 слагаемых
.
Эти сигналы соответствуют трем ССИ, возникающим после каждого импульса возбуждения (позиции 1, 2, 4 на рис. 2.4), трем двухимпульсным эхо-сигналам, формируемым каждой парой импульсов возбуждения (позиции 3, 7, 8), комбинационному эху (позиция 5), стимулированному или трехимпульсному эху (позиция 6). Девятое слагаемое является, как правило, физически нереализуемым и поэтому не представлено на рис. 2.4.
Слагаемое, соответствующее стимулированному эху, имеет ви . (2.15)
Рис. 2.4. Трехимпульсный режим возбуждения
После подстановки явного вида элементов матриц A (2.5) и интегрирования по всем изохроматическим группам с весом получим выражение, описывающее комплексную огибающую стимулированного эха
(2.16)
Из (2.16) следует, что трехимпульсное эхо формируется в момент времени и зависит от положения на временной оси всех трех импульсов возбуждения (за начало отсчета принято t1=0). Максимальная амплитуда эха соответствует параметрам импульсов возбуждения, при которых . Если в (2.16) подставить момент формирования эха , то множитель, учитывающий релаксационное затухание, будет определяться выражением
.
Затухание связано как с поперечной релаксацией, характеризуемой временем T2, так и с продольной, характеризуемой временем T1. Поперечная релаксация имеет место на интервалах между первым и вторым импульсами возбуждения, а также между третьим импульсом возбуждения и стимулированным эхом. Суммарная длительность этих интервалов равна 2t2. На интервале длительностью t3-t2 между вторым и третьим импульсами возбуждения идет процесс продольной релаксации. Форма сигнала стимулированного эха, как и в случае первичного эха, определяется обратным преобразованием Фурье от функции . Наконец фаза стимулированного эха определяется соотношением
.