- •Основы электроники и микроэлектроники
- •Раздел 1. Физические основы полупроводников
- •Тема 1.3. Контактные явления в полупроводниках. Электронно-дырочный переход при наличии и отсутствии напряжения
- •1 Физические основы полупроводников
- •1.3 Контактные явления в полупроводниках. Электронно-дырочный переход при наличии и отсутствии напряжения
- •1.3.1 Электронно-дырочный переход при отсутствии внешнего
- •1.3.2 Электронно-дырочный переход при прямом напряжении
- •1.3.3 Электронно-дырочный переход при обратном напряжении
- •1.3.4 Вольт-амперная характеристика электронно-дырочного перехода
- •1.3.5 Частотные свойства (емкость) и эквивалентные схемы электронно-дырочного перехода
- •1.3.6 Температурные свойства электронно-дырочного перехода
- •1.3.7 Физические явления в области контакта металл–полупроводник
- •1.3.9 Гомогенные и гетерогенные переходы
- •Вопросы для самоконтроля
1.3.3 Электронно-дырочный переход при обратном напряжении
Пусть источник внешнего напряжения подключен положительным полюсом к области n, а отрицательным – к области р (рисунок 1.19, а). Под действием такого обратного напряжения uобр через переход протекает очень небольшой обратный ток io6p. Поле, создаваемое обратным напряжением, складывается с полем контактной разности потенциалов. На рисунке 1.19, а это показывают одинаковые направления векторов Ек и Еобр. Результирующее поле усиливается, и высота потенциального барьера теперь равна uк + uобр (рисунок 1.19, б). Диффузионное перемещение основных носителей через переход прекращается, т.е. iдиф = 0, так как собственные скорости носителей недостаточны для преодоления барьера. Ток проводимости остается почти неизменным, поскольку он определяется главным образом числом неосновных носителей, попадающих на n-p-переход из n- и р-областей. Выведение неосновных носителей через n – р-переход ускоряющим электрическим полем, созданным обратным напряжением, называют экстракцией носителей заряда (cлово «экстракция» означает «выдергивание, извлечение»).
Таким образом, обратный ток iобр представляет собой ток проводимости, вызванный перемещением неосновных носителей. Обратный ток получается очень небольшим, так как неосновных носителей мало и, кроме того, сопротивление запирающего слоя при обратном напряжении очень велико. Действительно, при повышении обратного напряжения поле в месте перехода становится сильнее и под действием этого поля больше основных носителей «выталкивается» из пограничных слоев в глубь n- и р-областей. Поэтому с увеличением обратного напряжения увеличивается не только высота потенциального барьера, но и толщина запирающего слоя (dобр>d). Этот слой еще сильнее обедняется носителями, и его сопротивление значительно возрастает, т. е. Rобр >> Rпр.
Рисунок 1.19 – Электронно-дырочный переход при обратном напряжении
Уже при сравнительно небольшом обратном напряжении обратный ток становится практически постоянным. Это объясняется тем, что число неосновных носителей ограничено. С повышением температуры концентрация их возрастает и обратный ток увеличивается, а обратное сопротивление уменьшается.
Рассмотрим подробнее, как устанавливается обратный ток при включении обратного напряжения. Сначала возникает переходный процесс, связанный с движением основных носителей. Электроны в n-области движутся по направлению к положительному полюсу источника, т. е. удаляются от n–р-перехода. А в р-области, удаляясь от n–р-перехода, движутся дырки. У отрицательного электрода они рекомбинируют с электронами, которые приходят из проводника, соединяющего этот электрод с отрицательным полюсом источника.
Поскольку из n-области уходят электроны, она заряжается положительно, так как в ней остаются положительно заряженные атомы донорной примеси. Подобно этому р-область заряжается отрицательно, так как ее дырки заполняются приходящими электронами и в ней остаются отрицательно заряженные атомы акцепторной примеси.
Рассмотренное движение основных носителей в противоположные стороны продолжается лишь малый промежуток времени. Такой кратковременный ток подобен зарядному току конденсатора. По обе стороны n-р-перехода возникают два разноименных объемных заряда, и вся система становится аналогичной заряженному конденсатору с баръерной емкостью Сб и диэлектриком, в котором имеется значительный ток утечки (его роль играет обратный ток). Но ток утечки конденсатора в соответствии с законом Ома пропорционален приложенному напряжению, а обратный ток п-р-перехода сравнительно мало зависит от напряжения.
Пример 1.5. Приведите условное изображение p-n перехода с подключением к нему источника питания при условии, что перемещаются по полупроводниковой структуре слева направо основные положительные носители заряда. Обозначьте на рисунке тип проводимости общих областей (p или n) и полярность источника питания, соответствующую заданному перемещению носителей заряда. Отметьте, в каком направлении включен p-n переход (в прямом или обратном).
Решение. Условное изображение p-n перехода с подключенным к нему источником напряжения при условии, что перемещается слева направо основные положительные носители заряда (+о.н.) показано на рисунке 1.20.
Рисунок 1.20 – Условное изображение p-n перехода с подключенным к нему источником прямого напряжения
Так как основными положительными носителями заряда являются дырки в p области (в полупроводнике p-типа), то слева обозначается область p, а справа – область n. Такое перемещение носителей возможно только при прямом напряжении, когда «+» источника питания подключен к p-области, а «-» подключен к n области.
Пример 1.6. Приведите условное изображение p-n перехода с подключением к нему источника питания при условии, что перемещаются по полупроводниковой структуре справа налево неосновные положительные носители заряда. Обозначьте на рисунке тип проводимости общих областей (p или n) и полярность источника питания, соответствующую заданному перемещению носителей заряда. Отметьте, в каком направлении включен p-n переход (в прямом или обратном).
Решение. Условное изображение p-n перехода с подключенным к нему источником напряжения при условии, что перемещается справа налево неосновные положительные носители заряда (+н.н.) показано на рисунке 1.21.
Рисунок 1.21 – Условное изображение p-n перехода с подключенным к нему источником обратного напряжения
Так как неосновными положительными носителями заряда являются дырки в n области (в полупроводнике n-типа), то справа обозначается область n, а слева – область p. Такое перемещение носителей возможно только при обратном напряжении, когда «+» источника питания подключен к n-области, а «-» подключен к p области.