- •Кратные интегралы и теория поля
- •I. Измерение мн-ва в пространстве Rn.
- •II. Кратные интегралы.
- •III. Двойной интеграл.
- •IV. Замена переменных в 2-ом интеграле.
- •V. Тройной интеграл.
- •VI. Замена переменных в 3-ом интеграле.
- •VII. Приложения кратных интегралов.
- •VIII. Площадь поверхности. Поверхностный интеграл первого рода.
- •IX. Криволинейный интеграл. Ф-ла Грина.
- •X. Скалярное поле. Градиент.
- •XI. Векторное поле. Поток через пов-ть.
- •1°. Линейность.
- •2°. Аддитивность.
- •XII. Теорема Остроградского-Гаусса. Дивер-генция векторного поля.
- •XIII. Линейный интеграл в векторном поле. Ротор векторного поля. Формула Стокса.
- •XIV. Потенциальное поле.
- •XV. Соленоидальное поле.
МЭИ - Высшая математика
Кратные интегралы и теория поля
I. Измерение мн-ва в пространстве Rn.
Опр. Элементарные мн-ва ― мн-ва, состоящие из конечного числа прямоугольных мн-в, которые могут пересекаться только по их границе.
Замечание: площадь фигуры не зависит от способа разбиения этой фигуры на части.
Опр. Точной нижней гранью мн-ва B Є Rn наз. число m = inf B, т.ч.
1) V x Є B x ≥ m
2) V ε>0 сущ. x Є B, т.ч. x < m + ε
Опр. Точной верхней гранью мн-ва B Є Rn наз. число M = sup B, т.ч.
1) V x Є B x ≤ M
2) V ε>0 сущ. x Є B, т.ч. x > M - ε
Опр. Если сущ. inf μ(Eex*) = sup μ(Ein*), то мн-во E называется измеримым и мера мн-ва
μ(E) = inf μ(Eex*) = sup μ(Ein*)
Теорема.
Если мн-во E ограничено замкнутой гладкой кривой, то оно измеримо.
Замечание: если мн-во не является ограниченным, то его мера равна бесконечности.
II. Кратные интегралы.
Пусть в прост-ве Rn дано измеримое мн-во E (μ(E)<+∞) и V x = (x1,..., xn) Є E сущ. f(x)=y.
Опр. Диаметром мн-ва E наз. число
diamE = sup ρ(x*, x**), x*, x** Є E
Опр. Число I наз. n-кратным интегралом ф-ции y=f(x) на измеримом мн-ве E, если V ε>0 сущ. δ=δ(ε), т.ч. V разбиения T = {ei}n с диаметром diam ei = sup ρ(x*, x**) < ε и набора точек ξ =
{ξi}n вып.
Свойства кратного интеграла.
1) Линейность.
E∫(αf + βg)dx = αE∫fdx + βE∫gdx
2) Аддитивность.
μ(E1 U E2) = 0 → E1 U E2∫ = E1∫ + E2∫
3) Монотонность.
а) V x Є E f(x) ≤ g(x) ≤ c, то
E∫fdx ≤ E∫gdx ≤ c·μ(E)
б) Если f(x) ≥ 0 и E2 > E1, то E2∫fdx ≥ E1∫fdx
Теорема о существовании кратного интеграла.
Теорема.
Если мн-во в n-мерном прост-ве ограничено и измеримо, а ф-ция ограничена и непрерывна, причем мн-во ее точек имеет меру 0, то интеграл от данной ф-ции по данному мн-ву существует.
Краткая формулировка теоремы Фубини.
Теорема.
Если сущ. кратный интеграл, то сущ. все его повтор-ные интегралы и они равны между собой.
Теорема о среднем для кратного интеграла.
Теорема.
Пусть ф-ция y = f(x) V x Є Rn непрерывна на компакте E. Тогда сущ. т. x* Є E, т.ч.
E∫f(x)dx = f(x*)·μ(E)
III. Двойной интеграл.
Опр. Число I наз. двойным интегралом от ф-ции f(M) по ограниченной области D, если V ε>0 сущ. δ=δ(ε), т.ч. V разбиения T = {ei}n с диаметром diam ei < ε и наборе точек Mk вып.
При этом ф-цию f(M) наз.
интегрируемой на обл. D,
а двойной интеграл запис. в виде
Теорема.
Если ф-ция f(M) непрер. в замкнутой квадрируемой области D, то двойной интеграл существует, т.е. f(M) интегрируема на D.
Вычисление двойного интеграла в декартовых коорд. с помощью двух послед. интегрирований.
y
y= φ2(x)
Пусть область D состоит из
точек M(x, y), координаты
D
которых удовлетвояют нера-
y= φ1(x)
венствам типа a ≤ x ≤ b,
φ1(x) ≤ y ≤ φ2(x). Области
x
x
a
b
такого типа наз. правильными
в направ. Oy. В области D задана ф-ция z = f(x, y).
Повторным интегралом наз. число
При его вычислении
сначала находим внут-
ренний интеграл, вре-
менно считая x постоянной,
φ1(x)∫φ2(x) f(x,y)dy = F(x,φ2(x))-F(x,φ1(x))=S(x)
При этом F(x, y) ― первообразная от f(x, y) по y. Затем находим I = a∫b S(x)dx
IV. Замена переменных в 2-ом интеграле.
Пусть ф-ции x = x(u, υ), y = y(u, υ) задают взаимно однозначное непрерывное соответствие точек области D на пл-ть Oxy
и точек области G на пл-ть O'uυ.
Определитель
наз. якобианом отображения
обл. G на обл. D в точке (u, υ).
Теорема.
Пусть D и G ― замкнутые квадрируемые области, ф-ция f(x,y) ограничена в области D и непрер. в ней, а отображение x = x(u, υ), y = y(u, υ) удовлетворяет следующим условиям:
1°. Отображение взаимно однозначно, т.е. различным т. (u, υ) Є G соответствуют различ. т. (x, y) Є D.
2°. Ф-ции x(u, υ), y(u, υ) непрерывны в G вместе со своими частными производными первого порядка.
3°. Якобиан отображения не равен нулю.
Тогда справедливо равенство
∫∫D f(x,y)ds = ∫∫G f(x(u,υ), y(u,υ)) |J(u,υ)| dudυ
Двойной интеграл в полярной системе координат.
Связь полярных координат с декартовыми опреде-ляется соотношениями:
x = ρcosφ, y = ρsinφ (ρ ≥ 0, 0 ≤ φ ≤ 2π)
Якобиан перехода к полярным координатам:
Элемент площади в полярных координатах:
ds = dSсект2 = [(ρ+dρ)2 - ρ2]dφ / 2 =
= [ρ2 + 2ρdρ + (dρ)2 - ρ2]dφ / 2 =
= [dρ + 2ρ]dφdρ / 2 ≈ 2dφdρ / 2 = ρdρdφ
Двойной интеграл в полярных коорд. запис. в виде:
∫∫D f(x,y)dxdy = ∫∫D f(ρcosφ, ρsinφ)ρdρdφ =
= α∫β dφ ρ1(φ)∫ρ2(φ) f(ρcosφ, ρsinφ)ρdρ