19. Преобразов. Галилея. Механич. Принцип относ.

В классич. мех. справедлив мех. принцип относ. (принцип относ. Галилея): зак. динам. одинак. во всех инерц. сист. отсч. Эти ур. носят назв. преобраз. коорд. Галилея. В классич. мех. предполаг., что ход врем. не завис. от относи­т. движ. сист. отсч., т.е. к этим преобразов. можно добав. еще 1 ур.: Запис. соотнош. справедл. лишь в случ. классич. механ. (u<<с), а при скор., сравн. со скор. света, преобраз. Галилея замен. более общ. преобраз. Лоренца. Уск. в сист. отсч. Т.о., уск. т. А в сист. отсч. К и К', движ. др. относ. др. равномер. и прямолин., одинак. Т.о., из посл. соотнош. вытек. подтвержд. мех. принц. относ.: ур. динам. при перех. от одн. инерц. сист. отсч. к др. не измен., т. е. явл. инвариант. по отнош. к преобраз. коорд.

20. Постул. Спец. Теор. Относ.

Спец. теор. относит. часто назыв. также релятив. теор., а специфич. явл., опис. этой теор., - релятив. эффектами. В осн. спец. теор. относ. лежат постулаты Эйншт., сфор­мулир. им в 1905 г. 1. Принцип относит.: никакие опыты (мех., электр., опт.), провед. внутри данн. инерц. сист. отсч., не дают возм. обнаруж., покоится ли эта сист. или движ. равномер. и прямолин.; все зак. прир. инвариантны по отнош. к перех. от одн. инерц. сист. отсч. к друг. 2. Принцип инвариантн. скор. света: скор. света в вакууме не завис. от скор. движ. источн. света или наблюдат. и одинак. во всех инерц. сист. отсч. Согл. втор. постул. Эйншт., постоянство скор. света - фундаме­нтал. св-во прир., котор. констатир. как опытн. факт. Спец. теор. относит. потреб. отказа от привыч. представ­л. о простр. и врем., прин. в классич. мех., поск. они противореч. принципу пост. скор. света.

21. Преобраз. Лоренца. Относит. Длин. И промеж. Врем. Релятив. Зак. Слож. Скор.

Эйншт. показ., что в теор. относ. классич. преобраз. Галилея, опис. перех. от одн. инерц. сист. отсч. к друг. замен. преобраз. Лоренца, удовлетвор. постул. Эйншт. Преобраз. Лоренца им. вид Из них вытек. также, что при мал. скор. (по сравн. со скор. с), т.е. когда <<1, они перех. в классич. преобраз. Галилея (в этом заключ. суть принципа соотв.), котор. явл., следов., предел. случ. преобраз. Лоренца. При v>c эти выраж. для х, t, х', t' теряют физич. смысл. Это наход., в свою очередь, в соотв. с тем, что движ. со скор., больш. скор. света в вакууме, невозможно.

Из преобраз. Лоренца след. вывод о том, что как расст., так и промеж. врем. между 2 событ. измен. при перех. от одн. инерц. сист. отсч. к друг., в то врем. как в рамках преобраз. Галилея эти вел. счит. абсол., не измен. при перех. от сист. к сист.. Кроме того, как пространств., так и врем. преоб­раз. (см. не явл. независ. Т.о., теор. Эйншт. оперир. не с трехмерн. простр., к котор. присоед. понятие врем., а рассматр. неразрыв. связ. простр. и врем. коорд., образ. четырехмер. простр.-врем.

22. Релятив. Импульс. Осн. Зак. Релятив. Динам. М.Т.

Масса движ. релятив. частиц завис. от их скор.: Из принципа относ. Эйншт., утвержд. инвариант­н. всех зак. прир. при перех. от одн. инерц. сист. отсч. к друг., след. усл. инвариантн. ур. физ. зак. относ. преобр. Лоренца. Осн. зак. релятив. динам. м.т. имеет вид /dt или где – релятив. имп. м.т. Ур. инвариант. по отнош. к преобр. Лоренца и, след., удовлетв. принципу относ. Эйншт. След. учит., что ни имп., ни сила не явл. инвариант. вел. Более того, в общ. случае ускор. не совпад. по направл. с силой. В силу однородн. простр. в релятив. мех. вып. зак. сохр. релятив. имп.: релятив. имп. замкн. сист. сохран., т.е. не измен. с теч. врем.