- •Физические основы
- •18. Массы ядер и их единицы. Дефект масс. Изобары и изотопы.
- •65. Энергетический эквивалент массы. Энергия связи ядра и энергия связи на нуклон.
- •10. Зависимость энергии связи на нуклон от массы ядра (кривая Бете-Вайцзекера). Оценка по этой зависимости энерговыделения при делении.
- •Деление тяжелых ядер на несколько более легких ядер
- •Слияние (синтез) легких ядер в одно ядро
- •13. Количественная оценка энерговыделения при делении. Оценка сравнительной энергоёмкости урана и угля
- •35. Полуэмпирическая формула Бете-Вайцзекера для массы ядер. Физический смысл её слагаемых.
- •51. Свойство насыщения ядерных сил и его следствия
- •37. Пороговые и беспороговые реакции ядерного деления. Символьная запись, типичная энергетическая зависимость сечения, примеры.
- •4. Анализ делимости ядер и возможности достижения цепной ядерной реакции по параметрам потенциальных барьеров.
- •47. Распределение продуктов деления по массам (оценка по капельной модели и эксперимент). Причины расхождения.
- •23. Основное уравнение радиоактивного распада. Связь между постоянной распада и периодом полураспада. Равновесное количество радиоактивного материала.
- •55. Типы радиоактивного распада. Примеры.
- •63. Энергетические условия устойчивости ядер по отношению к α- и β– -распаду.
- •21. Нейтронно-избыточные и нейтронно-дефицитные ядра. Типичные моды их распада.
- •61. Физика эмиссии мгновенных нейтронов деления. Среднее число нейтронов на деление.
- •Увеличить размеры
- •Увеличить плотность
- •36. Понятие о ядерной реакции. Сечения взаимодействия, порядок его величины, его единицы.
- •57. Упругое рассеяние и его основные закономерности в предельных случаях. Замедление нейтронов.
- •49. Реакция радиационного захвата. Символьная запись, типичная энергетическая значимость сечения, примеры, значимость для физики размножающих систем.
- •Ядерное оружие
- •43. Причины невозможности создания ядерного устройства на замедленных нейтронах. «Бомба-реактор» как пример тупиковой технологической ветви.
- •7. Временная схема физических процессов в ядерном взрывном устройстве. Роль нейтронного инициирования.
- •44. Процессы, протекающие при подрыве ядерного взрывного устройства деления. Оценка времени существования надкритического состояния и времени набора поколений.
- •22. Неоптимальное время включения нейтронного инициатора ядерного взрывного устройства (яву). Режимы «проскок» и «хлопок». Основные причины срабатывания яву в режиме «хлопок».
- •Атомная энергетика
- •1 Сектор:
- •2 Сектор:
- •3 Сектор:
- •4 Сектор:
- •Часть 239Pu сгорает вместе с 235u
- •Нераспространение
- •Наработка плутония
- •Металлургия плутония и изготовление изделий
49. Реакция радиационного захвата. Символьная запись, типичная энергетическая значимость сечения, примеры, значимость для физики размножающих систем.
Реакция радиационного захвата: ядро, захватив нейтроны, испускает гамма-лучи – реакция типа
Т.к. нуклонный состав остаётся такой же, то куда девается энергия возбуждения?? – ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЕ
К ак правило, все ядра, испускающие и , испускают мощнейшее гамма-излучение
Пусть ядро тяжёлое кинематику не рассматриваем
Существует A(Z, N+1) в основном состоянии имеет положительную энергию связи - условие существование этого ядра
При En=0
В такой реакции энергия выделяется (равна энергии связи нейтрона) экзотермическая ядерная реакция
В этих реакциях нейтроны теряются
Проект кобальтовой бомбы (оболочка из кобальта вокруг термояда - возникает кобальтовый пояс с мощнейшим гамма-излучением)
Сечение радиационного захвата (capture)
17. Макроскопические сечения и коэффициент размножения в бесконечной размножающей среде
Микроскопическое сечение - характеристика вероятности взаимодействия нейтрона с ядром, для того чтобы реакция шла в нужном направлении
Макроскопическое сечение или - учитывает факт наличия смеси
Многокомпонентная смесь – в единице объема содержится некоторое количество элементов того или иного вещества
- концентрация (???) ядра (i=2 для урана, т.к. 2 изотопа)
- условие нормировки
Макроскопическое сечение деления: (0,07 и 0,993 т.к. 0,7% 235U и 99,3% 238U)
Макроскопическое сечение захвата:
, где j – индекс типа реакции
При реакции (n, f) возникает нейтронов
, где i – индекс ядра, а f – деление (т.к. реакция захвата)
- эффективный коэффициент размножения – отношение числа нейтронов данного поколения к числу нейтронов предыдущего поколения в реакторе. Он определяет динамику цепной ядерной реакции:
при k=1 реакция идет с постоянной скоростью (критика)
при k>1 (надкритика) ускоряется
при k<1 (подкритика) затухает
- количество нейтронов, испущенных при делении, умноженное на фактор, характеризующий убыток нейтронов на радиационный захват
kэфф
> 1 выедание слабое; на один исходящий нейтрон получается несколько
- выедание сильное; < 1 – реакция затихает
= 1 – на каждый испущенный нейтрон образуется 1 нейтрон
58. Уравнение скорости деления для бесконечной размножающей среды. Физический смысл его основных параметров.
- , где
N(t) – число нейтронов в материале после воздействия инициирующего пучка
N0 – число нейтронов в инициирующем пучке
Тж – время жизни поколения нейтронов
- количество нейтронов, испущенных при делении, умноженное на фактор, характеризующий убыток нейтронов на радиационный захват
27. Основные принципы достижения цепного процесса в естественной смеси изотопов урана. Назначение отражателя.
Для развития цепной реакции необходимо:
Критическая масса – минимальная масса делящегося вещества, в которой может происходить цепная реакция
Вещество принципиально делимо (на один влетевший нейтрон испускается больше 1)
Если исключить утечку нейтронов реакция пойдёт сама в зависимости от характеристик вещества
Возьмём огромный кусок урана, нейтроны не замедляем
- есть утечка нейтронов
- утечки нет
|
|
(барн) |
(барн) |
235U |
2,3 |
1,2 |
0,12 |
238U |
2,3 |
0,02 |
0,12 |
реакция не пойдёт в естественном уране!
Замедлим нейтроны:
|
|
(барн) |
(барн) |
235U |
2,41 |
1,2 |
100 |
238U |
0 |
0 |
2,7 |
(для бесконечно большого)
Как вызвать цепную реакцию? Замедлить нейтроны!
В естественном уране много 238U, который поглощает все нейтроны
Пусть есть 100% 235U
- реакция пойдёт
- для нахождения концентрации 235U при - ядерный материал прямого назначения
Отражатель – слой неделящегося вещества с малых сечением захвата и большим сечением рассеяния (позволяет сохранить вылетающие с поверхности нейтроны, вернув их в делящийся материал: береги нейтроны, ослина, и т.д.). Способность нейтронов отражаться – альбедо!
Итого 2 пути:
Замедлить нейтроны, чтобы получить РЕАКТОР
Удалить 238U БОМБА
59. Факторы, влияющие на величину критической массы размножающей системы.
Критическая масса – минимальная масса делящегося вещества, при которой в нём может происходить самоподдерживающаяся ядерная реакция деления. Если масса вещества ниже критической, то слишком много нейтронов, необходимых для реакции деления, теряется, и цепная реакция не идёт. При массе больше критической цепная реакция может лавинообразно ускоряться, что приводит к ядерному взрыву.
Критическая масса зависит от размеров и формы делящегося образца, так как они определяют утечку нейтронов из образца через его поверхность. Минимальную критическую массу имеет образец сферической формы, так как площадь его поверхности наименьшая.
Критическая масса чистого металлического 239Pu сферической формы 11 кг (диаметр такой сферы 10 см), 235U – 50 кг (диаметр сферы 17 см).
Критическая масса также зависит от химического состава образца.
Отражатели и замедлители нейтронов, окружающие делящееся вещество, могут существенно снизить критическую массу.
С отражателем КМ 235U ~ 30 кг, диаметр – 12,5
239Pu с отражателем – диаметр 8 см