- •1. Круговые процессы (циклы)
- •2. Кпд кругового процесса. Обратимые и необратимые процессы.
- •3. Второе начало термодинамики.
- •4. Тепловые и холодильные машины.
- •5. Цикл Карно
- •6. Кпд цикла Карно для идеального газа.
- •7. Приведенное количество тепла. Неравенство Клаузиуса.
- •8. Энтропия
- •9. Свойства энтропии
- •10. Изменение энтропии при различных процессах.
- •11. Энтропия и вероятность.
- •12. Отклонение газов от идеальности
- •15. Физический смысл поправки a/ .
- •16. Уравнение Ван-дер-Вальса для произвольной массы газа.
- •17. Изотермы Ван-дер-Вальса
- •18. Значение объёма, давления и температуры в критической точке.
- •23. Внутренняя энергия реального газа
- •19.Эксперементальные изотермы.
- •20. Анализ горизонтального участка экспериментальной изотермы Ван-дер-Вальса.
- •25. Эффект Джоуля-Томсона. Энтальпия.
- •27. Сжижение газов
- •28.Свойства жидкостей
- •29. Поверхностное натяжение.
- •30. Смачивание
- •31. Давление под изогнутой поверхностью жидкости.
- •32. Капиллярные явления.
31. Давление под изогнутой поверхностью жидкости.
Если поверхность жидкости не плоская, то тенденция к ее сокращению приводит к созданию дополнительного давления по отношению к давлению под плоской поверхностью ( см. рисунок). Для выпуклой поверхности оно положительно, а для вогнутой –
отрицательно (поверхностный слой стремится сократиться, растягивая жидкость. Для определения добавочного давления Dp под изогнутой поверхностью рассмотрим сферическую каплю жидкости, рассеченную на две части в диаметральной плоскости. Обе половинки сферы притягиваются друг к другу силами поверхностного натяжения , откуда для дополнительного давления получим:
,
где R – радиус кривизны поверхности.
32. Капиллярные явления.
Особенности взаимодействия жидкостей со смачиваемыми и несмачиваемыми поверхностями твердых тел являются причиной капиллярных явлений.
Капилляром называется трубка с малым внутренним диаметром.
При полном смачивании жидкостью поверхности твердого тела силу поверхностного натяжения можно считать направленной вдоль поверхности твердого тела перпендикулярно к границе соприкосновения твердого тела и жидкости. В этом случае подъем жидкости вдоль смачиваемой поверхности продолжается до тех пор, пока сила тяжести , действующая на столб жидкости в капилляре и направленная вниз, не станет равной по модулю силе поверхностного натяжения , действующей вдоль границы соприкосновения жидкости с поверхностью капилляра (рис. 94):
,
,
.
Отсюда получаем, что высота подъема столба жидкости в капилляре обратно пропорциональна радиусу капилляра: