- •1. Характеристики отраженной и преломленной волн при нормальном падении на границу двух диэлектриков
- •2. Формулы Френеля для частичных и общих энергетических коэффициентов отражения.
- •3. Основы электромагнитной теории дисперсии света.
- •4. Интерференция света
- •Сущность интерференции
- •Сложение колебаний. Когерентность и интерференция света
- •Интерференция волн (случай, когда колебания в слагаемых волнах происходят вдоль одной линии)
- •5. Методы получения когерентных пучков делением амплитуды.
- •Полосы равной толщины (Интерференция от пластины переменной толщины )
- •6. Многолучевая интерференция
- •Вычисление интенсивности лучей прошедших через пластину и отраженных от нее. Формулы Эйри
- •Зависимость интенсивности отраженных и проходящих пучков от разности фаз и коэффициента отражения
- •Определим ширину максимума из условия:
- •Многолучевые интерферометры. Интерферометр Фабри-Перо.
- •8. Дифракционная решётка.
- •Основные характеристики дифракционной решетки.
- •9. Подвійне променезаломлення. Еліптично-поляризоване світло.
- •Эллиптически поляризованный свет
- •Фотопружність. Ефекти Покельса, Керра , Фарадея.
Эллиптически поляризованный свет
Рассмотрим взаимодействие двух когерентных волн линейно-поляризованных во взаимно перпендикулярных плоскостях, которые распостраняются в одном направлении. Такие волны можна получить с следующей установкой:
Естественный свет после прохождения Николя преобразуется в линено-поляризованный свет, который нормально падает на пластину из исландского шпата.
Пластина имеет оптическую ось параллельную поверхности, которая образует угол с вектором Е.
После прохождения пластины возникает обыкновенный и необыкновенный лучи, которые:
Линейно поляризованные во взаимноперпендикулярных плоскостях
Распостраняются в одном направлении т к εе=εо=0
Являются когерентными,так как образованы из одного луча
Имеют разность фаз, которая зависит от толщины пластинки
∆φ=k∆d=2π(nоб-nнеоб)d/λ
Результирующая будет:
Ерез=Ео+Ее
Из векторной диаграммы имеем:
Е0=Еsin
Еe=Еcos
В зависимомти от t:
Ee(t) =Ее1cosωt
Eo(t) =Еo1cos(ωt-∆φ)
Еe/ Е0┴=cosωt
Еo/ Е0┴=cos(ωt-∆φ)=cosωtcos∆φ+sinωtsin∆φ= +
Еo/ - Еo/ Е0┴cos∆φ=
Еo=x Еe=y =a
(1)
Ф-ла (1) представляет собой уравнение эллипса, которое зависит от∆φ
Если ∆φ=
Уравнение (1) будет иметь вид
Пластинка, толщиной d которая обеспечивает φ= называется четверть волновой пластинкой или
Это означает, что такая пластинка преобразует линейно поляризованный свет в эллиптически поляризованный и наоборот.
Если =π/4, то:
Е01=Ерез=Е
(2)
(2)– уравнение окружности, то есть при =π/4 свет становится циркулярно поляризованным.
Если разность фаз между лучами равна ∆φ=π
2π(nоб-nнеоб)d/λ= π
d=
Пластинка такой толщиной называется пластинкой полдлины волны.
Линейно поляризованный свет при прохождении пластинки толщиной полдлины волны преобразуется в линейнополяризованый свет с поворотом плоскости поляризации на угол 2 . Такую же разность фаз обеспечивает и пластинка толщиной
Пластинка толщиной λ
∆φ=
При прохождении линейно поляр.света через пластинку толщиной λ луч не изменяют своих свойств.
Фотопружність. Ефекти Покельса, Керра , Фарадея.
Фотоуапругостью называется явление превращения изотропной среды в анизотропную под действием внешних или внутренних механических напряжений .