- •2) A) Естественный способ задания движения.
- •3) А) Скорость точки при векторном способе задания движения
- •5 ) Дифференцирование единичного вектора
- •7) А) Ускорение точки
- •8) Поступательное движение твердого тела.
- •9) Вращение твёрдого тела вокруг неподвижной оси
- •10) Скорости и ускорения точек тела при вращении.
- •11) Плоское движение твердого тела
- •12) Теорема о проекциях скоростей двух точек тела.
- •13) Мгновенный центр скоростей
- •15) Сложение ускорений в общем случае плоского движения
- •19) Угловая скорость и угловое ускорение при сферическом движении твердого тела
- •20) Разложение движения свободного тела на поступательное и вращательное.
- •21) Относительное, переносное и абсолютное движение точки.
- •22) Teopeмa сложения скоростей.
- •23) Сложение ускорений в общем случае переносного движения
19) Угловая скорость и угловое ускорение при сферическом движении твердого тела
П о теореме Даламбера-Эйлера за малое время движение тела можно представить как вращение вокруг неподвижной оси с некоторой угловой скоростью
Тогда скорость точки : В пределе, при , угловая скорость будет приближаться к мгновенной угловой скорости , направленной по мгновенной оси вращения , а скорость точки - к истинному значению:
.
Но таким же образом находится скорость точки при вращении тела вокруг оси, по которой направлен вектор , в нашем случае – по мгновенной оси вращения . Поэтому скорость точки можно определить как скорость её при вращении тела вокруг мгновенной оси . Величина скорости
|
Определение скоростей точек тела значительно упрощается, если известна мгновенная ось вращения . Иногда её можно найти, если удастся обнаружить у тела хотя бы ещё одну точку, кроме , скорость которой в данный момент равна нулю, и провести ось из неподвижной точки О через эту точку. Так как мгновенная ось вращения – геометрическое место точек, скорости которых равны нулю в данный момент времени.
Ускорение точек тела.
Сначала определим угловое ускорение тела .
При движении тела вектор угловой скорости изменяется и по величине, и по направлению. Точка расположенная на его конце будет двигаться по некоторой траектории со скоростью (рис.25).
Если рассматривать вектор как радиус-вектор этой точки, то .
И так. Угловое ускорение тела можно определить как скорость точки, расположенной на конце вектора угловой скорости:
.
Этот результат называется теоремой Резаля.
Теперь обратимся к определению ускорения точек. Ускорение какой-либо точки тела
,
есть сумма двух векторов.
Первый вектор . Модуль его , где h1 – расстояние от точки до вектора . Направлен он перпендикулярно и . Но таким же способом определяется касательное ускорение. Поэтому первую составляющую ускорения определяют как касательное ускорение, предполагая, что тело вращается вокруг оси, совпадающей с вектором . И обозначается этот вектор ускорения так
Второй вектор Модуль его , но , т.к. векторы и перпендикулярны друг другу.
Значит , где h2 – расстояние от точки М до мгновенной оси , до вектора .
Направлен вектор перпендикулярно и , т.е. так же как вектор нормального ускорения при вращении вокруг оси , или вектора . Поэтому этот вектор ускорения и обозначают, соответственно, так:
Итак, ускорение точек тела, вращающегося вокруг неподвижной точки, определяется как сумма двух ускорений:
Этот результат называется теоремой Ривальса.
20) Разложение движения свободного тела на поступательное и вращательное.
21) Относительное, переносное и абсолютное движение точки.
1. Движение, совершаемое точкой М по отношению к подвижной системе отсчета (к осям Oxyz), называется относительным движением (такое движение будет видеть наблюдатель, связанный с этими осями и перемещающийся вместе с ними). Траектория АВ, описываемая точкой в относительном движении, называется относительной траекторией. Скорость точки М по отношению к осям Oxyzназывается относительной скоростью (обозначается ), a ускорение - относительным ускорением (обозначается ). Из определения следует, что при вычислении и можно движение осей Oxyz во внимание не принимать (рассматривать их как неподвижные).
2. Движение, совершаемое подвижной системой отсчета Oxyz (и всеми неизменно связанными с нею точками пространства) по отношению к неподвижной системе , является для точки М переносным движением.
Скорость той неизменно связанной с подвижными осями Oxyz точки m, с которой в данный момент времени совпадает движущаяся точка М, называется переносной скоростью точки М в этот момент (обозначается ), а ускорение этой точки m - переносным ускорением точки М (обозначается ). Таким образом,
.
3. Движение, совершаемое точкой по отношению к неподвижной системе отсчета , называется абсолютным или сложным. Траектория CD этого движения называется абсолютной траекторией, скорость - абсолютной скоростью (обозначается ) и ускорение - абсолютным ускорением (обозначается ).